Branching fraction measurement of the B0→K+π−μ+μ− decay at high dihadron mass
Utilizando 8,4 fb⁻¹ de dados de colisões próton-próton coletados pelo detector LHCb, este estudo relata a primeira medição diferencial da fração de ramificação para o decaimento B0→K+π−μ+μ− ao longo do espectro de massa K+π− entre 1000 e 1835 MeV/c², incluindo a primeira observação deste decaimento acima da ressonância J/ψ nessa região.
Autores originais: LHCb collaboration, R. Aaij, M. Abdelfatah, A. S. W. Abdelmotteleb, C. Abellan Beteta, F. Abudinén, T. Ackernley, A. A. Adefisoye, B. Adeva, M. Adinolfi, P. Adlarson, C. Agapopoulou, C. A. Aidala, S. Akar, K. Akiba, P. Albicocco, J. Albrecht, R. Aleksiejunas, F. Alessio, P. Alvarez Cartelle, S. Amato, J. L. Amey, Y. Amhis, L. An, L. Anderlini, M. Andersson, P. Andreola, M. Andreotti, S. Andres Estrada, A. Anelli, D. Ao, C. Arata, F. Archilli, Z. Areg, M. Argenton, S. Arguedas Cuendis, L. Arnone, M. Artuso, E. Aslanides, R. Ataíde Da Silva, M. Atzeni, B. Audurier, J. A. Authier, D. Bacher, I. Bachiller Perea, S. Bachmann, M. Bachmayer, J. J. Back, Z. B. Bai, V. Balagura, A. Balboni, W. Baldini, Z. Baldwin, L. Balzani, H. Bao, J. Baptista de Souza Leite, C. Barbero Pretel, M. Barbetti, I. R. Barbosa, R. J. Barlow, M. Barnyakov, S. Baron, S. Barsuk, W. Barter, J. Bartz, S. Bashir, B. Batsukh, P. B. Battista, A. Bavarchee, A. Bay, A. Beck, M. Becker, F. Bedeschi, I. B. Bediaga, N. A. Behling, S. Belin, A. Bellavista, I. Belov, I. Belyaev, G. Bencivenni, E. Ben-Haim, R. Bernet, A. Bertolin, F. Betti, J. Bex, O. Bezshyyko, S. Bhattacharya, M. S. Bieker, N. V. Biesuz, A. Biolchini, M. Birch, F. C. R. Bishop, A. Bitadze, A. Bizzeti, T. Blake, F. Blanc, J. E. Blank, S. Blusk, J. A. Boelhauve, O. Boente Garcia, T. Boettcher, A. Bohare, C. Bolognani, R. Bolzonella, R. B. Bonacci, A. Bordelius, F. Borgato, S. Borghi, M. Borsato, J. T. Borsuk, E. Bottalico, S. A. Bouchiba, M. Bovill, T. J. V. Bowcock, A. Boyer, C. Bozzi, J. D. Brandenburg, A. Brea Rodriguez, N. Breer, C. Breitfeld, J. Brodzicka, J. Brown, D. Brundu, E. Buchanan, M. Burgos Marcos, C. Burr, C. Buti, J. S. Butter, J. Buytaert, W. Byczynski, S. Cadeddu, H. Cai, Y. Cai, A. Caillet, R. Calabrese, L. Calefice, M. Calvi, M. Calvo Gomez, P. Camargo Magalhaes, J. I. Cambon Bouzas, P. Campana, A. C. Campos, A. F. Campoverde Quezada, Y. Cao, S. Capelli, M. Caporale, L. Capriotti, R. Caravaca-Mora, A. 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E. Davies, O. De Aguiar Francisco, C. De Angelis, F. De Benedetti, J. de Boer, K. De Bruyn, S. De Capua, M. De Cian, U. De Freitas Carneiro Da Graca, E. De Lucia, J. M. De Miranda, L. De Paula, M. De Serio, P. De Simone, F. De Vellis, J. A. de Vries, F. Debernardis, D. Decamp, S. Dekkers, L. Del Buono, B. Delaney, J. Deng, V. Denysenko, O. Deschamps, F. Dettori, B. Dey, P. Di Nezza, S. Ding, Y. Ding, L. Dittmann, A. D. Docheva, A. Doheny, C. Dong, F. Dordei, A. C. dos Reis, A. D. Dowling, L. Dreyfus, W. Duan, P. Duda, L. Dufour, V. Duk, P. Durante, M. M. Duras, J. M. Durham, O. D. Durmus, K. Duwe, A. Dziurda, S. Easo, E. Eckstein, U. Egede, S. Eisenhardt, E. Ejopu, L. Eklund, M. Elashri, D. Elizondo Blanco, J. Ellbracht, S. Ely, A. Ene, J. Eschle, T. Evans, F. Fabiano, S. Faghih, L. N. Falcao, B. Fang, R. Fantechi, L. Fantini, M. Faria, K. Farmer, F. Fassin, D. Fazzini, L. Felkowski, C. Feng, M. Feng, A. Fernandez Casani, M. Fernandez Gomez, A. D. Fernez, F. Ferrari, F. 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Grabowski, L. A. Granado Cardoso, E. Graugés, E. Graverini, L. Grazette, G. Graziani, A. T. Grecu, N. A. Grieser, L. Grillo, C. Gu, M. Guarise, L. Guerry, A. -K. Guseinov, Y. Guz, T. Gys, K. Habermann, T. Hadavizadeh, C. Hadjivasiliou, G. Haefeli, C. Haen, S. Haken, G. Hallett, P. M. Hamilton, Q. Han, X. Han, S. Hansmann-Menzemer, N. Harnew, T. J. Harris, M. Hartmann, S. Hashmi, J. He, N. Heatley, A. Hedes, F. Hemmer, C. Henderson, R. Henderson, R. D. L. Henderson, A. M. Hennequin, K. Hennessy, J. Herd, P. Herrero Gascon, J. Heuel, A. Heyn, A. Hicheur, G. Hijano Mendizabal, J. Horswill, R. Hou, Y. Hou, D. C. Houston, N. Howarth, W. Hu, X. Hu, W. Hulsbergen, R. J. Hunter, D. Hutchcroft, M. Idzik, P. Ilten, A. Iohner, H. Jage, S. J. Jaimes Elles, S. Jakobsen, T. Jakoubek, E. Jans, A. Jawahery, C. Jayaweera, A. Jelavic, V. Jevtic, Z. Jia, E. Jiang, X. Jiang, Y. Jiang, Y. J. Jiang, E. Jimenez Moya, N. Jindal, M. John, A. John Rubesh Rajan, D. Johnson, C. R. Jones, S. Joshi, B. Jost, J. Juan Castella, N. Jurik, I. Juszczak, K. Kalecinska, D. Kaminaris, S. Kandybei, M. Kane, Y. Kang, C. Kar, M. Karacson, A. Kauniskangas, J. W. Kautz, M. K. Kazanecki, F. Keizer, M. Kenzie, T. Ketel, B. Khanji, S. Kholodenko, G. Khreich, F. Kiraz, T. Kirn, V. S. Kirsebom, N. Kleijne, A. Kleimenova, D. Klekots, K. Klimaszewski, M. R. Kmiec, T. Knospe, R. Kolb, S. Koliiev, L. Kolk, A. Konoplyannikov, P. Kooij, P. Kopciewicz, P. Koppenburg, A. Korchin, I. Kostiuk, O. Kot, S. Kotriakhova, E. Kowalczyk, O. Kravcov, M. Kreps, W. Krupa, W. Krzemien, O. Kshyvanskyi, S. Kubis, M. Kucharczyk, A. Kupsc, V. Kushnir, B. Kutsenko, J. Kvapil, I. Kyryllin, D. Lacarrere, P. Laguarta Gonzalez, A. Lai, A. Lampis, D. Lancierini, C. Landesa Gomez, J. J. Lane, G. Lanfranchi, C. Langenbruch, T. Latham, F. Lazzari, C. Lazzeroni, R. Le Gac, H. Lee, R. Lefèvre, M. Lehuraux, E. Lemos Cid, O. Leroy, T. Lesiak, E. D. Lesser, B. Leverington, A. Li, C. Li, C. Li, H. Li, J. Li, K. Li, L. Li, P. Li, P. -R. Li, Q. Li, T. Li, T. Li, Y. Li, Y. Li, Y. Li, Z. Lian, Q. Liang, X. Liang, Z. Liang, S. Libralon, A. Lightbody, T. Lin, R. Lindner, H. Linton, R. Litvinov, D. Liu, F. L. Liu, G. Liu, K. Liu, S. Liu, W. Liu, Y. Liu, Y. Liu, Y. Liu, Y. L. Liu, G. Loachamin Ordonez, I. Lobo, A. Lobo Salvia, A. Loi, T. Long, F. C. L. Lopes, J. H. Lopes, A. Lopez Huertas, C. Lopez Iribarnegaray, Q. Lu, C. Lucarelli, D. Lucchesi, M. Lucio Martinez, Y. Luo, A. Lupato, M. Lupberger, E. Luppi, K. Lynch, S. Lyu, X. -R. Lyu, H. Ma, S. Maccolini, F. Machefert, F. Maciuc, B. Mack, I. Mackay, L. M. Mackey, L. R. Madhan Mohan, M. J. Madurai, D. Magdalinski, J. J. Malczewski, S. Malde, L. Malentacca, G. Manca, G. Mancinelli, C. Mancuso, R. Manera Escalero, A. Mangalasseri, F. M. Manganella, D. Manuzzi, S. Mao, D. Marangotto, J. F. Marchand, R. Marchevski, U. Marconi, E. Mariani, S. Mariani, C. Marin Benito, J. Marks, A. M. Marshall, L. Martel, G. Martelli, G. Martellotti, L. Martinazzoli, M. Martinelli, C. Martinez, D. Martinez Gomez, D. Martinez Santos, F. Martinez Vidal, A. Martorell i Granollers, A. Massafferri, R. Matev, A. Mathad, C. Matteuzzi, K. R. Mattioli, A. Mauri, E. Maurice, J. Mauricio, P. Mayencourt, J. Mazorra de Cos, M. Mazurek, D. Mazzanti Tarancon, M. McCann, N. T. McHugh, A. McNab, R. McNulty, B. Meadows, S. E. R. Medaer, D. Melnychuk, D. Mendoza Granada, P. Menendez Valdes Perez, F. M. Meng, M. Merk, A. Merli, L. Meyer Garcia, D. Miao, H. Miao, M. Mikhasenko, D. A. Milanes, A. Minotti, E. Minucci, B. Mitreska, D. S. Mitzel, R. Mocanu, A. Modak, L. Moeser, R. D. Moise, E. F. Molina Cardenas, T. Mombächer, M. Monk, T. Monnard, S. Monteil, A. Morcillo Gomez, G. Morello, M. J. Morello, M. P. Morgenthaler, A. Moro, J. Moron, W. Morren, A. B. Morris, A. G. Morris, R. Mountain, Z. Mu, N. Muangkod, E. Muhammad, F. Muheim, M. Mulder, K. Müller, F. Muñoz-Rojas, V. Mytrochenko, P. Naik, T. Nakada, R. Nandakumar, G. Napoletano, I. Nasteva, M. Needham, N. Neri, S. Neubert, N. Neufeld, J. Nicolini, D. Nicotra, E. M. Niel, L. Nisi, Q. Niu, B. K. Njoki, P. Nogarolli, P. Nogga, C. Normand, J. Novoa Fernandez, G. Nowak, H. N. Nur, A. Oblakowska-Mucha, T. Oeser, O. Okhrimenko, R. Oldeman, F. Oliva, E. Olivart Pino, M. Olocco, R. H. O'Neil, J. S. Ordonez Soto, D. Osthues, J. M. Otalora Goicochea, A. Oyanguren, O. Ozcelik, F. Paciolla, A. Padee, K. O. Padeken, B. Pagare, T. Pajero, A. Palano, L. Palini, M. Palutan, C. Pan, X. Pan, S. Panebianco, S. Paniskaki, L. Paolucci, A. Papanestis, M. Pappagallo, L. L. Pappalardo, C. Pappenheimer, C. Parkes, D. Parmar, G. Passaleva, D. Passaro, A. Pastore, M. Patel, J. Patoc, C. Patrignani, A. Paul, C. J. Pawley, A. Pellegrino, J. Peng, X. Peng, M. Pepe Altarelli, S. Perazzini, H. Pereira Da Costa, M. Pereira Martinez, A. Pereiro Castro, C. Perez, P. Perret, A. Perrevoort, A. Perro, M. J. Peters, K. Petridis, A. Petrolini, S. Pezzulo, J. P. Pfaller, H. Pham, L. Pica, M. Piccini, L. Piccolo, B. Pietrzyk, R. N. Pilato, D. Pinci, F. Pisani, M. Pizzichemi, V. M. Placinta, M. Plo Casasus, T. Poeschl, F. Polci, M. Poli Lener, A. Poluektov, I. Polyakov, E. Polycarpo, S. Ponce, D. Popov, K. Popp, K. Prasanth, C. Prouve, D. Provenzano, V. Pugatch, A. Puicercus Gomez, G. Punzi, J. R. Pybus, Q. Qian, W. Qian, N. Qin, R. Quagliani, R. I. Rabadan Trejo, B. Rachwal, R. Racz, J. H. Rademacker, M. Rama, M. Ramírez García, V. Ramos De Oliveira, M. Ramos Pernas, M. S. Rangel, G. Raven, M. Rebollo De Miguel, F. Redi, J. Reich, F. Reiss, Z. Ren, P. K. Resmi, M. Ribalda Galvez, R. Ribatti, G. Ricart, D. Riccardi, S. Ricciardi, K. Richardson, M. Richardson-Slipper, F. Riehn, K. Rinnert, P. Robbe, G. Robertson, E. Rodrigues, A. Rodriguez Alvarez, E. Rodriguez Fernandez, J. A. Rodriguez Lopez, E. Rodriguez Rodriguez, J. Roensch, A. Rogovskiy, D. L. Rolf, P. Roloff, V. Romanovskiy, A. Romero Vidal, G. Romolini, F. Ronchetti, T. Rong, M. Rotondo, M. S. Rudolph, M. Ruiz Diaz, J. Ruiz Vidal, J. J. Saavedra-Arias, J. J. Saborido Silva, D. Sahoo, N. Sahoo, B. Saitta, M. Salomoni, I. Sanderswood, R. Santacesaria, C. Santamarina Rios, M. Santimaria, L. Santoro, E. Santovetti, A. Saputi, A. Sarnatskiy, G. Sarpis, M. Sarpis, C. Satriano, A. Satta, M. Saur, H. Sazak, F. Sborzacchi, A. Scarabotto, S. Schael, S. Scherl, M. Schiller, H. Schindler, M. Schmelling, B. Schmidt, N. Schmidt, S. Schmitt, H. Schmitz, O. Schneider, A. Schopper, N. Schulte, M. H. Schune, G. Schwering, B. Sciascia, A. Sciuccati, G. Scriven, I. Segal, S. Sellam, T. Senger, M. Senghi Soares, A. Sergi, N. Serra, L. Sestini, B. Sevilla Sanjuan, Y. Shang, D. M. Shangase, R. S. Sharma, L. Shchutska, T. Shears, J. Shen, Z. Shen, S. Sheng, B. Shi, J. Shi, Q. Shi, W. S. Shi, E. Shmanin, R. Silva Coutinho, G. Simi, S. Simone, M. Singha, I. Siral, N. Skidmore, T. Skwarnicki, M. W. Slater, E. Smith, M. Smith, L. Soares Lavra, M. D. Sokoloff, F. J. P. Soler, A. Solomin, K. Solovieva, N. S. Sommerfeld, R. Song, Y. Song, Y. Song, Y. S. Song, F. L. Souza De Almeida, B. Souza De Paula, K. M. Sowa, E. Spadaro Norella, E. Spedicato, J. G. Speer, P. Spradlin, F. Stagni, M. Stahl, S. Stahl, S. Stanislaus, M. Stefaniak, O. Steinkamp, F. Suljik, J. Sun, J. Sun, L. Sun, D. Sundfeld, W. Sutcliffe, P. Svihra, V. Svintozelskyi, K. Swientek, F. Swystun, A. Szabelski, T. Szumlak, Y. Tan, Y. Tang, Y. T. Tang, M. D. Tat, J. A. Teijeiro Jimenez, F. Terzuoli, F. Teubert, E. Thomas, D. J. D. Thompson, A. R. Thomson-Strong, H. Tilquin, V. Tisserand, S. T'Jampens, M. Tobin, T. T. Todorov, L. Tomassetti, G. Tonani, X. Tong, T. Tork, L. Toscano, D. Y. Tou, C. Trippl, G. Tuci, N. Tuning, L. H. Uecker, A. Ukleja, A. Upadhyay, B. Urbach, A. Usachov, U. Uwer, V. Vagnoni, A. Vaitkevicius, V. Valcarce Cadenas, G. Valenti, N. Valls Canudas, J. van Eldik, H. Van Hecke, E. van Herwijnen, C. B. Van Hulse, R. Van Laak, M. van Veghel, G. Vasquez, R. Vazquez Gomez, P. Vazquez Regueiro, C. Vázquez Sierra, S. Vecchi, J. Velilla Serna, J. J. Velthuis, M. Veltri, A. Venkateswaran, M. Verdoglia, M. Vesterinen, W. Vetens, D. Vico Benet, P. Vidrier Villalba, M. Vieites Diaz, X. Vilasis-Cardona, E. Vilella Figueras, A. Villa, P. Vincent, B. Vivacqua, F. C. Volle, D. vom Bruch, K. Vos, C. Vrahas, J. Wagner, J. Walsh, N. Walter, E. J. Walton, G. Wan, A. Wang, B. Wang, C. Wang, G. Wang, H. Wang, J. Wang, J. Wang, J. Wang, J. Wang, M. Wang, N. W. Wang, R. Wang, X. Wang, X. Wang, X. Wang, X. W. Wang, Y. Wang, Y. Wang, Y. H. Wang, Z. Wang, Z. Wang, J. A. Ward, M. Waterlaat, N. K. Watson, D. Websdale, Y. Wei, Z. Weida, J. Wendel, B. D. C. Westhenry, C. White, M. Whitehead, E. Whiter, A. R. Wiederhold, D. Wiedner, M. A. Wiegertjes, C. Wild, G. Wilkinson, M. K. Wilkinson, M. Williams, M. J. Williams, M. R. J. Williams, R. Williams, S. Williams, Z. Williams, F. F. Wilson, M. Winn, W. Wislicki, M. Witek, L. Witola, T. Wolf, E. Wood, G. Wormser, S. A. Wotton, H. Wu, J. Wu, X. Wu, Y. Wu, Z. Wu, K. Wyllie, S. Xian, Z. Xiang, Y. Xie, T. X. Xing, A. Xu, L. Xu, M. Xu, R. Xu, Z. Xu, Z. Xu, Z. Xu, Z. Xu, S. Yadav, K. Yang, X. Yang, Y. Yang, Y. Yang, Z. Yang, Z. Yang, H. Yeung, H. Yin, X. Yin, C. Y. Yu, J. Yu, X. Yuan, Y Yuan, J. A. Zamora Saa, M. Zavertyaev, M. Zdybal, F. Zenesini, C. Zeng, M. Zeng, S. H Zeng, C. Zhang, D. Zhang, J. Zhang, L. Zhang, R. Zhang, S. Zhang, S. L. Zhang, Y. Zhang, Z. Zhang, J. Zhao, Y. Zhao, A. Zhelezov, S. Z. Zheng, X. Z. Zheng, Y. Zheng, T. Zhou, X. Zhou, V. Zhovkovska, L. Z. Zhu, X. Zhu, X. Zhu, Y. Zhu, V. Zhukov, J. Zhuo Gao, D. Zuliani, G. Zunica
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No mundo subatômico, a natureza segue um conjunto estrito de regras conhecido como Modelo Padrão, uma teoria que tem previsto com sucesso como as partículas se comportam há décadas. No entanto, os físicos há muito suspeitam que este livro de regras esteja incompleto, faltando um capítulo que poderia explicar os mistérios mais profundos do universo. Para encontrar essas peças faltantes, os cientistas procuram por momentos em que a natureza parece quebrar suas próprias leis. Um dos lugares mais promissores para procurar é no decaimento de partículas pesadas chamadas mésons B. Essas partículas instáveis, criadas em colisões de alta energia, acabam se decompondo em partículas mais leves. Às vezes, elas se transformam de uma forma que é teoricamente possível, mas incrivelmente rara: um quark bottom pesado dentro do méson B muda para um quark strange mais leve, emitindo um par de múons (primos pesados dos elétrons) no processo. Essa transformação específica é tão rara no Modelo Padrão que mesmo um desvio minúsculo da taxa prevista poderia sinalizar a presença de forças ou partículas novas e não descobertas.
Durante anos, pesquisadores têm medido esses decaimentos raros, e um padrão emergiu. Em vários experimentos diferentes, a frequência desses eventos e os ângulos nos quais as partículas voam para longe mostraram uma discrepância consistente e intrigante em relação às previsões do Modelo Padrão. Essa discrepância sugere que os valores matemáticos que governam a força dessas interações podem ser diferentes do que pensávamos. Para resolver esse quebra-cabeça, os cientistas precisam medir esses decaimentos com extrema precisão em uma ampla gama de condições, procurando onde a teoria pode estar falhando. A colaboração LHCb no CERN tem estado na vanguarda deste esforço, usando o Grande Colisor de Hádrons para colidir prótons e criar as partículas pesadas necessárias para esses estudos.
Em um estudo recente, a equipe do LHCb focou em um tipo específico de decaimento onde um méson B neutro se decompõe em um par de múons e um par de partículas carregadas: um káon positivo e um píon negativo. Embora estudos anteriores tenham examinado esse decaimento quando o káon e o píon se moviam lentamente um em relação ao outro, este novo trabalho expandiu a busca para uma região de maior energia. Os pesquisadores analisaram dados coletados entre 2011 e 2018, correspondendo a uma quantidade massiva de eventos de colisão. Eles focaram especificamente na massa do par káon-píon, uma medição que nos diz quanta energia está contida em seu movimento e interação. A equipe concentrou-se na faixa onde essa massa está entre 1000 e 1835 unidades de massa-energia, uma região que não havia sido explorada minuciosamente para este modo de decaimento específico antes.
A análise exigiu filtrar bilhões de eventos de colisão para encontrar o punhado que correspondia à assinatura deste decaimento raro. A equipe usou algoritmos de computador sofisticados para filtrar o ruído de fundo, que consiste em outras interações de partículas que podem imitar o sinal. Uma vez isolados os eventos genuínos, eles mediram a frequência com que o decaimento ocorre em diferentes níveis de energia. Os resultados foram claros: o decaimento foi observado pela primeira vez nesta região específica de alta massa, e a equipe conseguiu medir a taxa na qual ele acontece. Eles descobriram que o decaimento ocorre com uma frequência que pode ser quantificada com precisão, fornecendo um novo ponto de dados que ajuda a mapear o comportamento dessas partículas.
Crucialmente, os pesquisadores também observaram o decaimento em regiões onde a energia do par de múons é muito alta, muito acima da energia de uma partícula famosa chamada J/psi. Nessas zonas de alta energia, o decaimento nunca havia sido visto antes. A equipe confirmou a existência do decaimento nessas regiões e mediu sua taxa, descobrindo que ela diminui conforme a energia aumenta, um comportamento que se alinha com os limites esperados do espaço disponível para o movimento das partículas. Essa medição é significativa porque completa o quadro deste decaimento através de uma ampla gama de energias. Ao combinar esses novos resultados com medições anteriores de energias mais baixas, os cientistas agora têm uma visão completa de como este decaimento se comporta do início ao fim.
As descobertas ainda não provam que o Modelo Padrão está errado, mas fornecem uma ferramenta muito mais afiada para testá-lo. Os novos dados permitem que os teóricos comparem suas previsões com a realidade com maior precisão, particularmente nas regiões de alta energia onde os efeitos da nova física podem ser mais sutis. O estudo também ajuda a refinar a compreensão das interações complexas entre as partículas envolvidas, que são necessárias para fazer previsões precisas. Ao preencher essas lacunas nos dados, a colaboração LHCb deu à comunidade científica um mapa mais completo deste processo raro, aproximando-nos de entender se o universo guarda segredos além de nossas teorias atuais.
Resumo Técnico: Medição da fração de ramificação da desintegração B0→K+π−μ+μ− em alta massa de di-hádrons
Problema e Motivação
Processos de mudança de sabor via corrente neutra (FCNC), especificamente a transição em nível de quark b→sℓ+ℓ−, são fortemente suprimidos no Modelo Padrão (SM), tornando-os sondas sensíveis para a física além do SM. Medições recentes de frações de ramificação e observáveis angulares em várias análises de b→sℓ+ℓ− revelaram um padrão consistente de desvios, frequentemente interpretados de forma coerente como um deslocamento no coeficiente de Wilson C9. A desintegração B0→K+π−μ+μ−, onde o sistema Kπ é dominado pelo ressonante vetorial K∗(892)0, serve como uma sonda primária para C9. No entanto, as análises existentes têm sido amplamente restritas à região de massa Kπ (mKπ) abaixo de 1050 MeV/c2.
Estender as medições para mKπ mais altas e para a massa invariante de dimúons ao quadrado (q2) mais alta é crítico por diversas razões:
- Se os desvios na região do K∗(892)0 derivarem de dinâmicas de curto alcance modificadas, efeitos semelhantes são esperados em mKπ mais altas.
- Não existia observação desta desintegração na faixa de massa de di-hádrons acima de 1000 MeV/c2 para regiões de q2 acima da ressonância J/ψ.
- A determinação precisa da largura de desintegração na região q2>15 GeV2/c4 é necessária para avaliar taxas semi-inclusivas de b→sμ+μ−, que exibem desvios semelhantes aos de q2 mais baixos.
- Medições de mKπ mais amplas fornecem restrições sobre entradas hadrônicas (form factors) para previsões teóricas de outros processos exclusivos de b→sμ+μ−.
Metodologia
A análise utiliza dados de colisões próton-próton coletados pelo detector LHCb entre 2011 e 2018 (Run 1 e Run 2), correspondendo a uma luminosidade integrada de 8,4 fb−1. O estudo foca na região cinemática 1000<mKπ<1835 MeV/c2 e 0,1<q2<18,0 GeV2/c4.
- Normalização: Para minimizar a dependência da seção de choque de produção do b-hádrons e reduzir as incertezas sistemáticas, a fração de ramificação é normalizada em relação à desintegração B0→J/ψ(→μ+μ−)K+π−. O rendimento de normalização é medido na região estendida 796<mKπ<1835 MeV/c2.
- Seleção e Supressão de Background: Candidatos ao sinal são reconstruídos a partir de um estado final K+π−μ+μ−. Uma classificador Boosted Decision Tree (BDT) é empregado para suprimir o background combinatório, treinado em simulação de sinal e dados de sideband. Vetos específicos de identificação de partículas (PID) são aplicados para rejeitar backgrounds de hádrons mal identificados em outras desintegrações de b→sμ+μ− (ex: Λb0→K+pμ+μ−, Bs0→π+π−μ+μ−). Regiões próximas às ressonâncias ϕ(1020), J/ψ e ψ(2S) são excluídas para suprimir transições de nível de árvore (tree-level).
- Correção de Eficiência: Devido à aceitação desigual em todo o espaço de fase e contribuições de múltiplas ondas parciais sobrepostas na região de alta mKπ, a eficiência é parametrizada como uma função de cinco dimensões de q2, mKπ e três ângulos de desintegração (cosθℓ, cosθK, ϕ). Esta eficiência é modelada usando uma soma de produtos de polinômios de Legendre, definida separadamente para três regiões de q2 (baixa, central e alta).
- Extração de Rendimento: Os rendimentos de sinal e do canal de controle são extraídos via ajustes de máxima verossimilhança não parametrizados (unbinned weighted maximum-likelihood fits) para a massa invariante de quatro corpos (mKπμμ) no intervalo de 5175–5700 MeV/c2. A forma de linha do sinal é modelada por uma soma de uma Gaussiana e uma função Crystal Ball de dois lados. O background é parametrizado por uma exponencial decrescente, com modificações na região de alto q2 para acomodar distorções de espaço de fase.
Principais Contribuições
Este trabalho apresenta a primeira medição diferencial da fração de ramificação de B0→K+π−μ+μ− como uma função de ambos mKπ e q2 na região cinemática estendida 1000<mKπ<1835 MeV/c2. Especificamente:
- Fornece a fração de ramificação diferencial através de intervalos de q2 de 1–3 GeV2/c4 sobre o intervalo completo de 0,1<q2<18,0 GeV2/c4.
- Fornece a fração de ramificação diferencial através de intervalos de mKπ de 200–300 MeV/c2 dentro da região central de q2 (1,1<q2<6,0 GeV2/c4).
- Constitui a primeira observação da desintegração B0→K+π−μ+μ− na faixa de mKπ 1000<mKπ<1835 MeV/c2 para regiões de q2 acima da ressonância J/ψ.
Resultos
A significância do sinal excede cinco desvios padrão em todas as regiões medidas. As frações de ramificação diferenciais medidas são relatadas nas Tabelas 2 e 3 (e visualizadas na Figura 2).
- No espectro de q2, uma diminuição notável na fração de ramificação é observada acima da região ψ(2S), atribuída à diminuição do espaço de fase da desintegração.
- Os resultados são compatíveis com e superam a determinação anterior da fração de ramificação pelo LHCb usando dados do Run 1 [13].
- As incertezas sistemáticas são dominadas pelo conhecimento limitado da fração de ramificação do modo de normalização (B(B0→J/ψK+π−)) na região estendida de mKπ, contribuindo entre 39% e 123% da incerteza estatística, dependendo do bin. Outras fontes significativas incluem a ordem do polinômio usado para a parametrização da eficiência e o tamanho da amostra de simulação.
Significância
O artigo afirma que esta medição completa a determinação da largura de desintegração de B0→K+π−μ+μ− quando combinada com resultados anteriores na região de mKπ inferior [6]. Isso permite uma avaliação mais precisa das taxas experimentais semi-inclusivas de b→sμ+μ−, particularmente na região de alto q2, fornecendo uma sonda complementar das anomalias de b→sμ+μ−. Além disso, os resultados oferecem restrições adicionais sobre entradas hadrônicas para previsões teóricas de outros processos exclusivos de b→sμ+μ−. Os autores observam que, embora os resultados já estejam disponíveis, não existem atualmente previsões do Modelo Padrão para a fração de ramificação na faixa específica de mKπ considerada (>1000 MeV/c2), o que exige desenvolvimento teórico adicional para avaliar totalmente a compatibilidade com o SM.
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