Search for the decays B(c)+→μ+νμγ
En utilisant les données de collisions proton-proton collectées par l'expérience LHCb, cet article présente la première recherche des désintégrations leptoniques radiatives B+→μ+νμγ et Bc+→μ+νμγ dans un collisionneur de hadrons, ne trouvant aucune preuve de ces processus et établissant des limites supérieures sur leurs fractions de branchement.
Auteurs originaux : LHCb collaboration, R. Aaij, M. Abdelfatah, A. S. W. Abdelmotteleb, C. Abellan Beteta, F. Abudinén, T. Ackernley, A. A. Adefisoye, B. Adeva, M. Adinolfi, P. Adlarson, C. Agapopoulou, C. A. Aidala, S. Akar, K. Akiba, H. Al Saleh, P. Albicocco, J. Albrecht, R. Aleksiejunas, F. Alessio, P. Alvarez Cartelle, S. Amato, J. L. Amey, Y. Amhis, Z. Amos, L. An, L. Anderlini, M. Andersson, P. Andreola, M. Andreotti, S. Andres Estrada, A. Anelli, D. Ao, C. Arata, F. Archilli, Z. Areg, M. Argenton, S. Arguedas Cuendis, L. Arnone, M. Artuso, E. Aslanides, R. Ataíde Da Silva, M. Atzeni, B. Audurier, J. A. Authier, D. Bacher, I. Bachiller Perea, S. Bachmann, M. Bachmayer, J. J. Back, Z. B. Bai, V. Balagura, A. Balboni, W. Baldini, Z. Baldwin, L. Balzani, H. Bao, J. Baptista de Souza Leite, C. Barbero Pretel, M. Barbetti, I. R. Barbosa, R. J. Barlow, M. Barnyakov, S. Baron, S. Barsuk, W. Barter, J. Bartz, S. Bashir, B. Batsukh, P. B. Battista, A. Bavarchee, A. Bay, A. Beck, M. 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Marangotto, J. F. Marchand, R. Marchevski, U. Marconi, E. Mariani, S. Mariani, C. Marin Benito, J. Marks, A. M. Marshall, L. Martel, G. Martelli, G. Martellotti, L. Martinazzoli, M. Martinelli, C. Martinez, D. Martinez Gomez, D. Martinez Santos, F. Martinez Vidal, A. Martorell i Granollers, A. Massafferri, R. Matev, A. Mathad, C. Matteuzzi, K. R. Mattioli, L. Matzner, A. Mauri, E. Maurice, J. Mauricio, P. Mayencourt, J. Mazorra de Cos, M. Mazurek, D. Mazzanti Tarancon, M. McCann, N. T. McHugh, A. McNab, R. McNulty, B. Meadows, S. E. R. Medaer, D. Melnychuk, D. Mendoza Granada, P. Menendez Valdes Perez, F. M. Meng, M. Merk, A. Merli, L. Meyer Garcia, D. Miao, H. Miao, M. Mikhasenko, D. A. Milanes, A. Minotti, E. Minucci, B. Mitreska, D. S. Mitzel, R. Mocanu, A. Modak, L. Moeser, R. D. Moise, E. F. Molina Cardenas, T. Mombächer, M. Monk, T. Monnard, S. Monteil, A. Morcillo Gomez, G. Morello, M. J. Morello, M. P. Morgenthaler, A. Moro, J. Moron, W. Morren, A. B. Morris, A. G. Morris, R. Mountain, Z. Mu, N. Muangkod, E. Muhammad, F. Muheim, M. Mulder, K. Müller, F. Muñoz-Rojas, V. Mytrochenko, P. Naik, T. Nakada, R. Nandakumar, G. Napoletano, I. Nasteva, M. Needham, N. Neri, S. Neubert, N. Neufeld, J. Nicolini, D. Nicotra, E. M. Niel, L. Nisi, Q. Niu, B. K. Njoki, P. Nogarolli, P. Nogga, J. Nombela Royo, C. Normand, J. Novoa Fernandez, G. Nowak, H. N. Nur, A. Oblakowska-Mucha, T. Oeser, O. Okhrimenko, R. Oldeman, F. Oliva, E. Olivart Pino, M. Olocco, R. H. O'Neil, J. S. Ordonez Soto, D. Osthues, J. M. Otalora Goicochea, P. Owen, A. Oyanguren, O. Ozcelik, F. Paciolla, A. Padee, K. O. Padeken, B. Pagare, T. Pajero, A. Palano, L. Palini, M. Palutan, C. Pan, X. Pan, S. Panebianco, S. Paniskaki, L. Paolucci, A. Papanestis, M. Pappagallo, L. L. Pappalardo, C. Pappenheimer, C. Parkes, D. Parmar, G. Passaleva, D. Passaro, A. Pastore, M. Patel, J. Patoc, C. Patrignani, A. Paul, C. J. Pawley, A. Pellegrino, J. Peng, X. Peng, M. Pepe Altarelli, S. Perazzini, H. 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Shi, E. Shmanin, R. Silva Coutinho, G. Simi, S. Simone, M. Singha, I. Siral, N. Skidmore, T. Skwarnicki, M. W. Slater, E. Smith, M. Smith, L. Soares Lavra, M. D. Sokoloff, F. J. P. Soler, A. Solomin, K. Solovieva, N. S. Sommerfeld, R. Song, Y. Song, Y. Song, Y. S. Song, F. L. Souza De Almeida, G. Souza De Castro, B. Souza De Paula, K. M. Sowa, E. Spadaro Norella, E. Spedicato, J. G. Speer, P. Spradlin, F. Stagni, M. Stahl, S. Stahl, S. Stanislaus, M. Stefaniak, O. Steinkamp, F. Suljik, J. Sun, L. Sun, M. Sun, D. Sundfeld, P. Svihra, V. Svintozelskyi, K. Swientek, F. Swystun, A. Szabelski, T. Szumlak, Y. Tan, Y. Tang, Y. T. Tang, M. D. Tat, J. A. Teijeiro Jimenez, F. Terzuoli, F. Teubert, E. Thomas, D. J. D. Thompson, A. R. Thomson-Strong, H. Tilquin, V. Tisserand, S. T'Jampens, M. Tobin, T. T. Todorov, L. Tomassetti, G. Tonani, X. Tong, T. Tork, L. Toscano, D. Y. Tou, C. Trippl, G. Tuci, N. Tuning, L. H. Uecker, A. Ukleja, A. Upadhyay, B. Urbach, A. Usachov, U. Uwer, V. Vagnoni, A. 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Article original sous licence CC BY 4.0 (http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/). ✨ Ceci est une explication générée par l'IA de l'article ci-dessous. Elle n'a pas été rédigée ni approuvée par les auteurs. Pour une précision technique, consultez l'article original. Lire la clause de non-responsabilité complète
Imaginez l'univers comme un gigantesque collisionneur de particules à haute vitesse, une machine à pinball cosmique où les scientifiques fracassent des protons les uns contre les autres à des énergies de 13 TeV pour voir quelles minuscules pièces exotiques en s'échappent. L'expérience LHCb au CERN est comme un appareil photo ultra-précis installé pour capturer ces instants éphémères. Dans ce dernier « instantané » de 5,4 fb⁻¹ de données (une quantité massive d'histoire de collisions), l'équipe s'est lancée dans une chasse au trésor pour deux types de désintégrations très spécifiques et très rares : le méson B+ et le méson B+c se transformant en un muon, un neutrino et un photon (une particule de lumière).
Considérez ces mésons comme des particules « parentes » instables et lourdes qui se désintègrent habituellement en enfants prévisibles. Mais les scientifiques cherchaient une désintégration « fantôme » où le parent disparaît, laissant derrière lui un muon (un cousin lourd de l'électron), un neutrino (une particule fantôme qui interagit à peine avec quoi que ce soit) et un unique éclat de lumière. Cette désintégration spécifique est comme un tour de magie : le parent disparaît, et les seuls indices laissés sont une particule lourde de type électron, un fantôme et un photon.
La Grande Chasse au Fantôme
L'équipe a mis en place un piège sophistiqué. Puisque les neutrinos sont invisibles et s'envolent sans laisser de trace, les scientifiques ne pouvaient pas simplement chercher la pièce manquante. Au lieu de cela, ils ont cherché un contournement astucieux : ils ont attendu que le photon percute le matériau du détecteur et se divise en une paire électron-positron. Cela leur a donné trois traces (le muon et les deux électrons) pour reconstruire la « scène du crime » et comprendre où la désintégration a eu lieu, même avec le neutrino manquant. Ils ont utilisé de puissants algorithmes informatiques (comme XGBoost, un type d'intelligence artificielle) pour filtrer les millions d'événements « faux » qui ressemblaient à cela mais qui n'étaient que du bruit de fond.
Le Résultat : Pas de Trésor Trouvé (Pour l'Instant)
Après avoir passé les données au crible, le résultat a été un peu un « échec », mais un échec scientifiquement important. L'équipe n'a trouvé aucune preuve d'un excès de ces désintégrations rares. En d'autres termes, ils n'ont pas trouvé le trésor qu'ils traquaient. Le nombre d'événements observés correspondait exactement à ce qu'ils attendaient du bruit de fond.
Comme ils n'ont pas trouvé les particules, ils n'ont pas pu mesurer la fréquence à laquelle cela se produit. Au lieu de cela, ils ont établi un « plafond » sur la fréquence à laquelle cela pourrait potentiellement se produire. Ils sont convaincus à 90 % que :
- Le méson B+ se désintègre de cette manière moins de 4,0 × 10⁻⁶ fois (c'est-à-dire moins de 4 fois par million).
- Le méson B+c se désintègre de cette manière moins de 1,6 × 10⁻³ fois (c'est-à-dire moins de 16 fois pour dix mille).
Ce sont ces limites supérieures strictes. Si la désintégration a lieu, elle doit être plus rare que ces limites.
Pourquoi Cela Importe
Même s'ils n'ont pas trouvé la désintégration, c'est un événement majeur pour deux raisons. Premièrement, c'est la toute première fois que quelqu'un recherche ces désintégrations spécifiques dans un collisionneur de hadrons (une machine qui fracasse des protons). Auparavant, d'autres types d'expériences avaient tenté l'expérience, et elles avaient fixé des limites légèrement différentes. Deuxièmement, c'est la première fois que quelqu'un étudie la désintégration B+c → µ+νµγ.
L'article soutient que trouver cette désintégration serait un ticket d'or pour comprendre une propriété mystérieuse de l'« amplitude de distribution de type cône de lumière » (LCDA) du méson B. Considérez la LCDA comme un plan de construction décrivant comment les minuscules quarks à l'intérieur du méson se déplacent. Les scientifiques utilisent un paramètre appelé λB (lambda-B) qui décrit la quantité de mouvement typique du quark léger à l'intérieur, mais personne n'en connaît la valeur exacte — elle est estimée entre 200 et 600 MeV. S'ils pouvaient mesurer cette désintégration, ils pourraient fixer ce plan de construction. Comme ils ne l'ont pas trouvée, ils ne peuvent pas encore fixer le plan, mais ils ont réussi à exclure la possibilité que la désintégration soit fréquente.
L'Essentiel à Retenir
L'article exclut explicitement l'idée que ces désintégrations se produisent assez fréquemment pour être facilement repérées avec les données actuelles. Il ne prouve pas que la désintégration existe, ni qu'elle n'existe pas ; il dit simplement : « Si elle a lieu, elle se cache très bien, plus rare que nos limites actuelles. » Les auteurs suggèrent qu'avec la version améliorée du détecteur LHCb et plus de données dans le futur (Run 3), ils pourraient enfin apercevoir ce fantôme insaisissable. Pour l'instant, la recherche continue, et l'univers garde ses secrets un peu plus serrés.
Résumé technique : Recherche des désintégrations B(c)+→μ+νμγ
Problème et motivation
Les tests de précision du Modèle Standard (SM) dans le secteur de la saveur sont souvent limités par les incertitudes hadroniques, particulièrement les effets de la chromodynamique quantique (QCD) non perturbative dans les désintégrations de mésons B. Dans l'approche de la factorisation QCD, ces dynamiques sont encodées dans l'amplitude de distribution sur la ligne de visée (LCDA) du méson B. Un paramètre critique pour les prédictions de désintégrations exclusives de B est le premier moment inverse de la LCDA de twist dominant, λB, qui caractérise le moment typique du quark spectateur léger. Bien que les estimations théoriques pour λB varient largement (200–600 MeV), la désintégration leptonique radiative B+→ℓ+νℓγ est considérée comme le canal optimal pour sonder expérimentalement la LCDA du méson B et mesurer λB. Pour les photons énergétiques, l'amplitude de la désintégration se factorise, rendant la fraction de branchement proportionnelle à 1/λB2 au premier ordre de puissance.
Malgré son importance théorique, la désintégration B+→ℓ+νℓγ reste inobservée en raison de son état final complexe (impliquant un neutrino et un photon) et d'une faible fraction de branchement prédite de l'ordre de O(10−6). Des recherches antérieures menées par les collaborations BaBar et Belle ont établi des limites supérieures mais n'ont pas encore observé le signal. De plus, la désintégration leptonique radiative du méson Bc+ (Bc+→μ+νμγ) n'a pas encore été étudiée expérimentalement, malgré des prédictions théoriques suggérant une fraction de branchement comprise entre 2×10−5 et 8×10−5, augmentée par les éléments de la matrice CKM par rapport à la désintégration du B+.
Méthodologie
Cette analyse utilise les données de collisions proton-proton collectées par l'expérience LHCb à une énergie de centre de masse de 13 TeV, correspondant à une luminosité intégrée de 5,4 fb−1 (2016–2018). La recherche cible les désintégrations B+→μ+νμγ et Bc+→μ+νμγ.
- Stratégie de reconstruction : Puisque le vertex de désintégration du méson B ne peut être reconstruit à partir d'une seule trace chargée (le muon) seule, l'analyse repose sur la conversion des photons en paires électron-positron (γ→e+e−) dans le matériau du détecteur de vertex. Cela fournit trois traces (μ+,e+,e−) pour reconstruire le vertex de désintégration du B et supprimer le bruit de fond prompt.
- Variables cinématiques : Pour compenser le moment du neutrino manquant, la masse corrigée, mcorr(μ+γee), est utilisée. L'énergie du photon dans le référentiel du méson B, Eγ∗, est calculée et doit être supérieure à 1 GeV.
- Suppression du bruit de fond : Trois classificateurs multivariés (basés sur XGBoost et des arbres de décision boostés par gradient, GBDT) sont employés pour séparer le signal du :
- Bruit de fond combinatoire.
- Bruits de fond où le photon converti provient de la désintégration d'un méson neutre π0 ou η.
- Bruits de fond partiellement reconstruits avec des traces chargées supplémentaires (ex: B+→D0μ+νμ).
La sélection retient environ 22 % du signal B+ et 8 % du signal Bc+ tout en réduisant le bruit de fond d'environ 98 %.
- Normalisation : Les fractions de branchement sont mesurées par rapport à la désintégration B0→K∗(892)0γ, qui est reconstruite en utilisant des photons convertis afin d'annuler les incertitudes systématiques liées à la reconstruction de la conversion des photons.
- Modélisation du bruit de fond : Les bruits de fond dominants (π0 et η) sont modélisés à l'aide de techniques basées sur les données. Des candidats pour μ+π0 et μ+η sont reconstruits en combinant le photon converti avec un photon supplémentaire du calorimètre (γcalo). Un ajustement (fit) non binned de la masse invariante diphoton détermine les rendements, et la technique sPlot est utilisée pour extraire les distributions de mcorr pour ces bruits de fond. Les bruits de fond de mauvaise identification (ex: hadrons identifiés à tort comme des muons) sont modélisés à l'aide d'échantillons de contrôle avec des exigences d'identification de particules (PID) inversées.
Contributions clés
- Première recherche en collisionneur de hadrons : Ce travail présente la première recherche de B+→μ+νμγ dans un collisionneur de hadrons.
- Première investigation du Bc+ : Ceci constitue la première investigation expérimentale de la désintégration Bc+→μ+νμγ.
- Innovation méthodologique : L'analyse démontre la faisabilité de la reconstruction de désintégrations leptoniques radiatives avec des neutrinos manquants au LHC en utilisant les conversions de photons pour fournir l'information de vertex nécessaire.
- Cartes d'efficacité : Le document fournit des cartes d'efficacité en fonction de l'énergie du photon (Eγ∗) et de l'angle d'hélicité (cosθℓ), permettant la réinterprétation des résultats sous différents modèles théoriques.
Résultats
Aucun excès significatif d'événements par rapport au bruit de fond attendu n'est observé pour l'une ou l'autre des désintégrations du signal. Les rendements après correction de biais sont de 32±24 pour B+→μ+νμγ et 13−5+6 pour Bc+→μ+νμγ. Par conséquent, des limites supérieures sur les fractions de branchement sont fixées au niveau de confiance (CL) de 90 % pour des photons avec Eγ∗>1 GeV :
- B(B+→μ+νμγ)<4,0×10−6
- B(Bc+→μ+νμγ)<1,6×10−3
Les fractions de branchement mesurées sont compatibles avec zéro à 1,3 et 2,4 écarts-types pour les désintégrations du B+ et du Bc+, respectivement. La sensibilité pour la désintégration du B+ est comparable aux meilleurs résultats précédents de la collaboration Belle.
Signification
Cet article établit les premières contraintes expérimentales sur la désintégration Bc+→μ+νμγ et fournit une limite supérieure compétitive pour la désintégration B+→μ+νμγ dans un environnement de collisionneur de hadrons. Bien que les limites actuelles ne sondent pas encore les valeurs centrales des prédictions du Modèle Standard, l'analyse valide la technique de reconstruction requise pour mesurer ces désintégrations. Les auteurs notent que ces recherches devraient bénéficier de manière significative de l'augmentation de la luminosité et de l'amélioration des performances du détecteur LHCb amélioré lors du Run 3, ce qui sera crucial pour observer finalement ces désintégrations et contraindre le paramètre λB de la LCDA du méson B.
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