Observation of Ξb0→Ξ0J/ψ and evidence for Ξb0→Ξ0ψ(2S) decays
Utilizando dados do LHCb de 2016–2018, este artigo relata a primeira observação do decaimento Ξb0→Ξ0J/ψ e evidência para Ξb0→Ξ0ψ(2S), marcando a primeira reconstrução completa do hiperão Ξ0 em um experimento do LHC e fornecendo uma medição da razão de sua fração de ramificação.
Autores originais: LHCb collaboration, R. Aaij, M. Abdelfatah, A. S. W. Abdelmotteleb, C. Abellan Beteta, F. Abudinén, T. Ackernley, A. A. Adefisoye, B. Adeva, M. Adinolfi, P. Adlarson, C. Agapopoulou, C. A. Aidala, S. Akar, K. Akiba, H. Al Saleh, P. Albicocco, J. Albrecht, R. Aleksiejunas, F. Alessio, P. Alvarez Cartelle, S. Amato, J. L. Amey, Y. Amhis, Z. Amos, L. An, L. Anderlini, P. Andreola, M. Andreotti, S. Andres Estrada, A. Anelli, D. Ao, C. Arata, F. Archilli, Z. Areg, M. Argenton, S. Arguedas Cuendis, L. Arnone, M. Artuso, E. Aslanides, R. Ataíde Da Silva, M. Atzeni, B. Audurier, J. A. Authier, D. Bacher, I. Bachiller Perea, S. Bachmann, M. Bachmayer, J. J. Back, M. Bai, Z. B. Bai, V. Balagura, A. Balboni, W. Baldini, Z. Baldwin, L. Balzani, H. Bao, J. Baptista de Souza Leite, C. Barbero Pretel, M. Barbetti, I. R. Barbosa, W. Barker, R. J. Barlow, M. Barnyakov, S. Baron, S. Barsuk, W. Barter, J. Bartz, S. Bashir, B. Batsukh, P. B. Battista, A. Bavarchee, A. Bay, A. Beck, M. Becker, F. Bedeschi, I. B. Bediaga, N. A. Behling, S. Belin, A. Bellavista, I. Belyaev, G. Bencivenni, E. Ben-Haim, J. L. M. Berkey, R. Bernet, A. Bertolin, L. Bertsch, F. Betti, J. Bex, O. Bezshyyko, S. Bhattacharya, M. S. Bieker, N. V. Biesuz, A. Biolchini, M. Birch, F. C. R. Bishop, A. Bitadze, A. Bizzeti, T. Blake, F. Blanc, J. E. Blank, S. Blusk, J. A. Boelhauve, O. Boente Garcia, T. Boettcher, A. Bohare, C. Bolognani, R. B. Bonacci, A. Bordelius, F. Borgato, S. Borghi, M. Borsato, J. T. Borsuk, E. Bottalico, S. A. Bouchiba, M. Bovill, T. J. V. Bowcock, A. Boyer, C. Bozzi, J. D. Brandenburg, A. Brea Rodriguez, N. Breer, C. Breitfeld, J. Brodzicka, J. Brown, E. Buchanan, M. Burgos Marcos, C. Burr, E. Butera, C. Buti, J. S. Butter, J. Buytaert, W. Byczynski, S. Cadeddu, H. Cai, Y. Cai, Y. Cai, A. Caillet, R. Calabrese, L. Calefice, M. Calvi, M. Calvo Gomez, P. Camargo Magalhaes, J. I. Cambon Bouzas, P. Campana, A. Campomagnani, A. C. Campos, A. F. Campoverde Quezada, Y. Cao, S. 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Curras Rivera, R. Currie, C. L. Da Silva, X. Dai, J. Dalseno, C. D'Ambrosio, G. Darze, A. Davidson, O. De Aguiar Francisco, C. De Angelis, F. De Benedetti, J. de Boer, K. De Bruyn, S. De Capua, M. De Cian, U. De Freitas Carneiro Da Graca, F. De Gregorio, E. De Lucia, J. M. De Miranda, L. De Paula, A. De Robertis, E. De Santis, M. De Serio, P. De Simone, F. De Vellis, J. A. de Vries, F. Debernardis, D. Decamp, S. Dekkers, L. Del Buono, B. Delaney, B. Demaire-Lepape, J. Deng, O. Deschamps, F. Dettori, B. Dey, P. Di Nezza, S. Ding, Y. Ding, L. Dittmann, J. F. Diverchy, A. D. Docheva, A. Doheny, C. Dong, F. Dordei, J. Dorta Moreno, A. C. dos Reis, J. Dos Santos Oliveira, A. D. Dowling, L. Dreyfus, W. Duan, P. Duda, L. Dufour, V. Duk, P. Durante, M. M. Duras, J. M. Durham, K. Duwe, A. Dziurda, S. Easo, E. Eckstein, U. Egede, S. Eisenhardt, E. Ejopu, L. Eklund, M. Elashri, D. Elizondo Blanco, J. Ellbracht, S. Ely, A. Ene, T. Evans, F. Fabiano, S. Faghih, L. N. Falcao, B. Fang, R. 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Wang, J. Wang, J. Wang, J. Wang, J. Wang, M. Wang, N. W. Wang, X. Wang, X. Wang, X. Wang, X. W. Wang, Y. Wang, Y. Wang, Y. Wang, Y. H. Wang, Z. Wang, Z. Wang, J. A. Ward, M. Waterlaat, N. K. Watson, D. Websdale, Y. Wei, Z. Weida, J. Wendel, B. D. C. Westhenry, A. S. White, C. White, M. Whitehead, E. Whiter, A. R. Wiederhold, D. Wiedner, M. A. Wiegertjes, C. Wild, G. Wilkinson, M. K. Wilkinson, M. Williams, M. J. Williams, M. R. J. Williams, R. Williams, S. Williams, Z. Williams, F. F. Wilson, M. Winn, W. Wislicki, M. Witek, L. Witola, T. Wolf, E. Wood, G. Wormser, S. A. Wotton, H. Wu, J. Wu, T. Wu, X. Wu, Y. Wu, Z. Wu, K. Wyllie, S. Xian, Z. Xiang, Y. Xie, T. X. Xing, A. Xu, L. Xu, M. Xu, R. Xu, Z. Xu, Z. Xu, Z. Xu, Z. Xu, S. Yadav, K. Yang, X. Yang, Y. Yang, Y. Yang, Z. Yang, Z. Yang, H. Yeung, H. Yin, X. Yin, C. Y. Yu, J. Yu, K. Yu, X. Yuan, Y Yuan, S. Zalambani, J. A. Zamora Saa, F. Zangari, M. Zavertyaev, M. Zdybal, F. Zenesini, C. Zeng, M. Zeng, S. H Zeng, C. Zhang, C. Zhang, D. Zhang, J. Zhang, L. Zhang, Q. Z. Zhang, R. Zhang, S. Zhang, S. L. Zhang, Y. Zhang, Z. Zhang, J. Zhao, M. Zhao, Y. Zhao, A. Zhelezov, S. Z. Zheng, X. Z. Zheng, Y. Zheng, T. Zhou, X. Zhou, V. Zhovkovska, L. Z. Zhu, X. Zhu, X. Zhu, Y. Zhu, V. Zhukov, J. Zhuo, T. Zies, D. Zuliani, X. Zuo
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O universo é construído a partir de um pequeno conjunto de blocos fundamentais, mas a maneira como essas peças se encaixam para formar a matéria que vemos é um quebra-cabeça complexo. Entre as peças mais esquivas estão as partículas pesadas que contêm um quark "beleza", um tipo de matéria que não existe naturalmente na Terra e deve ser criada em colisões de alta energia. Essas partículas são instáveis e decaem, ou se quebram, quase instantaneamente em formas mais leves e estáveis. Ao estudar como essas partículas pesadas se transformam, os cientistas podem testar as regras padrão da física para ver se elas se sustentam sob condições extremas ou se sugerem novas forças indescobertas. Embora os cientistas tenham passado décadas observando como partículas pesadas feitas de três quarks se comportam quando contêm um tipo específico de quark chamado "estranho", a versão que contém um quark "estranho" e um quark "fundo" permaneceu amplamente invisível aos detectores, deixando uma lacuna em nossa compreensão de como esses bárions pesados se comportam.
Uma equipe de pesquisadores usando o experimento de beleza do Grande Colisor de Hádrons, conhecido como LHCb, finalmente preencheu essa lacuna. Ao analisar dados de colisões próton-próton coletados entre 2016 e 2018, a equipe relatou a primeira observação clara de um bárion pesado específico, o Ξb0, decaindo em um hiperon Ξ0 e um méson J/ψ. Este é um marco significativo porque marca a primeira vez que o hiperon Ξ0 foi totalmente reconstruído em um experimento do Grande Colisor de Hádrons. O Ξ0 é uma partícula neutra que decai em um bárion lambda e um píon neutro, um processo que é notoriamente difícil de rastrear porque o píon neutro se quebra em dois fótons que não deixam um rastro direto no detector. Os pesquisadores conseguiram montar toda a cadeia de decaimento, efetivamente traçando o caminho de uma partícula que desaparece quase imediatamente após nascer.
O estudo também forneceu evidências fortes para um segundo decaimento semelhante, onde o bárion pesado Ξb0 se transforma em um hiperon Ξ0 e um primo mais pesado do J/ψ, chamado ψ(2S). Enquanto o primeiro decaimento foi observado com uma certeza estatística esmagadora, o segundo foi visto com um nível de confiança que sugere que é real, embora ainda não confirmado como uma descoberta definitiva. Os pesquisadores mediram a frequência com que a partícula pesada escolhe o caminho mais pesado do ψ(2S) em comparação com o caminho mais leve do J/ψ. Eles descobriram que a rota mais pesada ocorre cerca de 59 por cento das vezes em relação à mais leve, uma razão que se alinha bem com medições feitas para outros partículas pesadas semelhantes por diferentes experimentos. Essa consistência sugere que as regras que governam esses decaimentos são uniformes através de diferentes tipos de bárions pesados.
O caminho para esta descoberta foi repleto de desafios técnicos. O hiperon Ξ0 vive tempo suficiente para percorrer uma distância mensurável antes de decair, mas sua filha partícula píon neutro não deixa um rastro, tornando difícil localizar exatamente onde o decaimento ocorreu. Para resolver isso, a equipe usou uma técnica matemática sofisticada para reconstruir o caminho da partícula, assumindo que ela se originou do ponto principal de colisão e ajustando suas propriedades a valores físicos conhecidos. Este método melhorou a precisão de suas medições por um fator de dois, permitindo separar os eventos de sinal raros do ruído de fundo esmagador de outras colisões de partículas. A equipe também teve que filtrar sinais falsos causados por combinações aleatórias de partículas que pareciam o decaimento alvo, mas que não eram.
A observação bem-sucedida desses decaimentos demonstra que o detector LHCb é capaz de reconstruir decaimentos de bárions complexos envolvendo múltiplas partículas neutras, um feito que anteriormente era considerado extremamente difícil. Esta conquista abre as portas para estudar decaimentos ainda mais raros do bárion Ξb0, incluindo aqueles que possam revelar nova física além do modelo padrão atual. Ao provar que essas partículas esquivas podem ser rastreadas e medidas com alta precisão, os pesquisadores forneceram uma nova ferramenta para explorar a estrutura fundamental da matéria. Os resultados, publicados em uma carta à comunidade de física, confirmam que o comportamento desses bárions pesados segue os padrões previstos pelas teorias existentes, enquanto simultaneamente provam que as técnicas experimentais são agora avançadas o suficiente para lidar com as cadeias de decaimento mais desafiadoras no mundo subatômico.
Resumo Técnico: Observação de Ξb0→Ξ0J/ψ e Evidência para Ξb0→Ξ0ψ(2S)
Problema e Motivação
Báryons com decaimento fraco fornecem um campo de teste crítico para o Modelo Padrão, oferecendo uma perspectiva complementar aos decaimentos de mésons. Entre os quatro bárions b de estado fundamental que contêm um único quark b, o Ξb0 (usb) permanece o menos estudado. Embora sua massa tenha sido precisamente medida, sua seção de choque de produção permanece desconhecida, dificultando medições absolutas de fração de ramificação. Além disso, o hiperon Ξ0 nunca havia sido totalmente reconstruído em um experimento LHC devido aos desafios experimentais associados à sua cadeia de decaimento, especificamente o méson neutro π0, que carece de uma trajetória definida. Este artigo aborda a primeira busca pelos decaimentos Ξb0→Ξ0J/ψ e Ξb0→Ξ0ψ(2S), visando observar esses modos e medir a razão de suas frações de ramificação, uma grandeza onde as incertezas relacionadas à fração de produção desconhecida do Ξb0 se cancelam.
Metodologia
A análise utiliza dados de colisões próton-próton coletados pelo experimento LHCb entre 2016 e 2018 a uma energia de centro de massa de s=13 TeV, correspondendo a uma luminosidade integrada de 5.4 fb−1. Os processos de sinal são reconstruídos via cadeias de decaimento:
- Ξb0→Ξ0ψ, onde ψ é ou J/ψ ou ψ(2S).
- ψ→μ+μ−.
- Ξ0→Λπ0, com Λ→pπ− e π0→γγ.
A reconstrução do hiperon Ξ0 é experimentalmente desafiadora porque o vetor de momento do π0 não pode ser determinado diretamente de seus produtos de decaimento sem assumir uma origem. Para mitigar o viés resultante na medição do momento e o grande fundo proveniente de mésons π0 moles, um ajuste de cadeia de decaimento cinemático é empregado. Este ajuste restringe o Ξb0 a originar-se do vértice primário (PV) e fixa as massas do ψ, Ξ0, Λ e π0 aos seus valores conhecidos. Esta abordagem melhora a resolução da massa invariante em um fator de dois.
A seleção de eventos envolve um gatilho de hardware que exige múons de alto momento transversal (pT), seguido por um gatilho de software que seleciona pares μ+μ− consistentes com as massas de ψ e deslocados do PV. A seleção offline utiliza um classificador de Árvore de Decisão Potencializada (BDT) treinado em sinais simulados e bandas laterais (sidebands) de dados para suprimir o fundo combinatório, que é dominante devido ao ambiente de alta multiplicidade e aos desafios de reconstrução do π0. Fundos de pico (peaking backgrounds) de decaimentos de Ξb− mal reconstruídos ou Λb0→Λψ com mésons π0 aleatórios são suprimidos via vetos de massa e requisitos cinemáticos.
Os rendimentos são determinados usando um ajuste de máxima verossimilhança não parametrizado estendido nas distribuições de massa invariante Ξ0ψ reconstruídas no intervalo 5400<m(Ξ0ψ)<6200 MeV/c2. Os componentes de sinal são modelados por uma combinação linear de duas funções Crystal Ball de um lado, enquanto os fundos são modelados usando funções de exponencial e Crystal Ball de dois lados. A razão de frações de ramificação, RΞb0, é computada simultaneamente para ambos os modos de decaimento.
Principais Contribuições e Resultados
- Primeira Observação: O artigo relata a primeira observação do decaimento Ξb0→Ξ0J/ψ com significância estatística esmagadora.
- Primeira Evidência: Evidência para o decaimento Ξb0→Ξ0ψ(2S) é apresentada com significância superior a 4σ.
- Reconstrução Total de Ξ0: Este trabalho marca a primeira vez que o hiperon Ξ0 foi totalmente reconstruído em um experimento LHC, utilizando o decaimento Ξ0→Λπ0. Este feito exigiu o tratamento dos candidatos mais moles de fótons e π0 utilizados em uma medição do LHCb até o momento.
- Razão de Fração de Ramificação: A razão das frações de ramificação é medida como:
B(Ξb0→Ξ0J/ψ)B(Ξb0→Ξ0ψ(2S))=0.59±0.19 (est)±0.04 (sist)
A incerteza sistemática inclui contribuições do tamanho da amostra de simulação, modelos de ajuste, seleção BDT e frações de ramificação externas.
Significância
A observação de Ξb0→Ξ0J/ψ demonstra que decaimentos bariônicos envolvendo múltiplas partículas neutras podem ser reconstruídos com boa sensibilidade no LHCb. A razão RΞb0 medida é compatível com a razão correspondente recentemente medida pelo experimento CMS para o bárion Ξb− e com medições para o bárion Λb0 pelo LHCb e ATLAS. Os autores observam que este resultado implica que o decaimento raro Ξb0→Ξ0μ+μ− está ao alcance do LHCb com o aumento das amostras de dados, dada a reconstrução bem-sucedida do estado final complexo. O artigo não pretende resolver discrepâncias entre modelos teóricos (como o modelo de quarks confinados covariantes vs. QCD perturbativa), mas fornece o primeiro ponto de dado experimental para esses modos de decaimento específicos para facilitar tais comparações.
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Confiado por pesquisadores de Stanford, Cambridge e da Academia Francesa de Ciências.
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