⚛️ experimentos de altas energías

Observation of a strange $J^P=1^{-}$ resonance $K^{*}_1(1870)$ in $\chi_{c1}\to K^+K^-\eta^{\prime}$ decays

Utilizando una gran muestra de eventos $\psi(2S)$ recolectados por el detector BESIII, los investigadores realizaron un análisis de ondas parciales de las desintegraciones $\chi_{c1}\to K^{+}K^{-}\eta^{\prime}$ y observaron una nueva resonancia de mesón extraño con $J^P=1^{-}$ , denotada como $K_1^*(1870)$ , con una significancia estadística de $11.0\sigma$ .

Autor original: BESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, X. C. Ai, C. S. Akondi, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, M. S. Anderson, Y. Bai, O. Bakina, H. R. Bao, X. L. Bao, M. Barbagiovanni, V. BatoBESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, X. C. Ai, C. S. Akondi, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, M. S. Anderson, Y. Bai, O. Bakina, H. R. Bao, X. L. Bao, M. Barbagiovanni, V. Batozskaya, K. Begzsuren, N. Berger, M. Berlowski, M. B. Bertani, D. Bettoni, F. Bianchi, E. Bianco, A. Bortone, I. Boyko, R. A. Briere, A. Brueggemann, D. Cabiati, H. Cai, M. H. Cai, X. Cai, A. Calcaterra, G. F. Cao, N. Cao, S. A. Cetin, X. Y. Chai, J. F. Chang, T. T. Chang, G. R. Che, Y. Z. Che, C. H. Chen, Chao Chen, G. Chen, H. S. Chen, H. Y. Chen, M. L. Chen, S. J. Chen, S. M. Chen, T. Chen, W. Chen, X. R. Chen, X. T. Chen, X. Y. Chen, Y. B. Chen, Y. Q. Chen, Z. K. Chen, J. Cheng, L. N. Cheng, S. K. Choi, X. Chu, G. Cibinetto, F. Cossio, J. Cottee-Meldrum, H. L. Dai, J. P. Dai, X. C. Dai, A. Dbeyssi, R. E. de Boer, D. Dedovich, Z. Y. Deng, A. Denig, I. Denisenko, M. Destefanis, F. De Mori, E. Di Fiore, X. X. Ding, Y. Ding, Y. X. Ding, J. Dong, L. Y. Dong, M. Y. Dong, X. Dong, Z. J. Dong, M. C. Du, S. X. Du, Shaoxu Du, X. L. Du, Y. Q. Du, Y. Y. Duan, Z. H. Duan, P. Egorov, G. F. Fan, J. J. Fan, K. X. Fan, Y. H. Fan, J. Fang, Jin Fang, S. S. Fang, W. X. Fang, Y. Q. Fang, L. Fava, F. Feldbauer, G. Felici, C. Q. Feng, J. H. Feng, Q. X. Feng, Y. T. Feng, M. Fritsch, C. D. Fu, J. L. Fu, Y. W. Fu, H. Gao, Xu Gao, Y. Gao, Y. N. Gao, Y. Y. Gao, Yunong Gao, Z. Gao, S. Garbolino, I. Garzia, L. Ge, P. T. Ge, Z. W. Ge, C. Geng, A. Gilman, K. Goetzen, J. Gollub, J. B. Gong, J. D. Gong, L. Gong, W. X. Gong, W. Gradl, M. Greco, M. D. Gu, M. H. Gu, C. Y. Guan, A. Q. Guo, H. Guo, J. N. Guo, L. B. Guo, M. J. Guo, R. P. Guo, X. Guo, Y. P. Guo, Z. Guo, A. Guskov, J. Gutierrez, J. Y. Han, T. T. Han, X. Han, F. Hanisch, J. Y. Hao, K. D. Hao, X. Q. Hao, F. A. Harris, C. Z. He, K. K. He, K. L. He, F. H. Heinsius, C. H. Heinz, Y. K. Heng, C. Herold, N. D. Hoffman, P. C. Hong, G. Y. Hou, X. T. Hou, Y. R. Hou, Z. L. Hou, H. M. Hu, J. F. Hu, Q. P. Hu, S. L. Hu, T. Hu, Y. Hu, Y. X. Hu, Z. M. Hu, G. S. Huang, K. X. Huang, L. Q. Huang, P. Huang, X. T. Huang, Y. P. Huang, Y. S. Huang, T. Hussain, N. Hüsken, N. in der Wiesche, Q. Ji, Q. P. Ji, W. Ji, X. B. Ji, X. L. Ji, Y. Y. Ji, L. K. Jia, X. Q. Jia, D. Jiang, S. J. Jiang, X. S. Jiang, Y. Jiang, J. B. Jiao, J. K. Jiao, Z. Jiao, L. C. L. Jin, S. Jin, Y. Jin, M. Q. Jing, X. M. Jing, T. Johansson, S. Kabana, X. L. Kang, X. S. Kang, B. C. Ke, V. Khachatryan, A. Khoukaz, O. B. Kolcu, B. Kopf, L. Kröger, L. Krümmel, Y. Y. Kuang, M. Kuessner, X. Kui, N. Kumar, A. Kupsc, W. Kühn, Q. Lan, T. T. Lei, M. Lellmann, T. Lenz, C. Li, C. H. Li, C. K. Li, Chunkai Li, Cong Li, D. M. Li, F. Li, G. Li, H. B. Li, H. J. Li, H. L. Li, H. N. Li, H. P. Li, Hui Li, J. N. Li, J. S. Li, J. W. Li, K. Li, K. L. Li, L. J. Li, L. K. Li, Lei Li, M. H. Li, M. R. Li, M. T. Li, P. L. Li, P. R. Li, Q. M. Li, Q. X. Li, R. Li, S. Li, S. X. Li, S. Y. Li, Shanshan Li, T. Li, T. Y. Li, W. D. Li, W. G. Li, X. Li, X. H. Li, X. K. Li, X. L. Li, X. Y. Li, X. Z. Li, Y. H. Li, Y. B. Li, Y. C. Li, Y. G. Li, Y. P. Li, Yi Li, Z. H. Li, Z. J. Li, Z. L. Li, Z. X. Li, Z. Y. Li, Zaiyi Li, C. Liang, H. Liang, Y. F. Liang, Y. T. Liang, Z. Z. Liang, G. R. Liao, L. B. Liao, M. H. Liao, Y. P. Liao, J. Libby, A. Limphirat, C. C. Lin, C. X. Lin, D. X. Lin, T. Lin, B. J. Liu, B. X. Liu, C. Liu, C. X. Liu, F. Liu, F. H. Liu, Feng Liu, G. M. Liu, H. Liu, H. B. Liu, H. M. Liu, Huihui Liu, J. B. Liu, J. J. Liu, K. Liu, K. Y. Liu, Ke Liu, Kun Liu, L. Liu, L. C. Liu, Lu Liu, M. H. Liu, P. L. Liu, Q. Liu, S. B. Liu, T. Liu, W. T. Liu, X. Liu, X. K. Liu, X. L. Liu, X. P. Liu, X. T. Liu, X. Y. Liu, Y. Liu, Y. B. Liu, Yi Liu, Z. A. Liu, Z. D. Liu, Z. Q. Liu, Z. X. Liu, Z. Y. Liu, X. C. Lou, H. J. Lu, J. G. Lu, X. L. Lu, Y. Lu, Y. H. Lu, Y. P. Lu, Z. H. Lu, C. L. Luo, J. R. Luo, J. S. Luo, M. X. Luo, T. Luo, X. L. Luo, Z. Y. Lv, X. R. Lyu, Y. F. Lyu, Y. H. Lyu, C. L. Ma, F. C. Ma, H. L. Ma, Heng Ma, J. L. Ma, L. L. Ma, L. R. Ma, Q. M. Ma, R. Q. Ma, R. Y. Ma, T. Ma, X. T. Ma, X. Y. Ma, F. E. Maas, I. MacKay, M. Maggiora, S. Maity, S. Malde, Q. A. Malik, L. M. Mansur, Y. J. Mao, Z. P. Mao, S. Marcello, A. Marshall, F. M. Melendi, Y. H. Meng, Z. X. Meng, G. Mezzadri, H. Miao, T. J. Min, R. E. Mitchell, X. H. Mo, A. F. Mohammed, B. Moses, N. Yu. Muchnoi, J. Muskalla, Y. Nefedov, F. Nerling, H. Neuwirth, Z. Ning, S. Nisar, Q. L. Niu, W. D. Niu, Y. Niu, C. Normand, S. L. Olsen, Q. Ouyang, I. V. Ovtin, S. Pacetti, Y. Pan, C. Y. Pang, A. Pathak, Y. P. Pei, M. Pelizaeus, G. L. Peng, H. P. Peng, X. J. Peng, Y. Y. Peng, K. Peters, K. Petridis, J. L. Ping, R. G. Ping, S. Plura, V. Prasad, L. Pöpping, F. Z. Qi, H. R. Qi, L. Y. Qian, S. Qian, W. B. Qian, C. F. Qiao, J. H. Qiao, J. J. Qin, J. L. Qin, L. Q. Qin, L. Y. Qin, P. B. Qin, X. P. Qin, X. S. Qin, Z. H. Qin, J. F. Qiu, Z. H. Qu, J. Rademacker, K. Ravindran, C. F. Redmer, A. Rivetti, M. Rolo, G. Rong, S. S. Rong, F. Rosini, Ch. Rosner, M. Q. Ruan, W. R. Ruangyoo, N. Salone, A. Sarantsev, Y. Schelhaas, M. Schernau, K. Schoenning, M. Scodeggio, W. Shan, X. Y. Shan, Z. J. Shang, J. F. Shangguan, L. G. Shao, M. Shao, C. P. Shen, H. F. Shen, W. H. Shen, X. Y. Shen, B. A. Shi, Ch. Y. Shi, H. Shi, J. L. Shi, J. Y. Shi, M. H. Shi, S. Shi, S. Y. Shi, X. Shi, X. D. Shi, H. L. Song, J. J. Song, M. H. Song, T. Z. Song, W. M. Song, Y. X. Song, Zirong Song, S. Sosio, S. Spataro, S. Stansilaus, F. Stieler, M. Stolte, S. S Su, G. B. Sun, G. X. Sun, H. Sun, H. K. Sun, J. F. Sun, K. Sun, L. Sun, R. Sun, S. S. Sun, W. Y. Sun, Y. C. Sun, Y. H. Sun, Y. J. Sun, Y. Z. Sun, Z. Q. Sun, Z. T. Sun, H. Tabaharizato, N. T. Tagsinsit, C. J. Tang, G. Y. Tang, J. Tang, J. J. Tang, L. F. Tang, Y. A. Tang, Z. H. Tang, L. Y. Tao, M. Tat, J. X. Teng, J. Y. Tian, W. H. Tian, Y. Tian, Z. F. Tian, K. Yu. Todyshev, I. Uman, E. van der Smagt, B. Wang, Bin Wang, Bo Wang, C. Wang, Chao Wang, Cong Wang, D. Y. Wang, F. K. Wang, H. J. Wang, H. R. Wang, J. Wang, J. H. Wang, J. J. Wang, J. P. Wang, K. Wang, L. L. Wang, L. W. Wang, M. Wang, Mi Wang, N. Y. Wang, P. Wang, S. Wang, Shun Wang, T. Wang, W. Wang, W. P. Wang, X. F. Wang, X. L. Wang, X. N. Wang, Xin Wang, Y. Wang, Y. D. Wang, Y. F. Wang, Y. H. Wang, Y. J. Wang, Y. L. Wang, Y. N. Wang, Yanning Wang, Yaqian Wang, Yi Wang, Yuan Wang, Z. Wang, Z. L. Wang, Z. Q. Wang, Z. Y. Wang, Zhi Wang, Ziyi Wang, D. Wei, D. H. Wei, D. J. Wei, H. R. Wei, F. Weidner, H. R. Wen, S. P. Wen, U. Wiedner, G. Wilkinson, J. F. Wu, L. H. Wu, L. J. Wu, S. G. Wu, S. M. Wu, X. W. Wu, Z. Wu, H. L. Xia, L. Xia, B. H. Xiang, D. Xiao, G. Y. Xiao, H. Xiao, Y. L. Xiao, Z. J. Xiao, C. Xie, K. J. Xie, Y. Xie, Y. G. Xie, Y. H. Xie, Z. P. Xie, T. Y. Xing, D. B. Xiong, G. F. Xu, H. Y. Xu, Q. J. Xu, Q. N. Xu, T. D. Xu, X. P. Xu, Y. Xu, Y. C. Xu, Z. S. Xu, F. Yan, L. Yan, W. B. Yan, W. C. Yan, W. H. Yan, X. Q. Yan, Y. Y. Yan, H. J. Yang, H. L. Yang, H. X. Yang, J. H. Yang, L. Y. Yang, N. Yang, R. J. Yang, X. Y. Yang, Y. Yang, Y. G. Yang, Y. H. Yang, Y. M. Yang, Y. Q. Yang, Y. Z. Yang, Youhua Yang, Z. Y. Yang, W. J. Yao, Z. P. Yao, M. Ye, M. H. Ye, Z. J. Ye, K. Yi, Junhao Yin, Qiqin Yin, Z. Y. You, B. X. Yu, C. X. Yu, G. Yu, J. S. Yu, L. W. Yu, T. Yu, X. D. Yu, Y. C. Yu, Yongchao Yu, C. Z. Yuan, H. Yuan, J. Yuan, Jie Yuan, L. Yuan, M. K. Yuan, S. H. Yuan, Y. Yuan, Z. Y. Yuan, C. X. Yue, Ying Yue, A. A. Zafar, F. R. Zeng, S. H. Zeng, X. Zeng, Y. J. Zeng, Yujie Zeng, Y. C. Zhai, Y. H. Zhan, B. L. Zhang, B. R. Zhang, D. H. Zhang, G. Y. Zhang, Gengyuan Zhang, H. Zhang, H. C. Zhang, H. H. Zhang, H. L. Zhang, H. Q. Zhang, H. R. Zhang, H. Y. Zhang, Han Zhang, J. Zhang, J. J. Zhang, J. L. Zhang, J. Q. Zhang, J. S. Zhang, J. W. Zhang, J. X. Zhang, J. Y. Zhang, J. Z. Zhang, Jianyu Zhang, Jin Zhang, Jiyuan Zhang, L. M. Zhang, Lei Zhang, N. Zhang, P. Zhang, Q. Y. Zhang, Q. Z. Zhang, R. Y. Zhang, S. H. Zhang, S. N. Zhang, Shulei Zhang, X. M. Zhang, X. Y. Zhang, Y. T. Zhang, Y. H. Zhang, Y. P. Zhang, Yao Zhang, Yu Zhang, Yu Zhang, Z. Zhang, Z. D. Zhang, Z. H. Zhang, Z. L. Zhang, Z. R. Zhang, Z. X. Zhang, Z. Y. Zhang, Zh. Zh. Zhang, Zhaoke Zhang, Zhilong Zhang, Ziyang Zhang, Ziyu Zhang, G. Zhao, J. -P. Zhao, J. Y. Zhao, J. Z. Zhao, L. Zhao, Lei Zhao, M. G. Zhao, R. P. Zhao, Y. B. Zhao, Y. L. Zhao, Y. P. Zhao, Y. X. Zhao, Z. G. Zhao, A. Zhemchugov, B. Zheng, B. M. Zheng, J. P. Zheng, W. J. Zheng, W. Q. Zheng, X. R. Zheng, Y. H. Zheng, B. Zhong, C. Zhong, X. Zhong, H. Zhou, J. Q. Zhou, S. Zhou, X. Zhou, X. K. Zhou, X. R. Zhou, X. Y. Zhou, Y. X. Zhou, Y. Z. Zhou, A. N. Zhu, J. Zhu, K. Zhu, K. J. Zhu, K. S. Zhu, L. X. Zhu, Lin Zhu, S. H. Zhu, T. J. Zhu, W. D. Zhu, W. J. Zhu, W. Z. Zhu, Y. C. Zhu, Z. A. Zhu, X. Y. Zhuang, M. Zhuge, J. H. Zou, J. Zu

Publicado 2026-11-10

📖 5 min de lectura🧠 Análisis profundo

CC BY 4.0

Autor original: BESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, X. C. Ai, C. S. Akondi, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, M. S. Anderson, Y. Bai, O. Bakina, H. R. Bao, X. L. Bao, M. Barbagiovanni, V. Batozskaya, K. Begzsuren, N. Berger, M. Berlowski, M. B. Bertani, D. Bettoni, F. Bianchi, E. Bianco, A. Bortone, I. Boyko, R. A. Briere, A. Brueggemann, D. Cabiati, H. Cai, M. H. Cai, X. Cai, A. Calcaterra, G. F. Cao, N. Cao, S. A. Cetin, X. Y. Chai, J. F. Chang, T. T. Chang, G. R. Che, Y. Z. Che, C. H. Chen, Chao Chen, G. Chen, H. S. Chen, H. Y. Chen, M. L. Chen, S. J. Chen, S. M. Chen, T. Chen, W. Chen, X. R. Chen, X. T. Chen, X. Y. Chen, Y. B. Chen, Y. Q. Chen, Z. K. Chen, J. Cheng, L. N. Cheng, S. K. Choi, X. Chu, G. Cibinetto, F. Cossio, J. Cottee-Meldrum, H. L. Dai, J. P. Dai, X. C. Dai, A. Dbeyssi, R. E. de Boer, D. Dedovich, Z. Y. Deng, A. Denig, I. Denisenko, M. Destefanis, F. De Mori, E. Di Fiore, X. X. Ding, Y. Ding, Y. X. Ding, J. Dong, L. Y. Dong, M. Y. Dong, X. Dong, Z. J. Dong, M. C. Du, S. X. Du, Shaoxu Du, X. L. Du, Y. Q. Du, Y. Y. Duan, Z. H. Duan, P. Egorov, G. F. Fan, J. J. Fan, K. X. Fan, Y. H. Fan, J. Fang, Jin Fang, S. S. Fang, W. X. Fang, Y. Q. Fang, L. Fava, F. Feldbauer, G. Felici, C. Q. Feng, J. H. Feng, Q. X. Feng, Y. T. Feng, M. Fritsch, C. D. Fu, J. L. Fu, Y. W. Fu, H. Gao, Xu Gao, Y. Gao, Y. N. Gao, Y. Y. Gao, Yunong Gao, Z. Gao, S. Garbolino, I. Garzia, L. Ge, P. T. Ge, Z. W. Ge, C. Geng, A. Gilman, K. Goetzen, J. Gollub, J. B. Gong, J. D. Gong, L. Gong, W. X. Gong, W. Gradl, M. Greco, M. D. Gu, M. H. Gu, C. Y. Guan, A. Q. Guo, H. Guo, J. N. Guo, L. B. Guo, M. J. Guo, R. P. Guo, X. Guo, Y. P. Guo, Z. Guo, A. Guskov, J. Gutierrez, J. Y. Han, T. T. Han, X. Han, F. Hanisch, J. Y. Hao, K. D. Hao, X. Q. Hao, F. A. Harris, C. Z. He, K. K. He, K. L. He, F. H. Heinsius, C. H. Heinz, Y. K. Heng, C. Herold, N. D. Hoffman, P. C. Hong, G. Y. Hou, X. T. Hou, Y. R. Hou, Z. L. Hou, H. M. Hu, J. F. Hu, Q. P. Hu, S. L. Hu, T. Hu, Y. Hu, Y. X. Hu, Z. M. Hu, G. S. Huang, K. X. Huang, L. Q. Huang, P. Huang, X. T. Huang, Y. P. Huang, Y. S. Huang, T. Hussain, N. Hüsken, N. in der Wiesche, Q. Ji, Q. P. Ji, W. Ji, X. B. Ji, X. L. Ji, Y. Y. Ji, L. K. Jia, X. Q. Jia, D. Jiang, S. J. Jiang, X. S. Jiang, Y. Jiang, J. B. Jiao, J. K. Jiao, Z. Jiao, L. C. L. Jin, S. Jin, Y. Jin, M. Q. Jing, X. M. Jing, T. Johansson, S. Kabana, X. L. Kang, X. S. Kang, B. C. Ke, V. Khachatryan, A. Khoukaz, O. B. Kolcu, B. Kopf, L. Kröger, L. Krümmel, Y. Y. Kuang, M. Kuessner, X. Kui, N. Kumar, A. Kupsc, W. Kühn, Q. Lan, T. T. Lei, M. Lellmann, T. Lenz, C. Li, C. H. Li, C. K. Li, Chunkai Li, Cong Li, D. M. Li, F. Li, G. Li, H. B. Li, H. J. Li, H. L. Li, H. N. Li, H. P. Li, Hui Li, J. N. Li, J. S. Li, J. W. Li, K. Li, K. L. Li, L. J. Li, L. K. Li, Lei Li, M. H. Li, M. R. Li, M. T. Li, P. L. Li, P. R. Li, Q. M. Li, Q. X. Li, R. Li, S. Li, S. X. Li, S. Y. Li, Shanshan Li, T. Li, T. Y. Li, W. D. Li, W. G. Li, X. Li, X. H. Li, X. K. Li, X. L. Li, X. Y. Li, X. Z. Li, Y. H. Li, Y. B. Li, Y. C. Li, Y. G. Li, Y. P. Li, Yi Li, Z. H. Li, Z. J. Li, Z. L. Li, Z. X. Li, Z. Y. Li, Zaiyi Li, C. Liang, H. Liang, Y. F. Liang, Y. T. Liang, Z. Z. Liang, G. R. Liao, L. B. Liao, M. H. Liao, Y. P. Liao, J. Libby, A. Limphirat, C. C. Lin, C. X. Lin, D. X. Lin, T. Lin, B. J. Liu, B. X. Liu, C. Liu, C. X. Liu, F. Liu, F. H. Liu, Feng Liu, G. M. Liu, H. Liu, H. B. Liu, H. M. Liu, Huihui Liu, J. B. Liu, J. J. Liu, K. Liu, K. Y. Liu, Ke Liu, Kun Liu, L. Liu, L. C. Liu, Lu Liu, M. H. Liu, P. L. Liu, Q. Liu, S. B. Liu, T. Liu, W. T. Liu, X. Liu, X. K. Liu, X. L. Liu, X. P. Liu, X. T. Liu, X. Y. Liu, Y. Liu, Y. B. Liu, Yi Liu, Z. A. Liu, Z. D. Liu, Z. Q. Liu, Z. X. Liu, Z. Y. Liu, X. C. Lou, H. J. Lu, J. G. Lu, X. L. Lu, Y. Lu, Y. H. Lu, Y. P. Lu, Z. H. Lu, C. L. Luo, J. R. Luo, J. S. Luo, M. X. Luo, T. Luo, X. L. Luo, Z. Y. Lv, X. R. Lyu, Y. F. Lyu, Y. H. Lyu, C. L. Ma, F. C. Ma, H. L. Ma, Heng Ma, J. L. Ma, L. L. Ma, L. R. Ma, Q. M. Ma, R. Q. Ma, R. Y. Ma, T. Ma, X. T. Ma, X. Y. Ma, F. E. Maas, I. MacKay, M. Maggiora, S. Maity, S. Malde, Q. A. Malik, L. M. Mansur, Y. J. Mao, Z. P. Mao, S. Marcello, A. Marshall, F. M. Melendi, Y. H. Meng, Z. X. Meng, G. Mezzadri, H. Miao, T. J. Min, R. E. Mitchell, X. H. Mo, A. F. Mohammed, B. Moses, N. Yu. Muchnoi, J. Muskalla, Y. Nefedov, F. Nerling, H. Neuwirth, Z. Ning, S. Nisar, Q. L. Niu, W. D. Niu, Y. Niu, C. Normand, S. L. Olsen, Q. Ouyang, I. V. Ovtin, S. Pacetti, Y. Pan, C. Y. Pang, A. Pathak, Y. P. Pei, M. Pelizaeus, G. L. Peng, H. P. Peng, X. J. Peng, Y. Y. Peng, K. Peters, K. Petridis, J. L. Ping, R. G. Ping, S. Plura, V. Prasad, L. Pöpping, F. Z. Qi, H. R. Qi, L. Y. Qian, S. Qian, W. B. Qian, C. F. Qiao, J. H. Qiao, J. J. Qin, J. L. Qin, L. Q. Qin, L. Y. Qin, P. B. Qin, X. P. Qin, X. S. Qin, Z. H. Qin, J. F. Qiu, Z. H. Qu, J. Rademacker, K. Ravindran, C. F. Redmer, A. Rivetti, M. Rolo, G. Rong, S. S. Rong, F. Rosini, Ch. Rosner, M. Q. Ruan, W. R. Ruangyoo, N. Salone, A. Sarantsev, Y. Schelhaas, M. Schernau, K. Schoenning, M. Scodeggio, W. Shan, X. Y. Shan, Z. J. Shang, J. F. Shangguan, L. G. Shao, M. Shao, C. P. Shen, H. F. Shen, W. H. Shen, X. Y. Shen, B. A. Shi, Ch. Y. Shi, H. Shi, J. L. Shi, J. Y. Shi, M. H. Shi, S. Shi, S. Y. Shi, X. Shi, X. D. Shi, H. L. Song, J. J. Song, M. H. Song, T. Z. Song, W. M. Song, Y. X. Song, Zirong Song, S. Sosio, S. Spataro, S. Stansilaus, F. Stieler, M. Stolte, S. S Su, G. B. Sun, G. X. Sun, H. Sun, H. K. Sun, J. F. Sun, K. Sun, L. Sun, R. Sun, S. S. Sun, W. Y. Sun, Y. C. Sun, Y. H. Sun, Y. J. Sun, Y. Z. Sun, Z. Q. Sun, Z. T. Sun, H. Tabaharizato, N. T. Tagsinsit, C. J. Tang, G. Y. Tang, J. Tang, J. J. Tang, L. F. Tang, Y. A. Tang, Z. H. Tang, L. Y. Tao, M. Tat, J. X. Teng, J. Y. Tian, W. H. Tian, Y. Tian, Z. F. Tian, K. Yu. Todyshev, I. Uman, E. van der Smagt, B. Wang, Bin Wang, Bo Wang, C. Wang, Chao Wang, Cong Wang, D. Y. Wang, F. K. Wang, H. J. Wang, H. R. Wang, J. Wang, J. H. Wang, J. J. Wang, J. P. Wang, K. Wang, L. L. Wang, L. W. Wang, M. Wang, Mi Wang, N. Y. Wang, P. Wang, S. Wang, Shun Wang, T. Wang, W. Wang, W. P. Wang, X. F. Wang, X. L. Wang, X. N. Wang, Xin Wang, Y. Wang, Y. D. Wang, Y. F. Wang, Y. H. Wang, Y. J. Wang, Y. L. Wang, Y. N. Wang, Yanning Wang, Yaqian Wang, Yi Wang, Yuan Wang, Z. Wang, Z. L. Wang, Z. Q. Wang, Z. Y. Wang, Zhi Wang, Ziyi Wang, D. Wei, D. H. Wei, D. J. Wei, H. R. Wei, F. Weidner, H. R. Wen, S. P. Wen, U. Wiedner, G. Wilkinson, J. F. Wu, L. H. Wu, L. J. Wu, S. G. Wu, S. M. Wu, X. W. Wu, Z. Wu, H. L. Xia, L. Xia, B. H. Xiang, D. Xiao, G. Y. Xiao, H. Xiao, Y. L. Xiao, Z. J. Xiao, C. Xie, K. J. Xie, Y. Xie, Y. G. Xie, Y. H. Xie, Z. P. Xie, T. Y. Xing, D. B. Xiong, G. F. Xu, H. Y. Xu, Q. J. Xu, Q. N. Xu, T. D. Xu, X. P. Xu, Y. Xu, Y. C. Xu, Z. S. Xu, F. Yan, L. Yan, W. B. Yan, W. C. Yan, W. H. Yan, X. Q. Yan, Y. Y. Yan, H. J. Yang, H. L. Yang, H. X. Yang, J. H. Yang, L. Y. Yang, N. Yang, R. J. Yang, X. Y. Yang, Y. Yang, Y. G. Yang, Y. H. Yang, Y. M. Yang, Y. Q. Yang, Y. Z. 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Zhang, Z. R. Zhang, Z. X. Zhang, Z. Y. Zhang, Zh. Zh. Zhang, Zhaoke Zhang, Zhilong Zhang, Ziyang Zhang, Ziyu Zhang, G. Zhao, J. -P. Zhao, J. Y. Zhao, J. Z. Zhao, L. Zhao, Lei Zhao, M. G. Zhao, R. P. Zhao, Y. B. Zhao, Y. L. Zhao, Y. P. Zhao, Y. X. Zhao, Z. G. Zhao, A. Zhemchugov, B. Zheng, B. M. Zheng, J. P. Zheng, W. J. Zheng, W. Q. Zheng, X. R. Zheng, Y. H. Zheng, B. Zhong, C. Zhong, X. Zhong, H. Zhou, J. Q. Zhou, S. Zhou, X. Zhou, X. K. Zhou, X. R. Zhou, X. Y. Zhou, Y. X. Zhou, Y. Z. Zhou, A. N. Zhu, J. Zhu, K. Zhu, K. J. Zhu, K. S. Zhu, L. X. Zhu, Lin Zhu, S. H. Zhu, T. J. Zhu, W. D. Zhu, W. J. Zhu, W. Z. Zhu, Y. C. Zhu, Z. A. Zhu, X. Y. Zhuang, M. Zhuge, J. H. Zou, J. Zu

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En lo profundo del tejido del universo, la materia se construye a partir de un puñado de partículas fundamentales que se mantienen unidas de formas específicas. Durante décadas, los físicos han dependido de un mapa estándar, conocido como el modelo de quarks, para comprender cómo estas partículas se ensamblan en los protones, neutrones y otras partículas de vida corta llamadas mesones que observamos en la naturaleza. Según este mapa, los mesones suelen formarse por un par de partículas: una partícula de materia y una partícula de antimateria, unidas estrechamente. Sin embargo, las leyes de la física también permiten arreglos más exóticos, donde el pegamento que mantiene unidas a estas partículas —el propio campo de fuerza— se excita y contribuye a la estructura de la partícula. Estas partículas "híbridas" hipotéticas son como un acorde musical donde el instrumento mismo está vibrando de una nueva manera, no solo las notas que se interpretan. Encontrarlas es crucial porque demostraría que la fuerza que mantiene unido al universo puede actuar como un bloque de construcción, ofreciendo una ventana directa a las complejas e invisibles reglas que gobiernan cómo se forma la materia.

Durante años, los científicos han estado cazando estos híbridos exóticos, buscando específicamente aquellos con un conjunto único de propiedades que no pueden ser creadas por los pares estándar de partículas. Aunque han encontrado algunos candidatos prometedores, faltaba una pieza crítica del rompecabezas: una partícula híbrida que contenga un tipo específico de quark pesado conocido como quark "extraño". Sin esta pieza faltante, la familia teórica de estas partículas exóticas permanece incompleta, dejando a los físicos sin saber si sus mapas del mundo subatómico son precisos. Para encontrar este eslabón perdido, los investigadores recurrieron a un enorme colisionador de partículas en Beijing, donde observaron miles de millones de colisiones para ver qué nuevas partículas podrían aparecer y desaparecer brevemente.

El equipo, conocido como la Colaboración BESIII, analizó una vasta colección de datos recopilados de la colisión de electrones y positrones. Se centraron en una cadena específica de eventos donde una partícula pesada llamada chi-c-uno decae en un par de kaones cargados y una partícula llamada eta-prima. Al reconstruir las trayectorias y energías de los desechos resultantes, realizaron un análisis estadístico detallado para ver si emergían patrones ocultos del caos. Este proceso es similar a escuchar una habitación concurrida e intentar aislar una sola voz única que repite una frase específica, distinguiéndola del ruido general de la conversación. Los investigadores buscaban una resonancia específica, un estado temporal donde las partículas se agrupan brevemente antes de salir disparadas, lo que señalaría la presencia de una nueva partícula exótica.

Su búsqueda produjo un descubrimiento significativo. En los datos, encontraron una señal clara de una nueva partícula que nunca había sido vista en este contexto específico. Esta nueva partícula, a la que llamaron K-star-uno (1870), tiene una masa de aproximadamente 1869 MeV/c² y un ancho de unos 167 MeV. La confianza estadística en este hallazgo es extremadamente alta, alcanzando un nivel de 11 desviaciones estándar, lo que en el mundo de la física de partículas se considera una observación definitiva en lugar de un mero indicio. La partícula tiene un espín y paridad específicos, propiedades que describen cómo rota y cómo se comporta bajo la reflexión especular. Si bien la masa y el ancho de esta nueva partícula no se alinean perfectamente con las predicciones teóricas específicas para un estado excitado estándar, este desajuste hace que la interpretación híbrida sea una posibilidad plausible, aunque la naturaleza exacta de la estructura interna de la partícula aún requiere un estudio más profundo.

Si bien el descubrimiento de esta nueva partícula es el titular, el estudio también proporcionó una imagen mucho más clara de las otras partículas involucradas en el decaimiento. Los investigadores identificaron varios estados intermedios, incluyendo partículas escalares y tensoriales familiares, que son necesarios para explicar la complejidad total del evento. Midieron la frecuencia de estos decaimientos con alta precisión, determinando que la nueva partícula aparece en aproximadamente 1.48 de cada 100,000 decaimientos del chi-c-uno. Al comparar sus mediciones con las teorías existentes, el equipo encontró que la masa y el ancho de esta nueva partícula no coinciden con las predicciones para un par estándar de quark-antiquark, ni se alinean perfectamente con algunos modelos teóricos específicos para un estado excitado simple. Este desajuste hace que la interpretación híbrida sea una posibilidad plausible, aunque la naturaleza exacta de la estructura interna de la partícula aún requiere más estudios teóricos y experimentales para comprenderla completamente.

Las implicaciones de este hallazgo se extienden más allá de simplemente añadir un nuevo nombre a una lista de partículas. Proporciona evidencia sólida de que el marco teórico que describe estos estados exóticos va por el buen camino, sugiriendo que el compañero extraño de la familia exótica puede existir, incluso si sus propiedades de masa específicas difieren de algunas predicciones iniciales. Sin embargo, los investigadores advierten cuidadosamente que, si bien los datos apoyan fuertemente la interpretación híbrida, la naturaleza exacta de la estructura interna de la partícula aún requiere más trabajo teórico para comprenderla plenamente. Este descubrimiento sirve como un nuevo aporte vital para los científicos que intentan mapear el espectro completo de la materia, demostrando que los estados exóticos predichos por la teoría de las interacciones fuertes no son solo curiosidades matemáticas, sino componentes reales y observables de nuestro universo. El trabajo es un testimonio del poder de la recolección de datos a gran escala y del análisis cuidadoso para desvelar las capas de la realidad y revelar la arquitectura oculta del mundo subatómico.

Resumen Técnico: Observación de una resonancia extraña $J^P = 1^-$ $K^*_1(1870)$ en desintegraciones $\chi_{c1} \to K^+K^-\eta'$

Problema y Motivación
La búsqueda de hadrones con números cuánticos exóticos es un objetivo central en la espectroscopía de hadrones, ofreciendo una sonda directa de la dinámica no perturbativa de la Cromodinámica Cuántica (QCD). Mientras que los mesones convencionales se describen como estados ligados de quarks-antiquarks ( $q\bar{q}$ ), los estados con números cuánticos $J^{PC} = 1^{-+}$ no pueden formarse mediante una configuración simple de $q\bar{q}$ y son, por lo tanto, firmas de materia exótica, tales como mesones híbridos que contienen campos gluónicos excitados. La QCD en el retículo (Lattice QCD) predice que el mesón híbrido más ligero con estos números cuánticos se sitúa en el rango de masa de 1.7–2.1 GeV/ $c^2$ .

Aunque se han observado candidatos para los miembros isovectores ( $\pi_1(1600)$ ) e isoscalares ( $\eta_1(1855)$ ) del predicho noneto de híbridos ligeros, el compañero extraño permanece ausente. Los escenarios teóricos que identifican al $\eta_1(1855)$ como el estado isoscalar de menor masa predicen un híbrido extraño con una masa alrededor de 1.83–1.90 GeV/ $c^2$ que debería acoplarse al sistema $K\eta'$ . La desintegración $\chi_{c1} \to K^+K^-\eta'$ proporciona un laboratorio prometedor para buscar este estado, así como para investigar mesones escalares y tensoriales en el sistema $K^+K^-$ .

Metodología
Este análisis utiliza una muestra de datos de $(2712.4 \pm 14.3) \times 10^6$ eventos de $\psi(2S)$ recolectados con el detector BESIII. El estado inicial se produce vía $\psi(2S) \to \gamma \chi_{c1}$ . El mesón $\eta'$ se reconstruye en dos modos de desintegración:

Modo I: $\eta' \to \pi^+\pi^-\gamma$
Modo II: $\eta' \to \pi^+\pi^-\eta$ (con $\eta \to \gamma\gamma$ )

Se seleccionan los eventos candidatos requiriendo cuatro trazas cargadas ( $K^+K^-\pi^+\pi^-$ ) y el número requerido de fotones. Se aplican ajustes cinemáticos (4C para el Modo I, 5C para el Modo II) para mejorar la resolución y suprimir el fondo. Se vetan los eventos consistentes con fondos de $J/\psi$ o $\pi^0$ .

Se realiza un Análisis de Onda Parcial (PWA) combinado sobre la región de la señal $\chi_{c1}$ seleccionada utilizando el marco de trabajo TF-PWA. La amplitud de desintegración se construye utilizando el formalismo de helicidad y el modelo de isobar, describiendo la desintegración de tres cuerpos como una secuencia de procesos de casi-dos cuerpos involucrando resonancias intermedias ( $X^\pm \to K^\pm \eta'$ y $Y \to K^+K^-$ ). Las resonancias se parametrizan mediante propagadores de Breit-Wigner relativistas, con el $f_0(980)$ y el $K^*_0(1430)$ descritos mediante la fórmula de Flatté.

El procedimiento de selección de resonancias consiste en:

Probar todas las resonancias cinemáticamente permitidas con $J^P = 0^+, 1^-, 2^+$ (para $K\eta'$ ) y $0^{++}, 2^{++}$ (para $K^+K^-$ ) listadas en el PDG.
Retener amplitudes con una significancia estadística $> 5\sigma$ .
Introducir sistemáticamente resonancias adicionales para probar estructuras que no están en la lista del PDG.
Reevaluar todas las amplitudes tras la inclusión de cualquier nueva estructura significativa para dar cuenta de la interferencia y las correlaciones.

Contribuciones Clave y Resultados
El análisis arroja los siguientes resultados primarios:

Observación de $K^*_1(1870)$ : Una estructura resonante adicional en el sistema $K\eta'$ alrededor de 1.8 GeV/ $c^2$ es fuertemente favorecida por los datos. Probar diferentes asignaciones de espín-paridad ( $0^+, 1^-, 2^+$ para $K\eta'$ ) revela que la hipótesis de $J^P = 1^-$ proporciona una significancia estadística de 11.0 $\sigma$ , significativamente mayor que las alternativas (3.2 $\sigma$ y 3.7 $\sigma$ , respectivamente). Este estado se denota como $K^*_1(1870)$ .
- Masa: $M = (1869.0 \pm 14.6 \pm 18.6)$ MeV/ $c^2$
- Ancho: $\Gamma = (167.3 \pm 34.0 \pm 24.2)$ MeV
- Fracción de Ramificación: $\mathcal{B}(\chi_{c1} \to K^\mp K^*_1(1870)^\pm \to K^+K^-\eta') = (1.48 \pm 0.30 \pm 0.33) \times 10^{-5}$ .
Análisis de Amplitud Exhaustivo: La solución base final requiere un total de 10 resonancias intermedias para describir los datos con alta significancia:
- Sistema $K^+K^-$ : $f_0(980)$ , $f_2(1270)$ , $f'_2(1525)$ , $f_0(1710)$ , $f_0(2100)$ , y $f_2(2340)$ .
- Sistema $K\eta'$ : $K^*_0(1430)$ , $K^*_2(1430)$ , $K^*(1680)$ , $K^*_2(1980)$ , y el recién observado $K^*_1(1870)$ .
- Los parámetros medidos para las resonancias establecidas ( $f'_2(1525)$ , $f_0(1710)$ , $K^*_0(1430)$ , $K^*_2(1980)$ ) son consistentes con los promedios mundiales pero con una precisión mejorada.
Fracción de Ramificación Total: La fracción de ramificación para la desintegración inclusiva $\chi_{c1} \to K^+K^-\eta'$ se mide en $(7.90 \pm 0.48) \times 10^{-4}$ . Este resultado supera la medición previa de BESIII.
Restricciones de Mezcla de Glueball: La fracción de ramificación medida para $\chi_{c1} \to f_0(1710)\eta'$ se determina en $(4.01 \pm 1.50) \times 10^{-4}$ . Esto es consistente dentro de $2\sigma$ con el "Esquema I" de los escenarios de mezcla glueball– $q\bar{q}$ , donde el $f_0(1710)$ está dominado por un componente $s\bar{s}$ con una contribución sizable de glueball, aunque la consistencia con otros esquemas no puede descartarse debido a las incertidumbres.

Significancia y Reivindicaciones
El artículo reivindica la primera observación de una resonancia de mesón extraño con $J^P = 1^-$ en el sistema $K\eta'$ . Los autores comparan su resultado con las predicciones teóricas tanto para estados $q\bar{q}$ convencionales como para mesones híbridos.

El estado de kaón $3^3S_1$ ( $K^*(1950)$ ) predicho por el modelo $^3P_0$ tiene una masa ( $\sim 1.95$ GeV/ $c^2$ ) inconsistente con la observación.
Las estimaciones de la trayectoria de Regge para $K(3^3S_1)$ sugieren una masa cercana a 2 GeV/ $c^2$ o un ancho muy grande ( $\sim 700$ MeV), ninguno de los cuales coincide con la estructura estrecha observada.
Crucialmente, los autores señalan que las masas predichas para el compañero híbrido extraño (alrededor de 1.83–1.90 GeV/ $c^2$ ) también son inconsistentes con el resultado medido de $1869.0 \pm 14.6$ MeV/ $c^2$ .

A pesar de estas inconsistencias con las predicciones de masa teóricas específicas, los autores afirman que las propiedades observadas hacen que una interpretación híbrida sea una posibilidad plausible, ya que el estado cae dentro del rango de masa más amplio predicho por la QCD en el retículo (1.7–2.1 GeV/ $c^2$ ) y representa una pieza faltante del noneto de híbridos ligeros. Mantienen un tono modesto, señalando que se requieren más estudios teóricos y experimentales para aclarar definitivamente la naturaleza de la estructura resonante. La observación proporciona nueva información para la comprensión de la espectroscopía de mesones extraños y la investigación de posibles candidatos a estados híbridos.

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