⚛️ esperimenti ad alta energia

Observation of a strange $J^P=1^{-}$ resonance $K^{*}_1(1870)$ in $\chi_{c1}\to K^+K^-\eta^{\prime}$ decays

Utilizzando un ampio campione di eventi $\psi(2S)$ raccolti dal rivelatore BESIII, i ricercatori hanno eseguito un'analisi delle onde parziali dei decadimenti $\chi_{c1}\to K^{+}K^{-}\eta^{\prime}$ e hanno osservato un nuovo risonanza di un mesone strano con $J^P=1^{-}$ , denominata $K_1^*(1870)$ , con una significatività statistica di $11.0\sigma$ .

Autore originale: BESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, X. C. Ai, C. S. Akondi, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, M. S. Anderson, Y. Bai, O. Bakina, H. R. Bao, X. L. Bao, M. Barbagiovanni, V. BatoBESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, X. C. Ai, C. S. Akondi, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, M. S. Anderson, Y. Bai, O. Bakina, H. R. Bao, X. L. Bao, M. Barbagiovanni, V. Batozskaya, K. Begzsuren, N. Berger, M. Berlowski, M. B. Bertani, D. Bettoni, F. Bianchi, E. Bianco, A. Bortone, I. Boyko, R. A. Briere, A. Brueggemann, D. Cabiati, H. Cai, M. H. Cai, X. Cai, A. Calcaterra, G. F. Cao, N. Cao, S. A. Cetin, X. Y. Chai, J. F. Chang, T. T. Chang, G. R. Che, Y. Z. Che, C. H. Chen, Chao Chen, G. Chen, H. S. Chen, H. Y. Chen, M. L. Chen, S. J. Chen, S. M. Chen, T. Chen, W. Chen, X. R. Chen, X. T. Chen, X. Y. Chen, Y. B. Chen, Y. Q. Chen, Z. K. Chen, J. Cheng, L. N. Cheng, S. K. Choi, X. Chu, G. Cibinetto, F. Cossio, J. Cottee-Meldrum, H. L. Dai, J. P. Dai, X. C. Dai, A. Dbeyssi, R. E. de Boer, D. Dedovich, Z. Y. Deng, A. Denig, I. Denisenko, M. Destefanis, F. De Mori, E. Di Fiore, X. X. Ding, Y. Ding, Y. X. Ding, J. Dong, L. Y. Dong, M. Y. Dong, X. Dong, Z. J. Dong, M. C. Du, S. X. Du, Shaoxu Du, X. L. Du, Y. Q. Du, Y. Y. Duan, Z. H. Duan, P. Egorov, G. F. Fan, J. J. Fan, K. X. Fan, Y. H. Fan, J. Fang, Jin Fang, S. S. Fang, W. X. Fang, Y. Q. Fang, L. Fava, F. Feldbauer, G. Felici, C. Q. Feng, J. H. Feng, Q. X. Feng, Y. T. Feng, M. Fritsch, C. D. Fu, J. L. Fu, Y. W. Fu, H. Gao, Xu Gao, Y. Gao, Y. N. Gao, Y. Y. Gao, Yunong Gao, Z. Gao, S. Garbolino, I. Garzia, L. Ge, P. T. Ge, Z. W. Ge, C. Geng, A. Gilman, K. Goetzen, J. Gollub, J. B. Gong, J. D. Gong, L. Gong, W. X. Gong, W. Gradl, M. Greco, M. D. Gu, M. H. Gu, C. Y. Guan, A. Q. Guo, H. Guo, J. N. Guo, L. B. Guo, M. J. Guo, R. P. Guo, X. Guo, Y. P. Guo, Z. Guo, A. Guskov, J. Gutierrez, J. Y. Han, T. T. Han, X. Han, F. Hanisch, J. Y. Hao, K. D. Hao, X. Q. Hao, F. A. Harris, C. Z. He, K. K. He, K. L. He, F. H. Heinsius, C. H. Heinz, Y. K. Heng, C. Herold, N. D. Hoffman, P. C. Hong, G. Y. Hou, X. T. Hou, Y. R. Hou, Z. L. Hou, H. M. Hu, J. F. Hu, Q. P. Hu, S. L. Hu, T. Hu, Y. Hu, Y. X. Hu, Z. M. Hu, G. S. Huang, K. X. Huang, L. Q. Huang, P. Huang, X. T. Huang, Y. P. Huang, Y. S. Huang, T. Hussain, N. Hüsken, N. in der Wiesche, Q. Ji, Q. P. Ji, W. Ji, X. B. Ji, X. L. Ji, Y. Y. Ji, L. K. Jia, X. Q. Jia, D. Jiang, S. J. Jiang, X. S. Jiang, Y. Jiang, J. B. Jiao, J. K. Jiao, Z. Jiao, L. C. L. Jin, S. Jin, Y. Jin, M. Q. Jing, X. M. Jing, T. Johansson, S. Kabana, X. L. Kang, X. S. Kang, B. C. Ke, V. Khachatryan, A. Khoukaz, O. B. Kolcu, B. Kopf, L. Kröger, L. Krümmel, Y. Y. Kuang, M. Kuessner, X. Kui, N. Kumar, A. Kupsc, W. Kühn, Q. Lan, T. T. Lei, M. Lellmann, T. Lenz, C. Li, C. H. Li, C. K. Li, Chunkai Li, Cong Li, D. M. Li, F. Li, G. Li, H. B. Li, H. J. Li, H. L. Li, H. N. Li, H. P. Li, Hui Li, J. N. Li, J. S. Li, J. W. Li, K. Li, K. L. Li, L. J. Li, L. K. Li, Lei Li, M. H. Li, M. R. Li, M. T. Li, P. L. Li, P. R. Li, Q. M. Li, Q. X. Li, R. Li, S. Li, S. X. Li, S. Y. Li, Shanshan Li, T. Li, T. Y. Li, W. D. Li, W. G. Li, X. Li, X. H. Li, X. K. Li, X. L. Li, X. Y. Li, X. Z. Li, Y. H. Li, Y. B. Li, Y. C. Li, Y. G. Li, Y. P. Li, Yi Li, Z. H. Li, Z. J. Li, Z. L. Li, Z. X. Li, Z. Y. Li, Zaiyi Li, C. Liang, H. Liang, Y. F. Liang, Y. T. Liang, Z. Z. Liang, G. R. Liao, L. B. Liao, M. H. Liao, Y. P. Liao, J. Libby, A. Limphirat, C. C. Lin, C. X. Lin, D. X. Lin, T. Lin, B. J. Liu, B. X. Liu, C. Liu, C. X. Liu, F. Liu, F. H. Liu, Feng Liu, G. M. Liu, H. Liu, H. B. Liu, H. M. Liu, Huihui Liu, J. B. Liu, J. J. Liu, K. Liu, K. Y. Liu, Ke Liu, Kun Liu, L. Liu, L. C. Liu, Lu Liu, M. H. Liu, P. L. Liu, Q. Liu, S. B. Liu, T. Liu, W. T. Liu, X. Liu, X. K. Liu, X. L. Liu, X. P. Liu, X. T. Liu, X. Y. Liu, Y. Liu, Y. B. Liu, Yi Liu, Z. A. Liu, Z. D. Liu, Z. Q. Liu, Z. X. Liu, Z. Y. Liu, X. C. Lou, H. J. Lu, J. G. Lu, X. L. Lu, Y. Lu, Y. H. Lu, Y. P. Lu, Z. H. Lu, C. L. Luo, J. R. Luo, J. S. Luo, M. X. Luo, T. Luo, X. L. Luo, Z. Y. Lv, X. R. Lyu, Y. F. Lyu, Y. H. Lyu, C. L. Ma, F. C. Ma, H. L. Ma, Heng Ma, J. L. Ma, L. L. Ma, L. R. Ma, Q. M. Ma, R. Q. Ma, R. Y. Ma, T. Ma, X. T. Ma, X. Y. Ma, F. E. Maas, I. MacKay, M. Maggiora, S. Maity, S. Malde, Q. A. Malik, L. M. Mansur, Y. J. Mao, Z. P. Mao, S. Marcello, A. Marshall, F. M. Melendi, Y. H. Meng, Z. X. Meng, G. Mezzadri, H. Miao, T. J. Min, R. E. Mitchell, X. H. Mo, A. F. Mohammed, B. Moses, N. Yu. Muchnoi, J. Muskalla, Y. Nefedov, F. Nerling, H. Neuwirth, Z. Ning, S. Nisar, Q. L. Niu, W. D. Niu, Y. Niu, C. Normand, S. L. Olsen, Q. Ouyang, I. V. Ovtin, S. Pacetti, Y. Pan, C. Y. Pang, A. Pathak, Y. P. Pei, M. Pelizaeus, G. L. Peng, H. P. Peng, X. J. Peng, Y. Y. Peng, K. Peters, K. Petridis, J. L. Ping, R. G. Ping, S. Plura, V. Prasad, L. Pöpping, F. Z. Qi, H. R. Qi, L. Y. Qian, S. Qian, W. B. Qian, C. F. Qiao, J. H. Qiao, J. J. Qin, J. L. Qin, L. Q. Qin, L. Y. Qin, P. B. Qin, X. P. Qin, X. S. Qin, Z. H. Qin, J. F. Qiu, Z. H. Qu, J. Rademacker, K. Ravindran, C. F. Redmer, A. Rivetti, M. Rolo, G. Rong, S. S. Rong, F. Rosini, Ch. Rosner, M. Q. Ruan, W. R. Ruangyoo, N. Salone, A. Sarantsev, Y. Schelhaas, M. Schernau, K. Schoenning, M. Scodeggio, W. Shan, X. Y. Shan, Z. J. Shang, J. F. Shangguan, L. G. Shao, M. Shao, C. P. Shen, H. F. Shen, W. H. Shen, X. Y. Shen, B. A. Shi, Ch. Y. Shi, H. Shi, J. L. Shi, J. Y. Shi, M. H. Shi, S. Shi, S. Y. Shi, X. Shi, X. D. Shi, H. L. Song, J. J. Song, M. H. Song, T. Z. Song, W. M. Song, Y. X. Song, Zirong Song, S. Sosio, S. Spataro, S. Stansilaus, F. Stieler, M. Stolte, S. S Su, G. B. Sun, G. X. Sun, H. Sun, H. K. Sun, J. F. Sun, K. Sun, L. Sun, R. Sun, S. S. Sun, W. Y. Sun, Y. C. Sun, Y. H. Sun, Y. J. Sun, Y. Z. Sun, Z. Q. Sun, Z. T. Sun, H. Tabaharizato, N. T. Tagsinsit, C. J. Tang, G. Y. Tang, J. Tang, J. J. Tang, L. F. Tang, Y. A. Tang, Z. H. Tang, L. Y. Tao, M. Tat, J. X. Teng, J. Y. Tian, W. H. Tian, Y. Tian, Z. F. Tian, K. Yu. Todyshev, I. Uman, E. van der Smagt, B. Wang, Bin Wang, Bo Wang, C. Wang, Chao Wang, Cong Wang, D. Y. Wang, F. K. Wang, H. J. Wang, H. R. Wang, J. Wang, J. H. Wang, J. J. Wang, J. P. Wang, K. Wang, L. L. Wang, L. W. Wang, M. Wang, Mi Wang, N. Y. Wang, P. Wang, S. Wang, Shun Wang, T. Wang, W. Wang, W. P. Wang, X. F. Wang, X. L. Wang, X. N. Wang, Xin Wang, Y. Wang, Y. D. Wang, Y. F. Wang, Y. H. Wang, Y. J. Wang, Y. L. Wang, Y. N. Wang, Yanning Wang, Yaqian Wang, Yi Wang, Yuan Wang, Z. Wang, Z. L. Wang, Z. Q. Wang, Z. Y. Wang, Zhi Wang, Ziyi Wang, D. Wei, D. H. Wei, D. J. Wei, H. R. Wei, F. Weidner, H. R. Wen, S. P. Wen, U. Wiedner, G. Wilkinson, J. F. Wu, L. H. Wu, L. J. Wu, S. G. Wu, S. M. Wu, X. W. Wu, Z. Wu, H. L. Xia, L. Xia, B. H. Xiang, D. Xiao, G. Y. Xiao, H. Xiao, Y. L. Xiao, Z. J. Xiao, C. Xie, K. J. Xie, Y. Xie, Y. G. Xie, Y. H. Xie, Z. P. Xie, T. Y. Xing, D. B. Xiong, G. F. Xu, H. Y. Xu, Q. J. Xu, Q. N. Xu, T. D. Xu, X. P. Xu, Y. Xu, Y. C. Xu, Z. S. Xu, F. Yan, L. Yan, W. B. Yan, W. C. Yan, W. H. Yan, X. Q. Yan, Y. Y. Yan, H. J. Yang, H. L. Yang, H. X. Yang, J. H. Yang, L. Y. Yang, N. Yang, R. J. Yang, X. Y. Yang, Y. Yang, Y. G. Yang, Y. H. Yang, Y. M. Yang, Y. Q. Yang, Y. Z. Yang, Youhua Yang, Z. Y. Yang, W. J. Yao, Z. P. Yao, M. Ye, M. H. Ye, Z. J. Ye, K. Yi, Junhao Yin, Qiqin Yin, Z. Y. You, B. X. Yu, C. X. Yu, G. Yu, J. S. Yu, L. W. Yu, T. Yu, X. D. Yu, Y. C. Yu, Yongchao Yu, C. Z. Yuan, H. Yuan, J. Yuan, Jie Yuan, L. Yuan, M. K. Yuan, S. H. Yuan, Y. Yuan, Z. Y. Yuan, C. X. Yue, Ying Yue, A. A. Zafar, F. R. Zeng, S. H. Zeng, X. Zeng, Y. J. Zeng, Yujie Zeng, Y. C. Zhai, Y. H. Zhan, B. L. Zhang, B. R. Zhang, D. H. Zhang, G. Y. Zhang, Gengyuan Zhang, H. Zhang, H. C. Zhang, H. H. Zhang, H. L. Zhang, H. Q. Zhang, H. R. Zhang, H. Y. Zhang, Han Zhang, J. Zhang, J. J. Zhang, J. L. Zhang, J. Q. Zhang, J. S. Zhang, J. W. Zhang, J. X. Zhang, J. Y. Zhang, J. Z. Zhang, Jianyu Zhang, Jin Zhang, Jiyuan Zhang, L. M. Zhang, Lei Zhang, N. Zhang, P. Zhang, Q. Y. Zhang, Q. Z. Zhang, R. Y. Zhang, S. H. Zhang, S. N. Zhang, Shulei Zhang, X. M. Zhang, X. Y. Zhang, Y. T. Zhang, Y. H. Zhang, Y. P. Zhang, Yao Zhang, Yu Zhang, Yu Zhang, Z. Zhang, Z. D. Zhang, Z. H. Zhang, Z. L. Zhang, Z. R. Zhang, Z. X. Zhang, Z. Y. Zhang, Zh. Zh. Zhang, Zhaoke Zhang, Zhilong Zhang, Ziyang Zhang, Ziyu Zhang, G. Zhao, J. -P. Zhao, J. Y. Zhao, J. Z. Zhao, L. Zhao, Lei Zhao, M. G. Zhao, R. P. Zhao, Y. B. Zhao, Y. L. Zhao, Y. P. Zhao, Y. X. Zhao, Z. G. Zhao, A. Zhemchugov, B. Zheng, B. M. Zheng, J. P. Zheng, W. J. Zheng, W. Q. Zheng, X. R. Zheng, Y. H. Zheng, B. Zhong, C. Zhong, X. Zhong, H. Zhou, J. Q. Zhou, S. Zhou, X. Zhou, X. K. Zhou, X. R. Zhou, X. Y. Zhou, Y. X. Zhou, Y. Z. Zhou, A. N. Zhu, J. Zhu, K. Zhu, K. J. Zhu, K. S. Zhu, L. X. Zhu, Lin Zhu, S. H. Zhu, T. J. Zhu, W. D. Zhu, W. J. Zhu, W. Z. Zhu, Y. C. Zhu, Z. A. Zhu, X. Y. Zhuang, M. Zhuge, J. H. Zou, J. Zu

Pubblicato 2026-11-10

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CC BY 4.0

Autore originale: BESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, X. C. Ai, C. S. Akondi, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, M. S. Anderson, Y. Bai, O. Bakina, H. R. Bao, X. L. Bao, M. Barbagiovanni, V. Batozskaya, K. Begzsuren, N. Berger, M. Berlowski, M. B. Bertani, D. Bettoni, F. Bianchi, E. Bianco, A. Bortone, I. Boyko, R. A. Briere, A. Brueggemann, D. Cabiati, H. Cai, M. H. Cai, X. Cai, A. Calcaterra, G. F. Cao, N. Cao, S. A. Cetin, X. Y. Chai, J. F. Chang, T. T. Chang, G. R. Che, Y. Z. Che, C. H. Chen, Chao Chen, G. Chen, H. S. Chen, H. Y. Chen, M. L. Chen, S. J. Chen, S. M. Chen, T. Chen, W. Chen, X. R. Chen, X. T. Chen, X. Y. Chen, Y. B. Chen, Y. Q. Chen, Z. K. Chen, J. Cheng, L. N. Cheng, S. K. Choi, X. Chu, G. Cibinetto, F. Cossio, J. Cottee-Meldrum, H. L. Dai, J. P. Dai, X. C. Dai, A. Dbeyssi, R. E. de Boer, D. Dedovich, Z. Y. Deng, A. Denig, I. Denisenko, M. Destefanis, F. De Mori, E. Di Fiore, X. X. Ding, Y. Ding, Y. X. Ding, J. Dong, L. Y. Dong, M. Y. Dong, X. Dong, Z. J. Dong, M. C. Du, S. X. Du, Shaoxu Du, X. L. Du, Y. Q. Du, Y. Y. Duan, Z. H. Duan, P. Egorov, G. F. Fan, J. J. Fan, K. X. Fan, Y. H. Fan, J. Fang, Jin Fang, S. S. Fang, W. X. Fang, Y. Q. Fang, L. Fava, F. Feldbauer, G. Felici, C. Q. Feng, J. H. Feng, Q. X. Feng, Y. T. Feng, M. Fritsch, C. D. Fu, J. L. Fu, Y. W. Fu, H. Gao, Xu Gao, Y. Gao, Y. N. Gao, Y. Y. Gao, Yunong Gao, Z. Gao, S. Garbolino, I. Garzia, L. Ge, P. T. Ge, Z. W. Ge, C. Geng, A. Gilman, K. Goetzen, J. Gollub, J. B. Gong, J. D. Gong, L. Gong, W. X. Gong, W. Gradl, M. Greco, M. D. Gu, M. H. Gu, C. Y. Guan, A. Q. Guo, H. Guo, J. N. Guo, L. B. Guo, M. J. Guo, R. P. Guo, X. Guo, Y. P. Guo, Z. Guo, A. Guskov, J. Gutierrez, J. Y. Han, T. T. Han, X. Han, F. Hanisch, J. Y. Hao, K. D. Hao, X. Q. Hao, F. A. Harris, C. Z. He, K. K. He, K. L. He, F. H. Heinsius, C. H. Heinz, Y. K. Heng, C. Herold, N. D. Hoffman, P. C. Hong, G. Y. Hou, X. T. Hou, Y. R. Hou, Z. L. Hou, H. M. Hu, J. F. Hu, Q. P. Hu, S. L. Hu, T. Hu, Y. Hu, Y. X. Hu, Z. M. Hu, G. S. Huang, K. X. Huang, L. Q. Huang, P. Huang, X. T. Huang, Y. P. Huang, Y. S. Huang, T. Hussain, N. Hüsken, N. in der Wiesche, Q. Ji, Q. P. Ji, W. Ji, X. B. Ji, X. L. Ji, Y. Y. Ji, L. K. Jia, X. Q. Jia, D. Jiang, S. J. Jiang, X. S. Jiang, Y. Jiang, J. B. Jiao, J. K. Jiao, Z. Jiao, L. C. L. Jin, S. Jin, Y. Jin, M. Q. Jing, X. M. Jing, T. Johansson, S. Kabana, X. L. Kang, X. S. Kang, B. C. Ke, V. Khachatryan, A. Khoukaz, O. B. Kolcu, B. Kopf, L. Kröger, L. Krümmel, Y. Y. Kuang, M. Kuessner, X. Kui, N. Kumar, A. Kupsc, W. Kühn, Q. Lan, T. T. Lei, M. Lellmann, T. Lenz, C. Li, C. H. Li, C. K. Li, Chunkai Li, Cong Li, D. M. Li, F. Li, G. Li, H. B. Li, H. J. Li, H. L. Li, H. N. Li, H. P. Li, Hui Li, J. N. Li, J. S. Li, J. W. Li, K. Li, K. L. Li, L. J. Li, L. K. Li, Lei Li, M. H. Li, M. R. Li, M. T. Li, P. L. Li, P. R. Li, Q. M. Li, Q. X. Li, R. Li, S. Li, S. X. Li, S. Y. Li, Shanshan Li, T. Li, T. Y. Li, W. D. Li, W. G. Li, X. Li, X. H. Li, X. K. Li, X. L. Li, X. Y. Li, X. Z. Li, Y. H. Li, Y. B. Li, Y. C. Li, Y. G. Li, Y. P. Li, Yi Li, Z. H. Li, Z. J. Li, Z. L. Li, Z. X. Li, Z. Y. Li, Zaiyi Li, C. Liang, H. Liang, Y. F. Liang, Y. T. Liang, Z. Z. Liang, G. R. Liao, L. B. Liao, M. H. Liao, Y. P. Liao, J. Libby, A. Limphirat, C. C. Lin, C. X. Lin, D. X. Lin, T. Lin, B. J. Liu, B. X. Liu, C. Liu, C. X. Liu, F. Liu, F. H. Liu, Feng Liu, G. M. Liu, H. Liu, H. B. Liu, H. M. Liu, Huihui Liu, J. B. Liu, J. J. Liu, K. Liu, K. Y. Liu, Ke Liu, Kun Liu, L. Liu, L. C. Liu, Lu Liu, M. H. Liu, P. L. Liu, Q. Liu, S. B. Liu, T. Liu, W. T. Liu, X. Liu, X. K. Liu, X. L. Liu, X. P. Liu, X. T. Liu, X. Y. Liu, Y. Liu, Y. B. Liu, Yi Liu, Z. A. Liu, Z. D. Liu, Z. Q. Liu, Z. X. Liu, Z. Y. Liu, X. C. Lou, H. J. Lu, J. G. Lu, X. L. Lu, Y. Lu, Y. H. Lu, Y. P. Lu, Z. H. Lu, C. L. Luo, J. R. Luo, J. S. Luo, M. X. Luo, T. Luo, X. L. Luo, Z. Y. Lv, X. R. Lyu, Y. F. Lyu, Y. H. Lyu, C. L. Ma, F. C. Ma, H. L. Ma, Heng Ma, J. L. Ma, L. L. Ma, L. R. Ma, Q. M. Ma, R. Q. Ma, R. Y. Ma, T. Ma, X. T. Ma, X. Y. Ma, F. E. Maas, I. MacKay, M. Maggiora, S. Maity, S. Malde, Q. A. Malik, L. M. Mansur, Y. J. Mao, Z. P. Mao, S. Marcello, A. Marshall, F. M. Melendi, Y. H. Meng, Z. X. Meng, G. Mezzadri, H. Miao, T. J. Min, R. E. Mitchell, X. H. Mo, A. F. Mohammed, B. Moses, N. Yu. Muchnoi, J. Muskalla, Y. Nefedov, F. Nerling, H. Neuwirth, Z. Ning, S. Nisar, Q. L. Niu, W. D. Niu, Y. Niu, C. Normand, S. L. Olsen, Q. Ouyang, I. V. Ovtin, S. Pacetti, Y. Pan, C. Y. Pang, A. Pathak, Y. P. Pei, M. Pelizaeus, G. L. Peng, H. P. Peng, X. J. Peng, Y. Y. Peng, K. Peters, K. Petridis, J. L. Ping, R. G. Ping, S. Plura, V. Prasad, L. Pöpping, F. Z. Qi, H. R. Qi, L. Y. Qian, S. Qian, W. B. Qian, C. F. Qiao, J. H. Qiao, J. J. Qin, J. L. Qin, L. Q. Qin, L. Y. Qin, P. B. Qin, X. P. Qin, X. S. Qin, Z. H. Qin, J. F. Qiu, Z. H. Qu, J. Rademacker, K. Ravindran, C. F. Redmer, A. Rivetti, M. Rolo, G. Rong, S. S. Rong, F. Rosini, Ch. Rosner, M. Q. Ruan, W. R. Ruangyoo, N. Salone, A. Sarantsev, Y. Schelhaas, M. Schernau, K. Schoenning, M. Scodeggio, W. Shan, X. Y. Shan, Z. J. Shang, J. F. Shangguan, L. G. Shao, M. Shao, C. P. Shen, H. F. Shen, W. H. Shen, X. Y. Shen, B. A. Shi, Ch. Y. Shi, H. Shi, J. L. Shi, J. Y. Shi, M. H. Shi, S. Shi, S. Y. Shi, X. Shi, X. D. Shi, H. L. Song, J. J. Song, M. H. Song, T. Z. Song, W. M. Song, Y. X. Song, Zirong Song, S. Sosio, S. Spataro, S. Stansilaus, F. Stieler, M. Stolte, S. S Su, G. B. Sun, G. X. Sun, H. Sun, H. K. Sun, J. F. Sun, K. Sun, L. Sun, R. Sun, S. S. Sun, W. Y. Sun, Y. C. Sun, Y. H. Sun, Y. J. Sun, Y. Z. Sun, Z. Q. Sun, Z. T. Sun, H. Tabaharizato, N. T. Tagsinsit, C. J. Tang, G. Y. Tang, J. Tang, J. J. Tang, L. F. Tang, Y. A. Tang, Z. H. Tang, L. Y. Tao, M. Tat, J. X. Teng, J. Y. Tian, W. H. Tian, Y. Tian, Z. F. Tian, K. Yu. Todyshev, I. Uman, E. van der Smagt, B. Wang, Bin Wang, Bo Wang, C. Wang, Chao Wang, Cong Wang, D. Y. Wang, F. K. Wang, H. J. Wang, H. R. Wang, J. Wang, J. H. Wang, J. J. Wang, J. P. Wang, K. Wang, L. L. Wang, L. W. Wang, M. Wang, Mi Wang, N. Y. Wang, P. Wang, S. Wang, Shun Wang, T. Wang, W. Wang, W. P. Wang, X. F. Wang, X. L. Wang, X. N. Wang, Xin Wang, Y. Wang, Y. D. Wang, Y. F. Wang, Y. H. Wang, Y. J. Wang, Y. L. Wang, Y. N. Wang, Yanning Wang, Yaqian Wang, Yi Wang, Yuan Wang, Z. Wang, Z. L. Wang, Z. Q. Wang, Z. Y. Wang, Zhi Wang, Ziyi Wang, D. Wei, D. H. Wei, D. J. Wei, H. R. Wei, F. Weidner, H. R. Wen, S. P. Wen, U. Wiedner, G. Wilkinson, J. F. Wu, L. H. Wu, L. J. Wu, S. G. Wu, S. M. Wu, X. W. Wu, Z. Wu, H. L. Xia, L. Xia, B. H. Xiang, D. Xiao, G. Y. Xiao, H. Xiao, Y. L. Xiao, Z. J. Xiao, C. Xie, K. J. Xie, Y. Xie, Y. G. Xie, Y. H. Xie, Z. P. Xie, T. Y. Xing, D. B. Xiong, G. F. Xu, H. Y. Xu, Q. J. Xu, Q. N. Xu, T. D. Xu, X. P. Xu, Y. Xu, Y. C. Xu, Z. S. Xu, F. Yan, L. Yan, W. B. Yan, W. C. Yan, W. H. Yan, X. Q. Yan, Y. Y. Yan, H. J. Yang, H. L. Yang, H. X. Yang, J. H. Yang, L. Y. Yang, N. Yang, R. J. Yang, X. Y. Yang, Y. Yang, Y. G. Yang, Y. H. Yang, Y. M. Yang, Y. Q. Yang, Y. Z. Yang, Youhua Yang, Z. Y. Yang, W. J. Yao, Z. P. Yao, M. Ye, M. H. Ye, Z. J. Ye, K. Yi, Junhao Yin, Qiqin Yin, Z. Y. You, B. X. Yu, C. X. Yu, G. Yu, J. S. Yu, L. W. Yu, T. Yu, X. D. Yu, Y. C. Yu, Yongchao Yu, C. Z. Yuan, H. Yuan, J. Yuan, Jie Yuan, L. Yuan, M. K. Yuan, S. H. Yuan, Y. Yuan, Z. Y. Yuan, C. X. Yue, Ying Yue, A. A. Zafar, F. R. Zeng, S. H. Zeng, X. Zeng, Y. J. Zeng, Yujie Zeng, Y. C. Zhai, Y. H. Zhan, B. L. Zhang, B. R. Zhang, D. H. Zhang, G. Y. Zhang, Gengyuan Zhang, H. Zhang, H. C. Zhang, H. H. Zhang, H. L. Zhang, H. Q. Zhang, H. R. Zhang, H. Y. Zhang, Han Zhang, J. Zhang, J. J. Zhang, J. L. Zhang, J. Q. Zhang, J. S. Zhang, J. W. Zhang, J. X. Zhang, J. Y. Zhang, J. Z. Zhang, Jianyu Zhang, Jin Zhang, Jiyuan Zhang, L. M. Zhang, Lei Zhang, N. Zhang, P. Zhang, Q. Y. Zhang, Q. Z. Zhang, R. Y. Zhang, S. H. Zhang, S. N. Zhang, Shulei Zhang, X. M. Zhang, X. Y. Zhang, Y. T. Zhang, Y. H. Zhang, Y. P. Zhang, Yao Zhang, Yu Zhang, Yu Zhang, Z. Zhang, Z. D. Zhang, Z. H. Zhang, Z. L. Zhang, Z. R. Zhang, Z. X. Zhang, Z. Y. Zhang, Zh. Zh. Zhang, Zhaoke Zhang, Zhilong Zhang, Ziyang Zhang, Ziyu Zhang, G. Zhao, J. -P. Zhao, J. Y. Zhao, J. Z. Zhao, L. Zhao, Lei Zhao, M. G. Zhao, R. P. Zhao, Y. B. Zhao, Y. L. Zhao, Y. P. Zhao, Y. X. Zhao, Z. G. Zhao, A. Zhemchugov, B. Zheng, B. M. Zheng, J. P. Zheng, W. J. Zheng, W. Q. Zheng, X. R. Zheng, Y. H. Zheng, B. Zhong, C. Zhong, X. Zhong, H. Zhou, J. Q. Zhou, S. Zhou, X. Zhou, X. K. Zhou, X. R. Zhou, X. Y. Zhou, Y. X. Zhou, Y. Z. Zhou, A. N. Zhu, J. Zhu, K. Zhu, K. J. Zhu, K. S. Zhu, L. X. Zhu, Lin Zhu, S. H. Zhu, T. J. Zhu, W. D. Zhu, W. J. Zhu, W. Z. Zhu, Y. C. Zhu, Z. A. Zhu, X. Y. Zhuang, M. Zhuge, J. H. Zou, J. Zu

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Nel profondo del tessuto dell'universo, la materia è costruita da una manciata di particelle fondamentali che si uniscono in modi specifici. Per decenni, i fisici si sono affidati a una mappa standard, nota come modello dei quark, per comprendere come queste particelle si assemblino nei protoni, neutroni e altre particelle deperibili chiamate mesoni che osserviamo nella natura. Secondo questa mappa, i mesoni sono solitamente formati da una coppia di particelle: una particella di materia e una di antimateria, legate strettamente insieme. Tuttavia, le leggi della fisica consentono anche configurazioni più esotiche, in cui la colla che tiene unite queste particelle — il campo di forza stesso — diventa eccitata e contribuisce alla struttura della particella. Queste ipotiche particelle "ibride" sono come un accordo musicale dove lo strumento stesso sta vibrando in un modo nuovo, non solo le note che vengono suonate. Trovarle è fondamentale perché dimostrerebbe che la forza che tiene insieme l'universo può agire come un mattone costruttivo, offrendo una finestra diretta sulle complesse e invisibili regole che governano la formazione della materia.

Per anni, gli scienziati hanno dato la caccia a questi esotici ibridi, cercando specificamente quelli con un insieme unico di proprietà che non possono essere creati dalle coppie standard di particelle. Sebbene abbiano trovato alcuni candidati promettenti, un pezzo critico del puzzle mancava: una particella ibrida che contenga un tipo specifico di quark pesante noto come quark "strano". Senza questo pezzo mancante, la famiglia teorica di queste particelle esotiche rimane incompleta, lasciando i fisici nell'incertezza se le loro mappe del mondo subatomico siano accurate. Per trovare questo anello mancante, i ricercatori si sono rivolti a un enorme collisionatore di particelle a Pechino, dove hanno osservato miliardi di collisioni per vedere quali nuove particelle potessero apparire e scomparire brevemente.

Il team, noto come Collaborazione BESIII, ha analato una vasta collezione di dati raccolti dalla collisione di elettroni e positroni. Si sono concentrati su una specifica catena di eventi in cui una particella pesante chiamata chi-c-uno decadeva in una coppia di kaoni carichi e una particella chiamata eta-prime. Ricostruendo i percorsi e le energie dei detriti risultanti, hanno eseguito un'analisi statistica dettagliata per vedere se emergevessero schemi nascosti dal caos. Questo processo è simile all'ascoltare una stanza affollata e cercare di isolare una singola, voce unica che ripete una frase specifica, distinguendola dal rumore generale della conversazione. I ricercatori cercavano una specifica risonanza, uno stato temporaneo in cui le particelle si raggruppano brevemente prima di volare via, il che segnalerebbe la presenza di una nuova, esotica particella.

La loro ricerca ha portato a una scoperta significativa. Nei dati, hanno trovato il segnale chiaro di una nuova particella che non era mai stata vista prima in questo specifico contesto. Questa nuova particella, che hanno chiamato K-star-uno (1870), ha una massa di circa 1869 MeV/c² e una larghezza di circa 167 MeV. La fiducia statistica in questo ritrovamento è estremamente alta, raggiungendo un livello di 11 deviazioni standard, il che, nel mondo della fisica delle particelle, è considerato un'osservazione definitiva piuttosto che un semplice indizio. La particella ha uno spin e una parità specifici, proprietà che descrivono come ruota e come si comporta sotto riflessione speculare. Sebbene la massa e la larghezza di questa nuova particella non si allineino perfettamente con specifiche previsioni teoriche per uno stato eccitato standard, questo disallineamento rende l'interpretazione ibrida una possibilità plausibile, sebbene la natura esatta della struttura interna della particella richieda ancora studi per essere compresa appieno.

Sebbene la scoperta di questa nuova particella sia il titolo principale, lo studio ha fornito anche un quadro molto più chiaro delle altre particelle coinvolte nel decadimento. I ricercatori hanno identificato diversi altri stati intermedi, inclusi familiari particelle scalari e tensoriali, che sono necessari per spiegare la piena complessità dell'evento. Hanno misurato la frequenza di questi decampi con alta precisione, determinando che la nuova particella appare in circa 1,48 de ogni 100.000 decadimenti della chi-c-uno. Confrontando le loro misurazioni con le teorie esistenti, il team ha scoperto che la massa e la larghezza di questa nuova particella non corrispondono alle previsioni per una coppia standard quark-antiquark, né si allineano perfettamente con alcuni modelli teorici specifici per un semplice stato eccitato. Questo disallineamento rende l'interpretazione ibrida una possibilità plausibile, sebbene la natura esatta della struttura interna della particella richieda ancora ulteriori studi teorici per essere compresa appieno.

Le implicazioni di questo ritrovamento vanno oltre il semplice aggiungere un nuovo nome a una lista di particelle. Fornisce una forte prova che il quadro teorico che descrive questi stati esotici è sulla strada giusta, suggerendo che il partner strano della famiglia esotica possa esistere, anche se le sue specifiche proprietà di massa differiscono da alcune previsioni iniziali. Tuttavia, i ricercatori sottolineano con cautela che, sebbene i dati supportino fortemente l'interpretazione ibrida, la natura esatta della struttura interna della particella richiede ancora un lavoro teorico per essere compresa appieno. Questa scoperta funge da nuovo input vitale per gli scienziati che cercano di mappare l'intero spettro della materia, provando che gli stati esotici predetti dalla teoria delle interazioni forti non sono solo curiosità matematiche ma componenti reali e osservabili del nostro universo. Il lavoro è una testimonianza del potere della raccolta di dati su larga scala e dell'analisi attenta nel rimuovere gli strati della realtà per rivelare l'architettura nascosta del mondo subatomico.

Sintesi Tecnica: Osservazione di una strana risonanza $J^P = 1^-$ $K^*_1(1870)$ nei decadimenti $\chi_{c1} \to K^+K^-\eta'$

Problema e Motivazione
La ricerca di adroni con numeri quantici esotici è un obiettivo centrale nella spettroscopia adronica, offrendo una sonda diretta della dinamica non perturbativa della Cromodinamica Quantistica (QCD). Mentre i mesoni convenzionali sono descritti come stati legati quark-antiquark ( $q\bar{q}$ ), gli stati con numeri quantici $J^{PC} = 1^{-+}$ non possono essere formati da una semplice configurazione $q\bar{q}$ e sono pertanto firme di materia esotica, come i mesoni ibridi contenenti campi gluonici eccitati. La QCD su reticolo predice che il mesone ibrido più leggero con questi numeri quantici si trovi nell'intervallo di massa 1.7–2.1 GeV/ $c^2$ .

Sebbene i candidati per i membri isovectori ( $\pi_1(1600)$ ) e isoscalari ( $\eta_1(1855)$ ) del predetto nonetto di ibridi leggeri siano già stati osservati, il partner strange rimane mancante. Gli scenari teorici che identificano l' $\eta_1(1855)$ come lo stato isoscalare a massa inferiore prevedono un ibrido strange con una massa intorno a 1.83–1.90 GeV/ $c^2$ che dovrebbe accoppiarsi al sistema $K\eta'$ . Il decadimento $\chi_{c1} \to K^+K^-\eta'$ fornisce un laboratorio promettente per cercare questo stato, nonché per investigare i mesoni scalari e tensori nel sistema $K^+K^-$ .

Metodologia
Questa analisi utilizza un campione di dati di $(2712.4 \pm 14.3) \times 10^6$ eventi $\psi(2S)$ raccolti con il rivelatore BESIII. Lo stato iniziale è prodotto tramite $\psi(2S) \to \gamma \chi_{c1}$ . Il mesone $\eta'$ viene ricostruito in due modalità di decadimento:

Modalità I: $\eta' \to \pi^+\pi^-\gamma$
Modalità II: $\eta' \to \pi^+\pi^-\eta$ (con $\eta \to \gamma\gamma$ )

I candidati eventi vengono selezionati richiedendo quattro tracce cariche ( $K^+K^-\pi^+\pi^-$ ) e il numero necessario di fotoni. Sono applicati fit cinematici (4C per la Modalità I, 5C per la Modalità II) per migliorare la risoluzione e sopprimere il background. Gli eventi coerenti con i background $J/\psi$ o $\pi^0$ vengono scartati (vetoed).

Viene eseguita una Partial Wave Analysis (PWA) combinata sulla regione del segnale $\chi_{c1}$ selezionata utilizzando il framework TF-PWA. L'ampiezza di decadimento è costruita utilizzando il formalismo dell'elicità e il modello a isobari, descrivendo il decadimento a tre corpi come una sequenza di processi quasi-bidimensionali coinvolgenti risonanze intermedie ( $X^\pm \to K^\pm \eta'$ e $Y \to K^+K^-$ ). Le risonanze sono parametrizzate mediante propagatori di Breit-Wigner relativistici, mentre l' $f_0(980)$ e il $K^*_0(1430)$ sono descritti utilizzando la formula di Flatté.

La procedura di selezione delle risonanze prevede:

Test di tutte le risonanze cinematicamente permesse con $J^P = 0^+, 1^-, 2^+$ (per $K\eta'$ ) e $0^{++}, 2^{++}$ (per $K^+K^-$ ) elencate nel PDG.
Ritenzione delle ampiezze con significatività statistica $> 5\sigma$ .
Introduzione sistematica di risonanze aggiuntive per testare strutture non presenti nell'elenco PDG.
Rivalutazione di tutte le ampiezze dopo l'inclusione di qualsiasi nuova struttura significativa per tenere conto di interferenze e correlazioni.

Contributi Chiave e Risultati
L'analisi produce i seguenti risultati primari:

Osservazione di $K^*_1(1870)$ : Una struttura risonante aggiuntiva nel sistema $K\eta'$ intorno a 1.8 GeV/ $c^2$ è fortemente favorita dai dati. Il test di diverse assegnazioni di spin-parità ( $0^+, 1^-, 2^+$ per $K\eta'$ ) rivela che l'ipotesi $J^P = 1^-$ fornisce una significatività statistica di 11.0 $\sigma$ , significativamente superiore alle alternative (3.2 $\sigma$ e 3.7 $\sigma$ , rispettivamente). Questo stato è denominato $K^*_1(1870)$ .
- Massa: $M = (1869.0 \pm 14.6 \pm 18.6)$ MeV/ $c^2$
- Larghezza: $\Gamma = (167.3 \pm 34.0 \pm 24.2)$ MeV
- Rapporto di Branching: $\mathcal{B}(\chi_{c1} \to K^\mp K^*_1(1870)^\pm \to K^+K^-\eta') = (1.48 \pm 0.30 \pm 0.33) \times 10^{-5}$ .
Analisi Completa delle Ampiezze: La soluzione di base finale richiede un totale di 10 risonanze intermedie per descrivere i dati con alta significatività:
- Sistema $K^+K^-$ : $f_0(980)$ , $f_2(1270)$ , $f'_2(1525)$ , $f_0(1710)$ , $f_0(2100)$ e $f_2(2340)$ .
- Sistema $K\eta'$ : $K^*_0(1430)$ , $K^*_2(1430)$ , $K^*(1680)$ , $K^*_2(1980)$ e il recentemente osservato $K^*_1(1870)$ .
- I parametri misurati per le risonanze stabilite ( $f'_2(1525)$ , $f_0(1710)$ , $K^*_0(1430)$ , $K^*_2(1980)$ ) sono coerenti con le medie mondiali, ma con una precisione migliorata.
Rapporto di Branching Totale: Il rapporto di branching per il decadimento inclusivo $\chi_{c1} \to K^+K^-\eta'$ è misurato in $(7.90 \pm 0.48) \times 10^{-4}$ . Questo risultato supera la precedente misura di BESIII.
Vincoli sul Mixing dei Glueball: Il rapporto di branching misurato per $\chi_{c1} \to f_0(1710)\eta'$ è determinato in $(4.01 \pm 1.50) \times 10^{-4}$ . Questo è coerente entro $2\sigma$ con lo "Schema I" degli scenari di mixing glueball– $q\bar{q}$ , dove l' $f_0(1710)$ è dominato da una componente $s\bar{s}$ con un contributo significativo di glueball, sebbene la coerenza con altri schemi non possa essere esclusa a causa delle incertezze.

Significatività e Rivendicazioni
L'articolo rivendica la prima osservazione di una risonanza di mesone strange con $J^P = 1^-$ nel sistema $K\eta'$ . Gli autori confrontano il loro risultato con le previsioni teoriche sia per i mesoni $q\bar{q}$ convenzionali che per gli ibridi.

Lo stato kaon $3^3S_1$ ( $K^*(1950)$ ) previsto dal modello $^3P_0$ presenta una massa ( $\sim 1.95$ GeV/ $c^2$ ) inconsistente con l'osservazione.
Le stime delle traiettorie di Regge per il $K(3^3S_1)$ suggeriscono una massa vicina a 2 GeV/ $c^2$ o una larghezza molto grande ( $\sim 700$ MeV), nessuno dei quali corrisponde alla struttura stretta osservata.
Fondamentalmente, le masse previste per il partner strange dell'ibrido (intorno a 1.83–1.90 GeV/ $c^2$ ) sono anch'esse inconsistenti con il risultato misurato di $1869.0 \pm 14.6$ MeV/ $c^2$ .

Nonostante queste inconsistenze con le specifiche previsioni di massa teoriche, gli autori affermano che le proprietà osservate rendono un'interpretazione ibrida una possibilità plausibile, poiché lo stato rientra nel più ampio intervallo di massa previsto dalla QCD su reticolo (1.7–2.1 GeV/ $c^2$ ) e rappresenta un pezzo mancante del noneto di ibridi leggeri. Mantengono un tono modesto, notando che ulteriori studi teorici e sperimentali sono necessari per chiarire definitivamente la natura della struttura risonante. L'osservazione fornisce nuovi input per la comprensione della spettroscopia dei mesoni strange e per l'indagine di possibili candidati a stati ibridi.

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