⚛️ high-energy experiments

Measurement of the branching fractions of the decays $Λ_{c}^{+}\rightarrowΛK_{S}^{0}K^{+}$ , $Λ_{c}^{+}\rightarrowΛK_{S}^{0}π^{+}$ and $Λ_{c}^{+}\rightarrowΛK^{*+}$

Utilizando 4,5 fb $^{-1}$ de dados de colisões $e^{+}e^{-}$ coletados com o detector BESIII, este estudo relata a primeira observação do decaimento de Cabibbo suprimido simples $\Lambda_{c}^{+}\to\Lambda K_{S}^{0}\pi^{+}$ , fornece as medições mais precisas das frações de ramificação para ambos $\Lambda_{c}^{+}\to\Lambda K_{S}^{0}K^{+}$ e $\Lambda_{c}^{+}\to\Lambda K_{S}^{0}\pi^{+}$ , e encontra evidência para uma contribuição de $K^{*+}$ no último decaimento.

Autores originais: BESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, O. Afedulidis, X. C. Ai, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, Y. Bai, O. Bakina, I. Balossino, Y. Ban, H. -R. Bao, V. Batozskaya, K. BegzsurenBESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, O. Afedulidis, X. C. Ai, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, Y. Bai, O. Bakina, I. Balossino, Y. Ban, H. -R. Bao, V. Batozskaya, K. Begzsuren, N. Berger, M. Berlowski, M. Bertani, D. Bettoni, F. Bianchi, E. Bianco, A. Bortone, I. Boyko, R. A. Briere, A. Brueggemann, H. Cai, X. Cai, A. Calcaterra, G. F. Cao, N. Cao, S. A. Cetin, J. F. Chang, G. R. Che, G. Chelkov, C. Chen, C. H. Chen, Chao Chen, G. Chen, H. S. Chen, H. Y. Chen, M. L. Chen, S. J. Chen, S. L. Chen, S. M. Chen, T. Chen, X. R. Chen, X. T. Chen, Y. B. Chen, Y. Q. Chen, Z. J. Chen, Z. Y. Chen, S. K. Choi, G. Cibinetto, F. Cossio, J. J. Cui, H. L. Dai, J. P. Dai, A. Dbeyssi, R. E. de Boer, D. Dedovich, C. Q. Deng, Z. Y. Deng, A. Denig, I. Denysenko, M. Destefanis, F. De Mori, B. Ding, X. X. Ding, Y. Ding, Y. Ding, J. Dong, L. Y. Dong, M. Y. Dong, X. Dong, M. C. Du, S. X. Du, Y. Y. Duan, Z. H. Duan, P. Egorov, Y. H. Fan, J. Fang, J. Fang, S. S. Fang, W. X. Fang, Y. Fang, Y. Q. Fang, R. Farinelli, L. Fava, F. Feldbauer, G. Felici, C. Q. Feng, J. H. Feng, Y. T. Feng, M. Fritsch, C. D. Fu, J. L. Fu, Y. W. Fu, H. Gao, X. B. Gao, Y. N. Gao, Yang Gao, S. Garbolino, I. Garzia, L. Ge, P. T. Ge, Z. W. Ge, C. Geng, E. M. Gersabeck, A. Gilman, K. Goetzen, L. Gong, W. X. Gong, W. Gradl, S. Gramigna, M. Greco, M. H. Gu, Y. T. Gu, C. Y. Guan, A. Q. Guo, L. B. Guo, M. J. Guo, R. P. Guo, Y. P. Guo, A. Guskov, J. Gutierrez, K. L. Han, T. T. Han, F. Hanisch, X. Q. Hao, F. A. Harris, K. K. He, K. L. He, F. H. Heinsius, C. H. Heinz, Y. K. Heng, C. Herold, T. Holtmann, P. C. Hong, G. Y. Hou, X. T. Hou, Y. R. Hou, Z. L. Hou, B. Y. Hu, H. M. Hu, J. F. Hu, S. L. Hu, T. Hu, Y. Hu, G. S. Huang, K. X. Huang, L. Q. Huang, X. T. Huang, Y. P. Huang, Y. S. Huang, T. Hussain, F. Hölzken, N. Hüsken, N. in der Wiesche, J. Jackson, S. Janchiv, J. H. Jeong, Q. Ji, Q. P. Ji, W. Ji, X. B. Ji, X. L. Ji, Y. Y. Ji, X. Q. Jia, Z. K. Jia, D. Jiang, H. B. Jiang, P. C. Jiang, S. S. Jiang, T. J. Jiang, X. S. Jiang, Y. Jiang, J. B. Jiao, J. K. Jiao, Z. Jiao, S. Jin, Y. Jin, M. Q. Jing, X. M. Jing, T. Johansson, S. Kabana, N. Kalantar-Nayestanaki, X. L. Kang, X. S. Kang, M. Kavatsyuk, B. C. Ke, V. Khachatryan, A. Khoukaz, R. Kiuchi, O. B. Kolcu, B. Kopf, M. Kuessner, X. Kui, N. Kumar, A. Kupsc, W. Kühn, J. J. Lane, P. Larin, L. Lavezzi, T. T. Lei, Z. H. Lei, M. Lellmann, T. Lenz, C. Li, C. Li, C. H. Li, Cheng Li, D. M. Li, F. Li, G. Li, H. B. Li, H. J. Li, H. N. Li, Hui Li, J. R. Li, J. S. Li, K. Li, L. J. Li, L. K. Li, Lei Li, M. H. Li, P. R. Li, Q. M. Li, Q. X. Li, R. Li, S. X. Li, T. Li, W. D. Li, W. G. Li, X. Li, X. H. Li, X. L. Li, X. Y. Li, X. Z. Li, Y. G. Li, Z. J. Li, Z. Y. Li, C. Liang, H. Liang, H. Liang, Y. F. Liang, Y. T. Liang, G. R. Liao, L. Z. Liao, Y. P. Liao, J. Libby, A. Limphirat, C. C. Lin, D. X. Lin, T. Lin, B. J. Liu, B. X. Liu, C. Liu, C. X. Liu, F. Liu, F. H. Liu, Feng Liu, G. M. Liu, H. Liu, H. B. Liu, H. H. Liu, H. M. Liu, Huihui Liu, J. B. Liu, J. Y. Liu, K. Liu, K. Y. Liu, Ke Liu, L. Liu, L. C. Liu, Lu Liu, M. H. Liu, P. L. Liu, Q. Liu, S. B. Liu, T. Liu, W. K. Liu, W. M. Liu, X. Liu, X. Liu, Y. Liu, Y. Liu, Y. B. Liu, Z. A. Liu, Z. D. Liu, Z. Q. Liu, X. C. Lou, F. X. Lu, H. J. Lu, J. G. Lu, X. L. Lu, Y. Lu, Y. P. Lu, Z. H. Lu, C. L. Luo, J. R. Luo, M. X. Luo, T. Luo, X. L. Luo, X. R. Lyu, Y. F. Lyu, F. C. Ma, H. Ma, H. L. Ma, J. L. Ma, L. L. Ma, M. M. Ma, Q. M. Ma, R. Q. Ma, T. Ma, X. T. Ma, X. Y. Ma, Y. Ma, Y. M. Ma, F. E. Maas, M. Maggiora, S. Malde, Y. J. Mao, Z. P. Mao, S. Marcello, Z. X. Meng, J. G. Messchendorp, G. Mezzadri, H. Miao, T. J. Min, R. E. Mitchell, X. H. Mo, B. Moses, N. Yu. Muchnoi, J. Muskalla, Y. Nefedov, F. Nerling, L. S. Nie, I. B. Nikolaev, Z. Ning, S. Nisar, Q. L. Niu, W. D. Niu, Y. Niu, S. L. Olsen, Q. Ouyang, S. Pacetti, X. Pan, Y. Pan, A. Pathak, P. Patteri, Y. P. Pei, M. Pelizaeus, H. P. Peng, Y. Y. Peng, K. Peters, J. L. Ping, R. G. Ping, S. Plura, V. Prasad, F. Z. Qi, H. Qi, H. R. Qi, M. Qi, T. Y. Qi, S. Qian, W. B. Qian, C. F. Qiao, X. K. Qiao, J. J. Qin, L. Q. Qin, L. Y. Qin, X. P. Qin, X. S. Qin, Z. H. Qin, J. F. Qiu, Z. H. Qu, C. F. Redmer, K. J. Ren, A. Rivetti, M. Rolo, G. Rong, Ch. Rosner, S. N. Ruan, N. Salone, A. Sarantsev, Y. Schelhaas, K. Schoenning, M. Scodeggio, K. Y. Shan, W. Shan, X. Y. Shan, Z. J. Shang, J. F. Shangguan, L. G. Shao, M. Shao, C. P. Shen, H. F. Shen, W. H. Shen, X. Y. Shen, B. A. Shi, H. Shi, H. C. Shi, J. L. Shi, J. Y. Shi, Q. Q. Shi, S. Y. Shi, X. Shi, J. J. Song, T. Z. Song, W. M. Song, Y. J. Song, Y. X. Song, S. Sosio, S. Spataro, F. Stieler, Y. J. Su, G. B. Sun, G. X. Sun, H. Sun, H. K. Sun, J. F. Sun, K. Sun, L. Sun, S. S. Sun, T. Sun, W. Y. Sun, Y. Sun, Y. J. Sun, Y. Z. Sun, Z. Q. Sun, Z. T. Sun, C. J. Tang, G. Y. Tang, J. Tang, M. Tang, Y. A. Tang, L. Y. Tao, Q. T. Tao, M. Tat, J. X. Teng, V. Thoren, W. H. Tian, Y. Tian, Z. F. Tian, I. Uman, Y. Wan, S. J. Wang, B. Wang, B. L. Wang, Bo Wang, D. Y. Wang, F. Wang, H. J. Wang, J. J. Wang, J. P. Wang, K. Wang, L. L. Wang, M. Wang, N. Y. Wang, S. Wang, S. Wang, T. Wang, T. J. Wang, W. Wang, W. Wang, W. P. Wang, X. Wang, X. F. Wang, X. J. Wang, X. L. Wang, X. N. Wang, Y. Wang, Y. D. Wang, Y. F. Wang, Y. L. Wang, Y. N. Wang, Y. Q. Wang, Yaqian Wang, Yi Wang, Z. Wang, Z. L. Wang, Z. Y. Wang, Ziyi Wang, D. H. Wei, F. Weidner, S. P. Wen, Y. R. Wen, U. Wiedner, G. Wilkinson, M. Wolke, L. Wollenberg, C. Wu, J. F. Wu, L. H. Wu, L. J. Wu, X. Wu, X. H. Wu, Y. Wu, Y. H. Wu, Y. J. Wu, Z. Wu, L. Xia, X. M. Xian, B. H. Xiang, T. Xiang, D. Xiao, G. Y. Xiao, S. Y. Xiao, Y. L. Xiao, Z. J. Xiao, C. Xie, X. H. Xie, Y. Xie, Y. G. Xie, Y. H. Xie, Z. P. Xie, T. Y. Xing, C. F. Xu, C. J. Xu, G. F. Xu, H. Y. Xu, M. Xu, Q. J. Xu, Q. N. Xu, W. Xu, W. L. Xu, X. P. Xu, Y. C. Xu, Z. P. Xu, Z. S. Xu, F. Yan, L. Yan, W. B. Yan, W. C. Yan, X. Q. Yan, H. J. Yang, H. L. Yang, H. X. Yang, T. Yang, Y. Yang, Y. F. Yang, Y. F. Yang, Y. X. Yang, Z. W. Yang, Z. P. Yao, M. Ye, M. H. Ye, J. H. Yin, Z. Y. You, B. X. Yu, C. X. Yu, G. Yu, J. S. Yu, T. Yu, X. D. Yu, Y. C. Yu, C. Z. Yuan, J. Yuan, J. Yuan, L. Yuan, S. C. Yuan, Y. Yuan, Z. Y. Yuan, C. X. Yue, A. A. Zafar, F. R. Zeng, S. H. Zeng, X. Zeng, Y. Zeng, Y. J. Zeng, Y. J. Zeng, X. Y. Zhai, Y. C. Zhai, Y. H. Zhan, A. Q. Zhang, B. L. Zhang, B. X. Zhang, D. H. Zhang, G. Y. Zhang, H. Zhang, H. Zhang, H. C. Zhang, H. H. Zhang, H. H. Zhang, H. Q. Zhang, H. R. Zhang, H. Y. Zhang, J. Zhang, J. Zhang, J. J. Zhang, J. L. Zhang, J. Q. Zhang, J. S. Zhang, J. W. Zhang, J. X. Zhang, J. Y. Zhang, J. Z. Zhang, Jianyu Zhang, L. M. Zhang, Lei Zhang, P. Zhang, Q. Y. Zhang, R. Y. Zhang, S. H. Zhang, Shulei Zhang, X. D. Zhang, X. M. Zhang, X. Y. Zhang, Y. Zhang, Y. Zhang, Y. T. Zhang, Y. H. Zhang, Y. M. Zhang, Yan Zhang, Z. D. Zhang, Z. H. Zhang, Z. L. Zhang, Z. Y. Zhang, Z. Y. Zhang, Z. Z. Zhang, G. Zhao, J. Y. Zhao, J. Z. Zhao, L. Zhao, Lei Zhao, M. G. Zhao, N. Zhao, R. P. Zhao, S. J. Zhao, Y. B. Zhao, Y. X. Zhao, Z. G. Zhao, A. Zhemchugov, B. Zheng, B. M. Zheng, J. P. Zheng, W. J. Zheng, Y. H. Zheng, B. Zhong, X. Zhong, H. Zhou, J. Y. Zhou, L. P. Zhou, S. Zhou, X. Zhou, X. K. Zhou, X. R. Zhou, X. Y. Zhou, Y. Z. Zhou, J. Zhu, K. Zhu, K. J. Zhu, K. S. Zhu, L. Zhu, L. X. Zhu, S. H. Zhu, S. Q. Zhu, T. J. Zhu, W. D. Zhu, Y. C. Zhu, Z. A. Zhu, J. H. Zou, J. Zu

Publicado 2026-09-02

📖 5 min de leitura🧠 Leitura aprofundada

CC BY 4.0

Autores originais: BESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, O. Afedulidis, X. C. Ai, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, Y. Bai, O. Bakina, I. Balossino, Y. Ban, H. -R. Bao, V. Batozskaya, K. Begzsuren, N. Berger, M. Berlowski, M. Bertani, D. Bettoni, F. Bianchi, E. Bianco, A. Bortone, I. Boyko, R. A. Briere, A. Brueggemann, H. Cai, X. Cai, A. Calcaterra, G. F. Cao, N. Cao, S. A. Cetin, J. F. Chang, G. R. Che, G. Chelkov, C. Chen, C. H. Chen, Chao Chen, G. Chen, H. S. Chen, H. Y. Chen, M. L. Chen, S. J. Chen, S. L. Chen, S. M. Chen, T. Chen, X. R. Chen, X. T. Chen, Y. B. Chen, Y. Q. Chen, Z. J. Chen, Z. Y. Chen, S. K. Choi, G. Cibinetto, F. Cossio, J. J. Cui, H. L. Dai, J. P. Dai, A. Dbeyssi, R. E. de Boer, D. Dedovich, C. Q. Deng, Z. Y. Deng, A. Denig, I. Denysenko, M. Destefanis, F. De Mori, B. Ding, X. X. Ding, Y. Ding, Y. Ding, J. Dong, L. Y. Dong, M. Y. Dong, X. Dong, M. C. Du, S. X. Du, Y. Y. Duan, Z. H. Duan, P. Egorov, Y. H. Fan, J. Fang, J. Fang, S. S. Fang, W. X. Fang, Y. Fang, Y. Q. Fang, R. Farinelli, L. Fava, F. Feldbauer, G. Felici, C. Q. Feng, J. H. Feng, Y. T. Feng, M. Fritsch, C. D. Fu, J. L. Fu, Y. W. Fu, H. Gao, X. B. Gao, Y. N. Gao, Yang Gao, S. Garbolino, I. Garzia, L. Ge, P. T. Ge, Z. W. Ge, C. Geng, E. M. Gersabeck, A. Gilman, K. Goetzen, L. Gong, W. X. Gong, W. Gradl, S. Gramigna, M. Greco, M. H. Gu, Y. T. Gu, C. Y. Guan, A. Q. Guo, L. B. Guo, M. J. Guo, R. P. Guo, Y. P. Guo, A. Guskov, J. Gutierrez, K. L. Han, T. T. Han, F. Hanisch, X. Q. Hao, F. A. Harris, K. K. He, K. L. He, F. H. Heinsius, C. H. Heinz, Y. K. Heng, C. Herold, T. Holtmann, P. C. Hong, G. Y. Hou, X. T. Hou, Y. R. Hou, Z. L. Hou, B. Y. Hu, H. M. Hu, J. F. Hu, S. L. Hu, T. Hu, Y. Hu, G. S. Huang, K. X. Huang, L. Q. Huang, X. T. Huang, Y. P. Huang, Y. S. Huang, T. Hussain, F. Hölzken, N. Hüsken, N. in der Wiesche, J. Jackson, S. Janchiv, J. H. Jeong, Q. Ji, Q. P. Ji, W. Ji, X. B. Ji, X. L. Ji, Y. Y. Ji, X. Q. Jia, Z. K. Jia, D. Jiang, H. B. Jiang, P. C. Jiang, S. S. Jiang, T. J. Jiang, X. S. Jiang, Y. Jiang, J. B. Jiao, J. K. Jiao, Z. Jiao, S. Jin, Y. Jin, M. Q. Jing, X. M. Jing, T. Johansson, S. Kabana, N. Kalantar-Nayestanaki, X. L. Kang, X. S. Kang, M. Kavatsyuk, B. C. Ke, V. Khachatryan, A. Khoukaz, R. Kiuchi, O. B. Kolcu, B. Kopf, M. Kuessner, X. Kui, N. Kumar, A. Kupsc, W. Kühn, J. J. Lane, P. Larin, L. Lavezzi, T. T. Lei, Z. H. Lei, M. Lellmann, T. Lenz, C. Li, C. Li, C. H. Li, Cheng Li, D. M. Li, F. Li, G. Li, H. B. Li, H. J. Li, H. N. Li, Hui Li, J. R. Li, J. S. Li, K. Li, L. J. Li, L. K. Li, Lei Li, M. H. Li, P. R. Li, Q. M. Li, Q. X. Li, R. Li, S. X. Li, T. Li, W. D. Li, W. G. Li, X. Li, X. H. Li, X. L. Li, X. Y. Li, X. Z. Li, Y. G. Li, Z. J. Li, Z. Y. Li, C. Liang, H. Liang, H. Liang, Y. F. Liang, Y. T. Liang, G. R. Liao, L. Z. Liao, Y. P. Liao, J. Libby, A. Limphirat, C. C. Lin, D. X. Lin, T. Lin, B. J. Liu, B. X. Liu, C. Liu, C. X. Liu, F. Liu, F. H. Liu, Feng Liu, G. M. Liu, H. Liu, H. B. Liu, H. H. Liu, H. M. Liu, Huihui Liu, J. B. Liu, J. Y. Liu, K. Liu, K. Y. Liu, Ke Liu, L. Liu, L. C. Liu, Lu Liu, M. H. Liu, P. L. Liu, Q. Liu, S. B. Liu, T. Liu, W. K. Liu, W. M. Liu, X. Liu, X. Liu, Y. Liu, Y. Liu, Y. B. Liu, Z. A. Liu, Z. D. Liu, Z. Q. Liu, X. C. Lou, F. X. Lu, H. J. Lu, J. G. Lu, X. L. Lu, Y. Lu, Y. P. Lu, Z. H. Lu, C. L. Luo, J. R. Luo, M. X. Luo, T. Luo, X. L. Luo, X. R. Lyu, Y. F. Lyu, F. C. Ma, H. Ma, H. L. Ma, J. L. Ma, L. L. Ma, M. M. Ma, Q. M. Ma, R. Q. Ma, T. Ma, X. T. Ma, X. Y. Ma, Y. Ma, Y. M. Ma, F. E. Maas, M. Maggiora, S. Malde, Y. J. Mao, Z. P. Mao, S. Marcello, Z. X. Meng, J. G. Messchendorp, G. Mezzadri, H. Miao, T. J. Min, R. E. Mitchell, X. H. Mo, B. Moses, N. Yu. Muchnoi, J. Muskalla, Y. Nefedov, F. Nerling, L. S. Nie, I. B. Nikolaev, Z. Ning, S. Nisar, Q. L. Niu, W. D. Niu, Y. Niu, S. L. Olsen, Q. Ouyang, S. Pacetti, X. Pan, Y. Pan, A. Pathak, P. Patteri, Y. P. Pei, M. Pelizaeus, H. P. Peng, Y. Y. Peng, K. Peters, J. L. Ping, R. G. Ping, S. Plura, V. Prasad, F. Z. Qi, H. Qi, H. R. Qi, M. Qi, T. Y. Qi, S. Qian, W. B. Qian, C. F. Qiao, X. K. Qiao, J. J. Qin, L. Q. Qin, L. Y. Qin, X. P. Qin, X. S. Qin, Z. H. Qin, J. F. Qiu, Z. H. Qu, C. F. Redmer, K. J. Ren, A. Rivetti, M. Rolo, G. Rong, Ch. Rosner, S. N. Ruan, N. Salone, A. Sarantsev, Y. Schelhaas, K. Schoenning, M. Scodeggio, K. Y. Shan, W. Shan, X. Y. Shan, Z. J. Shang, J. F. Shangguan, L. G. Shao, M. Shao, C. P. Shen, H. F. Shen, W. H. Shen, X. Y. Shen, B. A. Shi, H. Shi, H. C. Shi, J. L. Shi, J. Y. Shi, Q. Q. Shi, S. Y. Shi, X. Shi, J. J. Song, T. Z. Song, W. M. Song, Y. J. Song, Y. X. Song, S. Sosio, S. Spataro, F. Stieler, Y. J. Su, G. B. Sun, G. X. Sun, H. Sun, H. K. Sun, J. F. Sun, K. Sun, L. Sun, S. S. Sun, T. Sun, W. Y. Sun, Y. Sun, Y. J. Sun, Y. Z. Sun, Z. Q. Sun, Z. T. Sun, C. J. Tang, G. Y. Tang, J. Tang, M. Tang, Y. A. Tang, L. Y. Tao, Q. T. Tao, M. Tat, J. X. Teng, V. Thoren, W. H. Tian, Y. Tian, Z. F. Tian, I. Uman, Y. Wan, S. J. Wang, B. Wang, B. L. Wang, Bo Wang, D. Y. Wang, F. Wang, H. J. Wang, J. J. Wang, J. P. Wang, K. Wang, L. L. Wang, M. Wang, N. Y. Wang, S. Wang, S. Wang, T. Wang, T. J. Wang, W. Wang, W. Wang, W. P. Wang, X. Wang, X. F. Wang, X. J. Wang, X. L. Wang, X. N. Wang, Y. Wang, Y. D. Wang, Y. F. Wang, Y. L. Wang, Y. N. Wang, Y. Q. Wang, Yaqian Wang, Yi Wang, Z. Wang, Z. L. Wang, Z. Y. Wang, Ziyi Wang, D. H. Wei, F. Weidner, S. P. Wen, Y. R. Wen, U. Wiedner, G. Wilkinson, M. Wolke, L. Wollenberg, C. Wu, J. F. Wu, L. H. Wu, L. J. Wu, X. Wu, X. H. Wu, Y. Wu, Y. H. Wu, Y. J. Wu, Z. Wu, L. Xia, X. M. Xian, B. H. Xiang, T. Xiang, D. Xiao, G. Y. Xiao, S. Y. Xiao, Y. L. Xiao, Z. J. Xiao, C. Xie, X. H. Xie, Y. Xie, Y. G. Xie, Y. H. Xie, Z. P. Xie, T. Y. Xing, C. F. Xu, C. J. Xu, G. F. Xu, H. Y. Xu, M. Xu, Q. J. Xu, Q. N. Xu, W. Xu, W. L. Xu, X. P. Xu, Y. C. Xu, Z. P. Xu, Z. S. Xu, F. Yan, L. Yan, W. B. Yan, W. C. Yan, X. Q. Yan, H. J. Yang, H. L. Yang, H. X. Yang, T. Yang, Y. Yang, Y. F. Yang, Y. F. Yang, Y. X. Yang, Z. W. Yang, Z. P. Yao, M. Ye, M. H. Ye, J. H. Yin, Z. Y. You, B. X. Yu, C. X. Yu, G. Yu, J. S. Yu, T. Yu, X. D. Yu, Y. C. Yu, C. Z. Yuan, J. Yuan, J. Yuan, L. Yuan, S. C. Yuan, Y. Yuan, Z. Y. Yuan, C. X. Yue, A. A. Zafar, F. R. Zeng, S. H. Zeng, X. Zeng, Y. Zeng, Y. J. Zeng, Y. J. Zeng, X. Y. Zhai, Y. C. Zhai, Y. H. Zhan, A. Q. Zhang, B. L. Zhang, B. X. Zhang, D. H. Zhang, G. Y. Zhang, H. Zhang, H. Zhang, H. C. Zhang, H. H. Zhang, H. H. Zhang, H. Q. Zhang, H. R. Zhang, H. Y. Zhang, J. Zhang, J. Zhang, J. J. Zhang, J. L. Zhang, J. Q. Zhang, J. S. Zhang, J. W. Zhang, J. X. Zhang, J. Y. Zhang, J. Z. Zhang, Jianyu Zhang, L. M. Zhang, Lei Zhang, P. Zhang, Q. Y. Zhang, R. Y. Zhang, S. H. Zhang, Shulei Zhang, X. D. Zhang, X. M. Zhang, X. Y. Zhang, Y. Zhang, Y. Zhang, Y. T. Zhang, Y. H. Zhang, Y. M. Zhang, Yan Zhang, Z. D. Zhang, Z. H. Zhang, Z. L. Zhang, Z. Y. Zhang, Z. Y. Zhang, Z. Z. Zhang, G. Zhao, J. Y. Zhao, J. Z. Zhao, L. Zhao, Lei Zhao, M. G. Zhao, N. Zhao, R. P. Zhao, S. J. Zhao, Y. B. Zhao, Y. X. Zhao, Z. G. Zhao, A. Zhemchugov, B. Zheng, B. M. Zheng, J. P. Zheng, W. J. Zheng, Y. H. Zheng, B. Zhong, X. Zhong, H. Zhou, J. Y. Zhou, L. P. Zhou, S. Zhou, X. Zhou, X. K. Zhou, X. R. Zhou, X. Y. Zhou, Y. Z. Zhou, J. Zhu, K. Zhu, K. J. Zhu, K. S. Zhu, L. Zhu, L. X. Zhu, S. H. Zhu, S. Q. Zhu, T. J. Zhu, W. D. Zhu, Y. C. Zhu, Z. A. Zhu, J. H. Zou, J. Zu

Artigo original sob licença CC BY 4.0 (http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/). ✨ Esta é uma explicação gerada por IA do artigo abaixo. Não foi escrita nem endossada pelos autores. Para precisão técnica, consulte o artigo original. Ler aviso legal completo

No mundo subatômico, a matéria é construída a partir de um pequeno conjunto de partículas fundamentais chamadas quarks. Esses minúsculos constituintes ligam-se em grupos de três para formar partículas conhecidas como bárions. Um dos bárions mais comuns é o próton, que se encontra no coração de cada átomo. No entanto, a natureza também produz primos mais pesados e instáveis do próton, como o bárion encantado, que contém um quark charme pesado. Por serem partículas pesadas e instáveis, elas não duram muito; elas se quebram rapidamente em partículas mais leves e estáveis. Esse processo de quebra é chamado de decaimento e é governado pela força fraca, uma das quatro forças fundamentais da natureza. Ao observar como essas partículas pesadas decaem e medir a frequência com que caminhos de decaimento específicos ocorrem, os físicos podem testar sua compreensão das regras que governam o universo. Durante décadas, os cientistas tiveram muito sucesso ao mapear essas regras para partículas pesadas feitas de dois quarks, conhecidas como mésons. No entanto, o comportamento de bárions de três quarks permanece muito mais difícil de prever e compreender, deixando uma lacuna significativa em nosso conhecimento sobre como as forças forte e fraca interagem nesses sistemas complexos.

Uma equipe de pesquisadores utilizando o detector BESIII em Pequim deu agora um grande passo para preencher essa lacuna. Eles analisaram uma coleção massiva de dados de colisão, correspondente a uma luminosidade integrada de 4,5 fb⁻¹, para estudar como o bárion encantado, especificamente o $\Lambda_c^+$ , se desintegra. A equipe focou em três maneiras específicas pelas quais esta partícula pode decair, todas envolvendo o bárion quebrando-se em uma partícula lambda (um bárion mais leve) e outras partículas contendo quarks estranhos. Dois desses caminhos de decaimento já haviam sido vistos antes, mas um nunca havia sido observado diretamente. Os pesquisadores mediram com sucesso a frequência de todos os três decaimentos, fornecendo os números mais precisos já registrados para esses eventos. Notavelmente, eles confirmaram a existência de um modo de decaimento que havia sido apenas previsto pela teoria, e encontraram evidências de que uma partícula intermediária específica, o $K^{*+}$ , desempenha um papel em um dos processos, embora a natureza exata de seu envolvimento dependa de como as ondas quânticas das partículas interferem umas com as outras.

O experimento ocorreu no Colisor Elétron-Pósitron de Pequim, onde feixes de elétrons e seus contrapartes de antimatéria, os pósitrons, são colididos em energias cuidadosamente controladas. Quando essas partículas colidem, elas podem criar momentaneamente bárions encantados pesados e suas antipartículas. O detector BESIII atua como uma câmera gigante de alta velocidade que registra as trajetórias e energias de cada partícula saindo da colisão. Os pesquisadores filtraram esses dados para encontrar os casos raros em que um $\Lambda_c^+$ decaiu em uma partícula lambda, um kaon neutro (que por si só se transforma rapidamente em dois píons) e um kaon carregado ou um píon carregado. Como essas cadeias de decaimento envolvem várias etapas e muitas partículas diferentes, a equipe teve que ser extremamente cuidadosa para distinguir o sinal verdadeiro do ruído de fundo de outras colisões aleatórias de partículas. Eles utilizaram simulações computacionais sofisticadas para entender como seu detector responderia a esses eventos específicos e para calcular a eficiência com que poderiam detectá-los.

O estudo rendeu resultados claros para todos os três modos de decaimento. A equipe mediu a probabilidade do $\Lambda_c^+$ decair em um lambda, um kaon neutro e um kaon carregado como sendo aproximadamente 3,04 em cada mil decaimentos. Este resultado coincide com medições anteriores, mas com uma precisão muito maior, estreitando significativamente a margem de incerteza. Mais importante ainda, eles observaram o decaimento em um lambda, um kaon neutro e um píon carregado pela primeira vez. Este é um decaimento "singly Cabibbo-suppressed" (com supressão de Cabibbo simples), um termo que descreve um processo que é teoricamente permitido, mas ocorre com menos frequência do que os caminhos de decaimento mais comuns. Os pesquisadores descobriram que isso ocorre cerca de 1,73 vezes em cada mil decaimentos. Este número é notavelmente inferior ao que alguns modelos teóricos baseados em princípios de simetria haviam previsto, sugerindo que nossa compreensão atual desses decaimentos de bárions pesados pode precisar de refinamento.

Além de medir as taxas globais, a equipe investigou a estrutura interna do decaimento envolvendo o píon carregado. Eles encontraram evidências fortes, com uma significância estatística de 4,7 desvios padrão, de que este decaimento frequentemente procede através de um estágio intermediário onde uma partícula de vida curta chamada $K^{*+}$ é formada antes de se quebrar. No entanto, como esta partícula intermediária é larga e a amostra de dados é limitada, os pesquisadores não puderam determinar uma taxa única e definitiva para este caminho específico. Em vez disso, eles calcularam a probabilidade sob três cenários diferentes em relação a como as ondas quânticas dos diferentes caminhos de decaimento podem se sobrepor e interferir. Dependendo da fase específica desta interferência, a probabilidade da contribuição do $K^{*+}$ varia de cerca de 1,29 a 5,21 em cada mil decaimentos. O fato de a taxa medida para o decaimento direto em um lambda, kaon neutro e píon ser inferior às expectativas teóricas, combinado com o comportamento complexo do $K^{*+}$ intermediário, indica que as forças em jogo dentro desses bárions pesados são mais intrincadas do que se pensava anteriormente. Como observam os pesquisadores, conjuntos de dados futuros com números ainda maiores de colisões serão essenciais para determinar esses mecanismos e compreender totalmente os padrões de decaimento de bárions encantados.

Resumo Técnico: Medição de Frações de Ramificação para Decaimentos de $\Lambda_c^+$

Problema e Motivação
Embora o progresso experimental e teórico nos decaimentos fracos de mésons pesados tenha sido significativo nas últimas duas décadas, o estudo de bárions pesados avançou mais lentamente devido à complexidade do sistema de três quarks, o que limita a aplicabilidade dos métodos de fatorização padrão. Especificamente, as frações de ramificação (BFs) inclusivas para $\Lambda_c^+ \to \Lambda X$ e $\Lambda_c^+ \to K_S^0 X$ são conhecidas por serem aproximadamente $(38,2^{+2,8}_{-2,2} \pm 0,9)\%$ e $(9,9 \pm 0,6 \pm 0,4)\%$ , respectivamente. No entanto, a soma dos modos exclusivos conhecidos envolvendo esses estados finais representa apenas cerca de 30,4% e 8,1% desses totais. Essa discrepância sugere que uma fração substancial de modos de decaimento desconhecidos resta a ser descoberta.

Os decaimentos de $\Lambda_c^+$ são dominados pela transição $c \to s$ . Embora decaimentos contendo um hádrons estranhos tenham sido investigados, modos onde o $\Lambda_c^+$ decai em um bárion $\Lambda$ acompanhado por pelo menos um hádrons estranho (especificamente $\Lambda K_S^0 K^+$ e $\Lambda K_S^0 \pi^+$ ) foram teoricamente previstos, mas permanecem experimentalmente menos explorados. Este artigo aborda a medição do decaimento favorecido por Cabibbo $\Lambda_c^+ \to \Lambda K_S^0 K^+$ e a primeira busca pelo decaimento suprimido por Cabibbo simples $\Lambda_c^+ \to \Lambda K_S^0 \pi^+$ , bem como a contribuição ressonante intermediária $\Lambda_c^+ \to \Lambda K^{*+}$ .

Metodologia
A análise utiliza dados de colisões elétron-pósitron coletados pelo detector BESIII em energias de centro de massa variando de 4599,53 MeV a 4698,82 MeV. O conjunto de dados corresponde a uma luminosidade integrada de 4,5 fb $^{-1}$ .

Seleção de Eventos: Os candidatos ao sinal são reconstruídos a partir de cinco trilhas carregadas. Os candidatos $\Lambda$ e $K_S^0$ são formados via combinações de $p\pi^-$ e $\pi^+\pi^-$ , respectivamente, com restrições específicas de vértice e massa invariante. A identificação de partículas (PID) é realizada utilizando informações de Tempo de Voo (TOF) e perda de energia por ionização específica ($dE/dx$).
Variáveis Cinemáticas: Os candidatos são isolados usando a diferença de energia ( $\Delta E$ ) e a massa constrita pelo feixe ( $M_{BC}$ ).
Extração do Sinal:
- Para $\Lambda_c^+ \to \Lambda K_S^0 K^+$ , é realizada uma análise de máxima verossimilhança não parametrizada estendida de duas dimensões (2-D) nas distribuições de $M_{BC}$ e $M(p\pi^-)$ . Os backgrounds provenientes de combinações incorretas de $K_S^0$ são estimados usando regiões de sideband.
- Para $\Lambda_c^+ \to \Lambda K_S^0 \pi^+$ , é conduzida uma análise de máxima verossimilhança não parametrizada estendida de três dimensões (3-D) em $M_{BC}$ , $M(\pi^+\pi^-)$ e $M(K_S^0 \pi^+)$ . Esta análise contabiliza a interferência entre a amplitude não-ressonante (NR) $\Lambda_c^+ \to \Lambda K_S^0 \pi^+$ e a amplitude ressonante $\Lambda_c^+ \to \Lambda K^{*+}$ . A interferência é modelada via um ângulo de fase relativo $\theta_0$ .
Eficiência e Sistemáticas: As eficiências de detecção são determinadas usando simulações de Monte Carlo (MC), incluindo modelos de espaço de fase (PHSP) e modelos conscientes de interferência. As incertezas sistemáticas são avaliadas em relação a PID, rastreamento, reconstrução de estados intermediários, formas de ajuste, parametrização de background e estatísticas de MC.

Resultados Principais
O artigo reporta as seguintes medições:

$\Lambda_c^+ \to \Lambda K_S^0 K^+$ : A fração de ramificação é medida como $(3,04 \pm 0,30 \pm 0,16) \times 10^{-3}$ . Este resultado é consistente com a média do Particle Data Group (PDG), mas representa uma melhoria na precisão. O sinal é observado com uma significância estatística de $10,6\sigma$ .
$\Lambda_c^+ \to \Lambda K_S^0 \pi^+$ : Este decaimento suprimido por Cabibbo simples é observado pela primeira vez com uma significância estatística de $8,9\sigma$ . A fração de ramificação medida é de $(1,73 \pm 0,27 \pm 0,10) \times 10^{-3}$ . Este valor é aproximadamente $4\sigma$ inferior às previsões teóricas baseadas na simetria de sabor SU(3) $(4,4 \pm 0,7) \times 10^{-3}$ .
$\Lambda_c^+ \to \Lambda K^{*+}$ : Evidência para esta contribuição ressonante intermediária no decaimento $\Lambda_c^+ \to \Lambda K_S^0 \pi^+$ $Λ_{c}^{+} \to Λ K_{S}^{0} π^{+}$ é encontrada com uma significância estatística de $4,7\sigma$ $4, 7 σ$ (reduzindo-se para $4,66\sigma$ $4, 66 σ$ após considerar as incertezas sistemáticas). Devido à largura larga da $K^{*+}$ $K^{*+}$ e ao tamanho limitado da amostra, uma análise de onda parcial completa não foi viável. Em vez disso, as frações de ramificação foram calculadas sob diferentes cenários de interferência definidos pela fase relativa $\theta_0$ $θ_{0}$ :
- Ignorando a interferência: $(2,40 \pm 0,58 \pm 0,11) \times 10^{-3}$ .
- Para $\theta_0 = 109^\circ$ : $(5,21 \pm 0,71 \pm 0,25) \times 10^{-3}$ .
- Para $\theta_0 = 221^\circ$ : $(1,29 \pm 0,44 \pm 0,06) \times 10^{-3}$ .

Significância e Alegações
Os autores alegam que estes resultados constituem as medições mais precisas até à data para os decaimentos $\Lambda_c^+ \to \Lambda K_S^0 K^+$ e $\Lambda_c^+ \to \Lambda K_S^0 \pi^+$ . A primeira observação do modo suprimido por Cabibbo simples $\Lambda_c^+ \to \Lambda K_S^0 \pi^+$ preenche uma lacuna na compreensão dos decaimentos de bárions charmosos.

O artigo destaca uma discrepância significativa entre a fração de ramificação medida de $\Lambda_c^+ \to \Lambda K_S^0 \pi^+$ e as previsões de simetria de sabor SU(3). Os autores observam que uma discrepância semelhante existe no decaimento $\Lambda_c^+ \to \Lambda K^+$ , sugerindo que os modelos teóricos atuais requerem investigação mais intensiva para entender melhor os decaimentos de $\Lambda_c^+$ envolvendo um bárion $\Lambda$ e um hádrons estranho. O estudo do estado intermediário $\Lambda K^{*+}$ fornece a primeira evidência experimental para esta contribuição, embora a fração de ramificação precisa permaneça dependente da fase de interferência desconhecida. Os autores concluem que conjuntos de dados futuros próximos ao limiar $\Lambda_c^+ \bar{\Lambda}_c^-$ serão necessários para obter resultados mais precisos sobre os mecanismos de decaimento de bárions charmosos.

Mais como este