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First measurement of ψ(3686)→pˉK+Σ∗(1385)0+c.c.\psi(3686)\to\bar{p} K^{+} \Sigma^{*}(1385)^{0} + c.c. and ψ(3686)→pˉK∗(892)0Σ++c.c.\psi(3686)\to\bar{p} K^{*}(892)^{0} \Sigma^{+} + c.c.

Unter Verwendung einer Stichprobe von 2712,4×1062712,4 \times 10^6 ψ(3686)\psi(3686)-Ereignissen, die vom BESIII-Detektor gesammelt wurden, berichtet diese Studie über die erste Beobachtung der Zerfälle ψ(3686)→pˉK+Σ∗(1385)0+c.c.\psi(3686)\to\bar{p} K^{+} \Sigma^{*}(1385)^{0} + c.c. und ψ(3686)→pˉK∗(892)0Σ++c.c.\psi(3686)\to\bar{p} K^{*}(892)^{0} \Sigma^{+} + c.c. mit gemessenen Verzweigungsverhältnissen, während sie keine signifikanten Hinweise auf verborgene-strange Pentaquark-Kandidaten Nx(1875)N_{x}(1875) und Nx(2100)N_{x}(2100) fand und entsprechende Obergrenzen festlegte.

Ursprüngliche Autoren: BESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, X. C. Ai, C. S. Akondi, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, Y. H. An, M. S. Anderson, Y. Bai, O. Bakina, H. R. Bao, X. L. Bao, M. Barbagiovann
Veröffentlicht 2026-10-27
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Ursprüngliche Autoren: BESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, X. C. Ai, C. S. Akondi, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, Y. H. An, M. S. Anderson, Y. Bai, O. Bakina, H. R. Bao, X. L. Bao, M. Barbagiovanni, V. Batozskaya, K. Begzsuren, N. Berger, M. Berlowski, M. B. Bertani, D. Bettoni, F. Bianchi, E. Bianco, A. Bortone, I. Boyko, R. A. Briere, A. Brueggemann, D. Cabiati, H. Cai, M. H. Cai, X. Cai, A. Calcaterra, G. F. Cao, N. Cao, S. A. Cetin, X. Y. Chai, J. F. Chang, T. T. Chang, G. R. Che, Y. Z. Che, C. H. Chen, Chao Chen, G. Chen, H. S. Chen, H. Y. Chen, M. L. Chen, S. J. Chen, S. M. Chen, T. Chen, W. Chen, X. R. Chen, X. T. Chen, X. Y. Chen, Y. B. Chen, Y. Q. Chen, Z. K. Chen, J. Cheng, L. N. Cheng, S. K. Choi, X. Chu, G. Cibinetto, F. Cossio, J. Cottee-Meldrum, H. L. Dai, J. P. Dai, X. C. Dai, A. Dbeyssi, R. E. de Boer, D. Dedovich, Z. Y. Deng, A. Denig, I. Denisenko, M. Destefanis, F. De Mori, E. Di Fiore, X. X. Ding, Y. Ding, Y. X. Ding, J. Dong, L. Y. Dong, M. Y. Dong, X. Dong, Z. J. Dong, M. C. Du, S. X. Du, Shaoxu Du, X. L. Du, Y. Q. Du, Y. Y. Duan, Z. H. Duan, P. Egorov, G. F. Fan, J. J. Fan, K. X. Fan, Y. H. Fan, J. Fang, Jin Fang, S. S. Fang, W. X. Fang, Y. Q. Fang, L. Fava, F. Feldbauer, G. Felici, C. Q. Feng, J. H. Feng, Q. X. Feng, Y. T. Feng, M. Fritsch, C. D. Fu, J. L. Fu, Y. W. Fu, H. Gao, Xu Gao, Y. Gao, Y. N. Gao, Y. Y. Gao, Yunong Gao, Z. Gao, S. Garbolino, I. Garzia, L. Ge, P. T. Ge, Z. W. Ge, C. Geng, A. Gilman, K. Goetzen, J. Gollub, J. B. Gong, J. D. Gong, L. Gong, W. X. Gong, W. Gradl, M. Greco, M. D. Gu, M. H. Gu, C. Y. Guan, A. Q. Guo, H. Guo, J. N. Guo, L. B. Guo, M. J. Guo, R. P. Guo, X. Guo, Y. P. Guo, Z. Guo, A. Guskov, J. Gutierrez, J. Y. Han, T. T. Han, X. Han, F. Hanisch, K. D. Hao, X. Q. Hao, F. A. Harris, C. Z. He, K. K. He, K. L. He, F. H. Heinsius, C. H. Heinz, Y. K. Heng, C. Herold, P. C. Hong, G. Y. Hou, X. T. Hou, Y. R. Hou, Z. L. Hou, H. M. Hu, J. F. Hu, Q. P. Hu, S. L. Hu, T. Hu, Y. Hu, Y. X. Hu, Z. M. Hu, G. S. Huang, K. X. Huang, L. Q. Huang, P. Huang, X. T. Huang, Y. P. Huang, Y. S. Huang, T. Hussain, N. Hüsken, N. in der Wiesche, J. Jackson, Q. Ji, Q. P. Ji, W. Ji, X. B. Ji, X. L. Ji, Y. Y. Ji, L. K. Jia, X. Q. Jia, D. Jiang, S. J. Jiang, X. S. Jiang, Y. Jiang, J. B. Jiao, J. K. Jiao, Z. Jiao, L. C. L. Jin, S. Jin, Y. Jin, M. Q. Jing, X. M. Jing, T. Johansson, S. Kabana, X. L. Kang, X. S. Kang, B. C. Ke, V. Khachatryan, A. Khoukaz, O. B. Kolcu, B. Kopf, L. Kröger, L. Krümmel, Y. Y. Kuang, M. Kuessner, X. Kui, N. Kumar, A. Kupsc, W. Kühn, Q. Lan, W. N. Lan, T. T. Lei, M. Lellmann, T. Lenz, C. Li, C. H. Li, C. K. Li, Chunkai Li, Cong Li, D. M. Li, F. Li, G. Li, H. B. Li, H. J. Li, H. L. Li, H. N. Li, H. P. Li, Hui Li, J. N. Li, J. S. Li, J. W. Li, K. Li, K. L. Li, L. J. Li, L. K. Li, Lei Li, M. H. Li, M. R. Li, M. T. Li, P. L. Li, P. R. Li, Q. M. Li, Q. X. Li, R. Li, S. Li, S. X. Li, S. Y. Li, Shanshan Li, T. Li, T. Y. Li, W. D. Li, W. G. Li, X. Li, X. H. Li, X. K. Li, X. L. Li, X. Y. Li, X. Z. Li, Y. Li, Y. H. Li, Y. B. Li, Y. C. Li, Y. G. Li, Y. P. Li, Z. H. Li, Z. J. Li, Z. L. Li, Z. X. Li, Z. Y. Li, Zaiyi Li, C. Liang, H. Liang, Y. F. Liang, Y. T. Liang, Z. Z. Liang, G. R. Liao, L. B. Liao, M. H. Liao, Y. P. Liao, J. Libby, A. Limphirat, C. C. Lin, C. X. Lin, D. X. Lin, T. Lin, B. J. Liu, B. X. Liu, C. Liu, C. X. Liu, F. Liu, F. H. Liu, Feng Liu, G. M. Liu, H. Liu, H. B. Liu, H. M. Liu, Huihui Liu, J. B. Liu, J. J. Liu, K. Liu, K. Y. Liu, Ke Liu, Kun Liu, L. Liu, L. C. Liu, Lu Liu, M. H. Liu, P. L. Liu, Q. Liu, S. B. Liu, T. Liu, W. T. Liu, X. Liu, X. K. Liu, X. L. Liu, X. P. Liu, X. T. Liu, X. Y. Liu, Y. Liu, Y. B. Liu, Yi Liu, Z. A. Liu, Z. D. Liu, Z. Q. Liu, Z. X. Liu, Z. Y. Liu, X. C. Lou, H. J. Lu, J. G. Lu, X. L. Lu, Y. Lu, Y. H. Lu, Y. P. Lu, Z. H. Lu, C. L. Luo, J. R. Luo, J. S. Luo, M. X. Luo, T. Luo, X. L. Luo, Z. Y. Lv, X. R. Lyu, Y. F. Lyu, Y. H. Lyu, C. L. Ma, F. C. Ma, H. L. Ma, Heng Ma, J. L. Ma, L. L. Ma, L. R. Ma, Q. M. Ma, R. Q. Ma, R. Y. Ma, T. Ma, X. T. Ma, X. Y. Ma, F. E. Maas, I. MacKay, M. Maggiora, S. Maity, S. Malde, Q. A. Malik, L. M. Mansur, Y. J. Mao, Z. P. Mao, S. Marcello, A. Marshall, F. M. Melendi, Y. H. Meng, Z. X. Meng, G. Mezzadri, H. Miao, T. J. Min, R. E. Mitchell, X. H. Mo, A. F. Mohammad, B. Moses, N. Yu. Muchnoi, J. Muskalla, Y. Nefedov, F. Nerling, H. Neuwirth, Z. Ning, S. Nisar, Q. L. Niu, W. D. Niu, Y. Niu, C. Normand, S. L. Olsen, Q. Ouyang, I. V. Ovtin, S. Pacetti, Y. Pan, C. Y. Pang, A. Pathak, Y. P. Pei, M. Pelizaeus, G. L. Peng, H. P. Peng, X. J. Peng, Y. Y. Peng, K. Peters, K. Petridis, J. L. Ping, R. G. Ping, S. Plura, V. Prasad, L. Pöpping, F. Z. Qi, H. R. Qi, L. Y. Qian, S. Qian, W. B. Qian, C. F. Qiao, J. H. Qiao, J. J. Qin, J. L. Qin, L. Q. Qin, L. Y. Qin, P. B. Qin, X. P. Qin, X. S. Qin, Z. H. Qin, J. F. Qiu, Z. H. Qu, J. Rademacker, K. Ravindran, C. F. Redmer, A. Rivetti, M. Rolo, G. Rong, S. S. Rong, F. Rosini, Ch. Rosner, M. Q. Ruan, W. R. Ruangyoo, N. Salone, A. Sarantsev, Y. Schelhaas, M. Schernau, K. Schoenning, M. Scodeggio, W. Shan, X. Y. Shan, Z. J. Shang, J. F. Shangguan, L. G. Shao, M. Shao, C. P. Shen, H. F. Shen, W. H. Shen, X. Y. Shen, B. A. Shi, Ch. Y. Shi, H. Shi, J. L. Shi, J. Y. Shi, M. H. Shi, S. Shi, S. Y. Shi, X. Shi, X. D. Shi, H. L. Song, J. J. Song, M. H. Song, T. Z. Song, W. M. Song, Y. X. Song, Zirong Song, S. Sosio, S. Spataro, S. Stansilaus, F. Stieler, M. Stolte, S. S Su, G. B. Sun, G. X. Sun, H. Sun, H. K. Sun, J. F. Sun, K. Sun, L. Sun, R. Sun, S. S. Sun, T. Sun, W. Y. Sun, Y. C. Sun, Y. H. Sun, Y. J. Sun, Y. Z. Sun, Z. Q. Sun, Z. T. Sun, H. Tabaharizato, N. T. Tagsinsit, C. J. Tang, G. Y. Tang, J. Tang, J. J. Tang, L. F. Tang, Y. A. Tang, Z. H. Tang, L. Y. Tao, M. Tat, J. X. Teng, J. Y. Tian, W. H. Tian, Y. Tian, Z. F. Tian, K. Yu. Todyshev, I. Uman, E. van der Smagt, S. R. Wan, B. Wang, Bin Wang, Bo Wang, C. Wang, Chao Wang, Cong Wang, D. Y. Wang, F. K. Wang, H. J. Wang, H. R. Wang, J. Wang, J. H. Wang, J. J. Wang, J. P. Wang, K. Wang, L. L. Wang, L. W. Wang, M. Wang, Mi Wang, N. Y. Wang, P. Wang, S. Wang, Shun Wang, T. Wang, W. Wang, W. P. Wang, X. F. Wang, X. L. Wang, X. N. Wang, Xin Wang, Y. Wang, Y. D. Wang, Y. F. Wang, Y. H. Wang, Y. J. Wang, Y. L. Wang, Y. N. Wang, Yanning Wang, Yaqian Wang, Yi Wang, Yuan Wang, Z. Wang, Z. L. Wang, Z. Q. Wang, Z. Y. Wang, Zhi Wang, Ziyi Wang, D. Wei, D. H. Wei, D. J. Wei, H. R. Wei, F. Weidner, H. R. Wen, S. P. Wen, U. Wiedner, G. Wilkinson, J. F. Wu, L. H. Wu, L. J. Wu, Lianjie Wu, S. G. Wu, S. M. Wu, X. W. Wu, Z. Wu, H. L. Xia, L. Xia, B. H. Xiang, D. Xiao, G. Y. Xiao, H. Xiao, Y. L. Xiao, Z. J. Xiao, C. Xie, K. J. Xie, Y. Xie, Y. G. Xie, Y. H. Xie, Z. P. Xie, T. Y. Xing, D. B. Xiong, G. F. Xu, H. Y. Xu, Q. J. Xu, Q. N. Xu, T. D. Xu, X. P. Xu, Y. Xu, Y. C. Xu, Z. S. Xu, F. Yan, L. Yan, W. B. Yan, W. C. Yan, W. H. Yan, W. P. Yan, X. Q. Yan, Y. Y. Yan, H. J. Yang, H. L. Yang, H. X. Yang, J. H. Yang, L. Y. Yang, R. J. Yang, X. Y. Yang, Y. Yang, Y. G. Yang, Y. H. Yang, Y. M. Yang, Y. Q. Yang, Y. Z. Yang, Youhua Yang, Z. Y. Yang, W. J. Yao, Z. P. Yao, M. Ye, M. H. Ye, Z. J. Ye, K. Yi, Junhao Yin, Qiqin Yin, Z. Y. You, B. X. Yu, C. X. Yu, G. Yu, J. S. Yu, L. W. Yu, T. Yu, X. D. Yu, Y. C. Yu, Yongchao Yu, C. Z. Yuan, H. Yuan, J. Yuan, Jie Yuan, L. Yuan, M. K. Yuan, S. H. Yuan, Y. Yuan, Z. Y. Yuan, C. X. Yue, Ying Yue, A. A. Zafar, F. R. Zeng, S. H. Zeng, X. Zeng, Y. J. Zeng, Yujie Zeng, Y. C. Zhai, Y. H. Zhan, B. L. Zhang, B. X. Zhang, D. H. Zhang, G. Y. Zhang, Gengyuan Zhang, H. Zhang, H. C. Zhang, H. H. Zhang, H. L. Zhang, H. Q. Zhang, H. R. Zhang, H. Y. Zhang, Han Zhang, J. Zhang, J. J. Zhang, J. L. Zhang, J. Q. Zhang, J. S. Zhang, J. W. Zhang, J. X. Zhang, J. Y. Zhang, J. Z. Zhang, Jianyu Zhang, Jin Zhang, Jiyuan Zhang, L. M. Zhang, Lei Zhang, N. Zhang, P. Zhang, Q. Zhang, Q. Y. Zhang, Q. Z. Zhang, R. Y. Zhang, S. H. Zhang, S. N. Zhang, Shulei Zhang, X. M. Zhang, X. Y. Zhang, Y. T. Zhang, Y. H. Zhang, Y. P. Zhang, Yao Zhang, Yu Zhang, Yu Zhang, Z. Zhang, Z. D. Zhang, Z. H. Zhang, Z. L. Zhang, Z. R. Zhang, Z. X. Zhang, Z. Y. Zhang, Zh. Zh. Zhang, Zhaoke Zhang, Zhilong Zhang, Ziyang Zhang, Ziyu Zhang, G. Zhao, J. -P. Zhao, J. Y. Zhao, J. Z. Zhao, L. Zhao, Lei Zhao, M. G. Zhao, R. P. Zhao, S. J. Zhao, Y. B. Zhao, Y. L. Zhao, Y. P. Zhao, Y. X. Zhao, Z. G. Zhao, A. Zhemchugov, B. Zheng, B. M. Zheng, J. P. Zheng, W. J. Zheng, W. Q. Zheng, X. R. Zheng, Y. H. Zheng, B. Zhong, C. Zhong, X. Zhong, H. Zhou, J. Q. Zhou, S. Zhou, X. Zhou, X. K. Zhou, X. R. Zhou, X. Y. Zhou, Y. X. Zhou, Y. Z. Zhou, A. N. Zhu, J. Zhu, K. Zhu, K. J. Zhu, K. S. Zhu, L. X. Zhu, Lin Zhu, S. H. Zhu, T. J. Zhu, W. D. Zhu, W. J. Zhu, W. Z. Zhu, Y. C. Zhu, Z. A. Zhu, X. Y. Zhuang, M. Zhuge, J. H. Zou, J. Zu

Originalarbeit lizenziert unter CC BY 4.0 (http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/). ✨ Dies ist eine KI-generierte Erklärung des untenstehenden Papers. Sie wurde nicht von den Autoren verfasst oder gebilligt. Für technische Genauigkeit konsultieren Sie das Originalpaper. Vollständigen Haftungsausschluss lesen

Technische Zusammenfassung: Erste Beobachtung der Zerfälle ψ(3686)→pˉK+Σ∗(1385)0\psi(3686) \to \bar{p}K^+\Sigma^{*}(1385)^0 und ψ(3686)→pˉK∗(892)0Σ+\psi(3686) \to \bar{p}K^{*}(892)^0\Sigma^+ sowie Suche nach verborgenen-strange Pentaquarks

Problem und Motivation
Im konventionellen Quarkmodell bestehen Hadronen aus zwei (qqˉq\bar{q}) oder drei ($qqq$) Quarks. Die Quantenchromodynamik (QCD) erlaubt jedoch exotische Hadronen mit einer größeren Anzahl von Quarks. Im Anschluss an die Beobachtung der verborgen-charm-Pentaquarks (PcP_c) durch LHCb im Jahr 2015 hat sich das theoretische Interesse auf analoge verborgen-strange Pentaquark-Zustände verlagert. Speziell werden Wechselwirkungen zwischen Σ(∗)\Sigma^{(*)}- und K(∗)K^{(*)}-Mesonen vorhergesagt, die resonante Strukturen erzeugen, die den PcP_c-Zuständen ähnlich sind, jedoch einen ssˉs\bar{s}-Gehalt anstelle von ccˉc\bar{c} aufweisen. Zwei solche Kandidaten, Nx(1875)N_x(1875) (aus der Σ∗K\Sigma^*K-Wechselwirkung) und Nx(2100)N_x(2100) (aus der ΣK∗\Sigma K^*-Wechselwirkung), wurden als verborgen-strange Partner zu Pc(4380)P_c(4380) und Pc(4450)P_c(4450) vorgeschlagen. Vor dieser Arbeit waren direkte Beobachtungen dieser Resonanzzustände in Charmonium-Hadronenzerfällen bisher nicht berichtet worden.

Methodik
Die Analyse nutzt eine Datensammlung von (2712,4±14,3)×106(2712,4 \pm 14,3) \times 10^6 ψ(3686)\psi(3686)-Ereignissen, die vom BESIII-Detektor am BEPCII-Collider gesammelt wurden. Die Studie konzentriert sich auf zwei Zerfallsketten:

  1. ψ(3686)→pˉK+Σ∗(1385)0\psi(3686) \to \bar{p}K^+\Sigma^{*}(1385)^0, mit Σ∗(1385)0→Λπ0\Sigma^{*}(1385)^0 \to \Lambda\pi^0 und Λ→pπ−\Lambda \to p\pi^-.
  2. ψ(3686)→pˉK∗(892)0Σ+\psi(3686) \to \bar{p}K^{*}(892)^0\Sigma^+, mit K∗(892)0→K+π−K^{*}(892)^0 \to K^+\pi^- und Σ+→pπ0\Sigma^+ \to p\pi^0.

Die Ereignisauswahl erfordert geladene Spuren innerhalb spezifischer Polarwinkel und Vertex-Beschränkungen sowie Teilchenidentifikation (PID) mittels $dE/dx$ und Time-of-Flight (TOF)-Messungen. Photonen-Kandidaten werden in der elektromagnetischen Kalorimeter (EMC) identifiziert. Die Rekonstruktion erfolgt über kinematische Fits (1C für π0\pi^0, 5C für die vollständige Zerfallskette), um die invarianten Massen zu beschränken und die Auflösung zu verbessern.

Um die Detektionseffizienzen zu bestimmen und die Zerfallsdynamik präzise zu modellieren, verwenden die Autoren eine Partialwellenanalyse (PWA). Dieser Ansatz berücksichtigt Zwischenresonanzen (z. B. Λ(1405)\Lambda(1405) und Σ(1880)\Sigma(1880)) sowie nicht-resonante Beiträge und generiert Monte-Carlo (MC)-Stichproben, die die Daten besser beschreiben als einfache Phasenraummodelle (PHSP). Die Signalerträge werden mittels unbinärer Maximum-Likelihood-Fits an die relevanten invarianten Massenspektren extrahiert. Systematische Unsicherheiten werden durch Variation der Fit-Bereiche, der Signal-/Hintergrundformen, der kinematischen Fit-Parameter und der Detektionseffizienzmodelle evaluiert.

Wichtigste Beiträge und Ergebnisse

  • Erste Beobachtung von Zerfällen: Die Arbeit berichtet die erste Beobachtung der Zerfälle ψ(3686)→pˉK+Σ∗(1385)0+c.c.\psi(3686) \to \bar{p}K^+\Sigma^{*}(1385)^0 + \text{c.c.} und ψ(3686)→pˉK∗(892)0Σ++c.c.\psi(3686) \to \bar{p}K^{*}(892)^0\Sigma^+ + \text{c.c.}

    • Der Verzweigungsverhältnis für ψ(3686)→pˉK+Σ∗(1385)0+c.c.\psi(3686) \to \bar{p}K^+\Sigma^{*}(1385)^0 + \text{c.c.} wird gemessen als (3,94±0,15stat±0,24syst)×10−5(3,94 \pm 0,15_{\text{stat}} \pm 0,24_{\text{syst}}) \times 10^{-5}.
    • Der Verzweigungsverhältnis für ψ(3686)→pˉK∗(892)0Σ++c.c.\psi(3686) \to \bar{p}K^{*}(892)^0\Sigma^+ + \text{c.c.} wird gemessen als (4,93±0,14stat±0,30syst)×10−5(4,93 \pm 0,14_{\text{stat}} \pm 0,30_{\text{syst}}) \times 10^{-5}.
  • Suche nach verborgen-strange Pentaquarks: Die Autoren suchten nach den Nx(1875)N_x(1875)- und Nx(2100)N_x(2100)-Kandidaten in den invarianten Massenspektren von K+Σ∗(1385)0K^+\Sigma^{*}(1385)^0 bzw. K∗(892)0Σ+K^{*}(892)^0\Sigma^+.

    • Es wurden keine signifikanten Signale für einen der beiden Kandidaten beobachtet.
    • Obere Grenzwerte für die Verzweigungsverhältnisse auf dem 90 % Konfidenzniveau (C.L.) wurden festgelegt:
      • B(ψ(3686)→pˉNx(1875)→pˉK+Σ∗(1385)0)<1,58×10−6\mathcal{B}(\psi(3686) \to \bar{p}N_x(1875) \to \bar{p}K^+\Sigma^{*}(1385)^0) < 1,58 \times 10^{-6}.
      • B(ψ(3686)→pˉNx(2100)→pˉK∗(892)0Σ+)<3,09×10−7\mathcal{B}(\psi(3686) \to \bar{p}N_x(2100) \to \bar{p}K^{*}(892)^0\Sigma^+) < 3,09 \times 10^{-7}.

Signifikanz
Die Arbeit behauptet, dass diese Ergebnisse den ersten experimentellen Nachweis für die spezifischen Zerfälle unter Beteiligung von Σ∗\Sigma^* und K∗K^* in ψ(3686)\psi(3686)-Zerfällen liefern. Darüber hinaus liefern die Festlegung strenger oberer Grenzwerte für die Produktion von Nx(1875)N_x(1875) und Nx(2100)N_x(2100) entscheidende experimentelle Eingaben und Beschränkungen für theoretische Modelle, die versuchen, verborgen-strange Pentaquark-Zustände zu beschreiben. Das Ausbleiben beobachtbarer Signale deutet darauf hin, dass, falls diese Zustände existieren, ihre Produktionsraten in ψ(3686)\psi(3686)-Zerfällen signifikant niedriger sind als zuvor hypothetisiert, oder dass ihre Eigenschaften von den einfachen molekularen Interpretationen analog zu den PcP_c-Zuständen abweichen.

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