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Observation of the Tccˉ1(4430)−T_{c\bar{c}1}(4430)^- state in B0→D∗−D0K+B^0\to D^{*-}D^0K^+ decays

En utilisant 9 fb−1^{-1} de données de collisions proton-proton de l'LHCb, cette étude présente la première observation de l'état tétraquark Tccˉ1(4430)−T_{c\bar{c}1}(4430)^- dans le canal de désintégration D∗−D0D^{*-}D^0 avec une signification statistique dépassant 5σ5\sigma, confirmant que les résonances Ds+D_s^+ existantes sont insuffisantes pour expliquer les données B0→D∗−D0K+B^0 \to D^{*-}D^0K^+.

Auteurs originaux : LHCb collaboration, R. Aaij, M. Abdelfatah, A. S. W. Abdelmotteleb, C. Abellan Beteta, F. Abudinén, T. Ackernley, A. A. Adefisoye, B. Adeva, M. Adinolfi, P. Adlarson, C. Agapopoulou, C. A. Aidala, S.
Publié 2026-10-27
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Auteurs originaux : LHCb collaboration, R. Aaij, M. Abdelfatah, A. S. W. Abdelmotteleb, C. Abellan Beteta, F. Abudinén, T. Ackernley, A. A. Adefisoye, B. Adeva, M. Adinolfi, P. Adlarson, C. Agapopoulou, C. A. Aidala, S. Akar, K. Akiba, H. Al Saleh, P. Albicocco, J. Albrecht, R. Aleksiejunas, F. Alessio, P. Alvarez Cartelle, A. A. Alves Jr, S. Amato, J. L. Amey, Y. Amhis, Z. Amos, L. An, L. Anderlini, P. Andreola, M. Andreotti, S. Andres Estrada, A. Anelli, D. Ao, C. Arata, F. Archilli, Z. Areg, M. Argenton, S. Arguedas Cuendis, L. Arnone, M. Artuso, E. Aslanides, R. Ataíde Da Silva, M. Atzeni, B. Audurier, J. A. Authier, D. Bacher, I. Bachiller Perea, S. Bachmann, M. Bachmayer, J. J. Back, M. Bai, Z. B. Bai, V. Balagura, A. Balboni, W. Baldini, Z. Baldwin, L. Balzani, H. Bao, J. Baptista de Souza Leite, C. Barbero Pretel, M. Barbetti, I. R. Barbosa, W. Barker, R. J. Barlow, M. Barnyakov, S. Baron, S. Barsuk, W. Barter, J. Bartz, S. Bashir, B. Batsukh, P. B. Battista, A. Bavarchee, A. 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Hulsbergen, R. J. Hunter, D. Hutchcroft, M. Idzik, P. Ilten, A. Iohner, S. Jacevicius, H. Jage, S. J. Jaimes Elles, S. Jakobsen, T. Jakoubek, E. Jans, A. Jawahery, C. Jayaweera, A. Jelavic, V. Jevtic, Z. Jia, E. Jiang, X. Jiang, Y. Jiang, Y. J. Jiang, E. Jimenez Moya, N. Jindal, M. John, A. John Rubesh Rajan, D. Johnson, C. R. Jones, S. Joshi, B. Jost, J. Juan Castella, N. Jurik, I. Juszczak, K. Kalecinska, D. Kaminaris, S. Kandybei, M. Kane, Y. Kang, C. Kar, A. Kauniskangas, J. W. Kautz, M. K. Kazanecki, F. Keizer, M. Kenzie, T. Ketel, B. Khanji, S. Kholodenko, V. Kholoimov, G. Khreich, F. Kiraz, T. Kirn, V. S. Kirsebom, N. Kleijne, A. Kleimenova, D. Klekots, K. Klimaszewski, M. R. Kmiec, T. Knospe, R. Kolb, S. Koliiev, L. Kolk, A. Konoplyannikov, P. Kooij, P. Kopciewicz, P. Koppenburg, A. Korchin, I. Kostiuk, O. Kot, S. Kotriakhova, E. Kowalczyk, O. Kravcov, M. Kreps, W. Krupa, W. Krzemien, O. Kshyvanskyi, S. Kubis, M. Kucharczyk, A. Kupsc, A. Kurzina, V. Kushnir, B. Kutsenko, J. Kvapil, I. Kyryllin, D. Lacarrere, P. Laguarta Gonzalez, A. Lai, A. Lampis, D. Lancierini, C. Landesa Gomez, G. Lanfranchi, C. Langenbruch, T. Latham, F. Lazzari, C. Lazzeroni, R. Le Gac, H. Lee, R. Lefèvre, M. Lehuraux, C. Lemettais, E. Lemos Cid, O. Leroy, T. Lesiak, E. D. Lesser, B. Leverington, A. Li, C. Li, C. Li, H. Li, J. Li, K. Li, L. Li, L. Li, P. Li, P. -R. Li, Q. Li, T. Li, T. Li, W. Li, Y. Li, Y. Li, Y. Li, Z. Li, Z. Lian, Q. Liang, X. Liang, Z. Liang, S. Libralon, A. Lightbody, J. Lin, S. Lin, T. Lin, R. Lindner, H. Linton, R. Litvinov, D. Liu, F. L. Liu, G. Liu, K. Liu, S. Liu, W. Liu, X. Liu, Y. Liu, Y. Liu, Y. Liu, Y. L. Liu, G. Loachamin Ordonez, I. Lobo, A. Lobo Salvia, A. Loi, T. Long, F. C. L. Lopes, J. H. Lopes, A. Lopez Huertas, C. Lopez Iribarnegaray, Q. Lu, C. Lucarelli, D. Lucchesi, M. Lucio Martinez, Y. Luo, A. Lupato, M. Lupberger, E. Luppi, K. Lynch, J. Lyu, S. Lyu, X. -R. Lyu, H. Ma, S. Maccolini, F. Machefert, F. Maciuc, B. Mack, I. Mackay, L. M. Mackey, L. R. Madhan Mohan, M. J. Madurai, D. Magdalinski, J. J. Malczewski, S. Malde, L. Malentacca, G. Manca, C. Mancuso, R. Manera Escalero, A. Mangalasseri, F. Manganella, R. Mangrulkar, D. Manuzzi, S. Mao, D. Marangotto, J. F. Marchand, R. Marchevski, U. Marconi, L. Mareso, E. Mariani, S. Mariani, C. Marin Benito, J. Marks, A. M. Marshall, L. Martel, G. Martelli, G. Martellotti, L. Martinazzoli, M. Martinelli, C. Martinez, A. Martinez Armas, D. Martinez Gomez, D. Martinez Santos, F. Martinez Vidal, A. Martorell i Granollers, A. Massafferri, R. Matev, A. Mathad, C. Matteuzzi, K. R. Mattioli, L. Matzner, A. Mauri, E. Maurice, J. Mauricio, P. Mayencourt, J. Mazorra de Cos, M. Mazurek, D. Mazzanti Tarancon, M. McCann, N. T. McHugh, A. McNab, R. McNulty, B. Meadows, S. E. R. Medaer, D. Melnychuk, D. Mendoza Granada, P. Menendez Valdes Perez, F. M. Meng, M. Merk, A. Merli, L. Meyer Garcia, D. Miao, H. Miao, S. Mico, M. Mikhasenko, D. A. Milanes, A. Minotti, E. Minucci, B. Mitreska, D. 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Ramsey, M. S. Rangel, G. Raven, M. Rebollo De Miguel, F. Redi, J. Reich, F. Reiss, Z. Ren, P. K. Resmi, M. Ribalda Galvez, R. Ribatti, G. Ricart, D. Riccardi, S. Ricciardi, K. Richardson, M. Richardson-Slipper, F. Riehn, K. Rinnert, P. Robbe, G. Robertson, E. Rodrigues, A. Rodriguez Alvarez, E. Rodriguez Fernandez, J. A. Rodriguez Lopez, E. Rodriguez Rodriguez, J. Roensch, A. Rogovskiy, D. L. Rolf, P. Roloff, A. Romano, V. Romanovskiy, A. Romero Vidal, G. Romolini, F. Ronchetti, T. Rong, W. Rose, M. Rotondo, M. S. Rudolph, G. Ruggiero, M. Ruiz Diaz, J. Ruiz Vidal, J. Ruz Armendariz, J. J. Saavedra-Arias, J. J. Saborido Silva, D. Sahoo, N. Sahoo, B. Saitta, M. Salomoni, I. Sanderswood, R. Santacesaria, C. Santamarina Rios, M. Santimaria, L. Santoro, E. Santovetti, A. Saputi, A. Sarnatskiy, G. Sarpis, M. Sarpis, C. Satriano, A. Satta, M. Saur, H. Sazak, F. Sborzacchi, A. Scarabotto, S. Schael, S. Scherl, M. Schiller, H. Schindler, M. Schmelling, B. Schmidt, N. Schmidt, S. Schmitt, H. 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Wang, C. Wang, C. Wang, G. Wang, H. Wang, J. Wang, J. Wang, J. Wang, J. Wang, M. Wang, N. W. Wang, X. Wang, X. Wang, X. Wang, X. W. Wang, Y. Wang, Y. Wang, Y. Wang, Y. H. Wang, Z. Wang, Z. Wang, J. A. Ward, M. Waterlaat, N. K. Watson, D. Websdale, Y. Wei, Z. Weida, J. Wendel, B. D. C. Westhenry, A. S. White, C. White, M. Whitehead, E. Whiter, A. R. Wiederhold, D. Wiedner, M. A. Wiegertjes, C. Wild, G. Wilkinson, M. K. Wilkinson, M. Williams, M. J. Williams, M. R. J. Williams, R. Williams, S. Williams, Z. Williams, F. F. Wilson, M. Winn, W. Wislicki, M. Witek, L. Witola, T. Wolf, E. Wood, G. Wormser, S. A. Wotton, H. Wu, J. Wu, T. Wu, X. Wu, Y. Wu, Z. Wu, K. Wyllie, S. Xian, Z. Xiang, Y. Xie, T. X. Xing, A. Xu, L. Xu, M. Xu, R. Xu, Z. Xu, Z. Xu, Z. Xu, Z. Xu, S. Yadav, K. Yang, X. Yang, Y. Yang, Y. Yang, Z. Yang, Z. Yang, H. Yeung, H. Yin, X. Yin, C. Y. Yu, J. Yu, K. Yu, X. Yuan, Y Yuan, S. Zalambani, J. A. Zamora Saa, F. Zangari, M. Zavertyaev, M. Zdybal, F. Zenesini, C. Zeng, M. 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Résumé technique : Observation de l'état Tccˉ1(4430)−T_{c\bar{c}1}(4430)^- dans les désintégrations B0→D∗−D0K+B^0 \to D^{*-} D^0 K^+

Problématique et motivation
La nature des hadrons exotiques, en particulier les états de type charmonium chargés avec un contenu de quarks minimal ccˉqqˉ′c\bar{c}q\bar{q}', constitue un banc d'essai critique pour la chromodynamique quantique (QCD) non perturbative. L'état Tccˉ1(4430)−T_{c\bar{c}1}(4430)^- (historiquement appelé Z(4430)−Z(4430)^-) a été rapporté pour la première fois par la collaboration Belle, puis confirmé par LHCb dans le canal de désintégration à charme caché B0→ψ(2S)K+π−B^0 \to \psi(2S) K^+ \pi^-. Bien que sa nature résonante et ses nombres quantiques (JP=1+J^P = 1^+) aient été fermement établis dans ce canal, sa structure interne — qu'il s'agisse d'un état moléculaire D∗Dˉ1D^* \bar{D}_1, d'un tétraquark compact ou d'un effet cinématique comme une singularité de triangle — reste débattue. Un discriminateur crucial entre ces modèles est la force relative de ses désintégrations à charme ouvert par rapport à celles à charme caché. À ce jour, aucun mode de désintégration à charme ouvert du Tccˉ1(4430)−T_{c\bar{c}1}(4430)^- n'avait été observé, laissant une lacune dans la compréhension de sa dynamique. Cet article traite de la recherche du Tccˉ1(4430)−T_{c\bar{c}1}(4430)^- dans le canal de désintégration à charme ouvert B0→D∗−D0K+B^0 \to D^{*-} D^0 K^+.

Méthodologie
L'analyse utilise les données de collisions proton-proton collectées par l'expérience LHCb à des énergies de centre de masse de s=7,8\sqrt{s} = 7, 8 et $13$ TeV, correspondant à une luminosité intégrée de 9 fb−19 \text{ fb}^{-1}. L'étude se concentre sur la reconstruction des candidats B0→D∗−D0K+B^0 \to D^{*-} D^0 K^+, où D∗−→D0π−D^{*-} \to D^0 \pi^- et les mésons D0D^0 sont reconstruits via les modes de désintégration K±π∓K^\pm \pi^\mp ou K±π∓π∓π±K^\pm \pi^\mp \pi^\mp \pi^\pm.

L'analyse emploie une analyse d'amplitude par maximum de vraisemblance non paramétrée (Analyse d'Ondes Partielles) utilisant le logiciel TF-PWA. L'amplitude du signal est construite comme une somme cohérente de contributions résonantes et non résonantes à travers trois sous-systèmes de deux corps : D0K+D^0 K^+, D∗−K+D^{*-} K^+ et D∗−D0D^{*-} D^0.

  • Système D0K+D^0 K^+ : Les résonances excitées Ds+D_s^+ connues (Ds2∗(2573)+D_{s2}^*(2573)^+, Ds3∗(2860)+D_{s3}^*(2860)^+, Ds1∗(2700)+D_{s1}^*(2700)^+ et Ds1∗(2860)+D_{s1}^*(2860)^+) sont incluses. Les composantes de spin-1 larges sont décrites à l'aide d'une méthode quasi-indépendante du modèle (QMI) avec une interpolation par spline cubique afin d'éviter les biais inhérents aux sommes simples de Breit-Wigner.
  • Système D∗−K+D^{*-} K^+ : Les contributions résonantes standards sont considérées.
  • Système D∗−D0D^{*-} D^0 : L'objectif principal est de tester la présence de l'état Tccˉ1(4430)−T_{c\bar{c}1}(4430)^-. Une fonction de Breit-Wigner relativiste est introduite pour modéliser cette contribution.

L'ajustement est effectué simultanément sur six sous-échantillons indépendants (combinaisons de modes de désintégration de D0D^0 et de données Run 1/Run 2). Les incertitudes systématiques sont évaluées en faisant varier les modèles de signal et de bruit de fond, les cartes d'efficacité et les descriptions d'amplitude (incluant des modèles K-matrix alternatifs et des variations du rayon de Blatt-Weisskopf).

Résultats clés

  1. Nécessité du tétraquark : Un ajustement de référence incluant uniquement les résonances D0K+D^0 K^+ connues échoue à décrire les données, notamment en ne reproduisant pas un creux prononcé observé dans le spectre de masse invariante D∗−D0D^{*-} D^0 près de $4,4GeV.Le GeV. Le \chi^2$ de cet ajustement de référence est de $82,1$ pour 64 bacs.
  2. Observation du Tccˉ1(4430)−T_{c\bar{c}1}(4430)^- : L'inclusion de l'état Tccˉ1(4430)−T_{c\bar{c}1}(4430)^- dans le sous-système D∗−D0D^{*-} D^0 améliore significativement la qualité de l'ajustement, réduisant le χ2\chi^2 à $72,8$. Le changement de log-vraisemblance négative (2ΔNLL2\Delta NLL) est de $-43,0$ avec 2 degrés de liberté, ce qui correspond à une signification statistique de 6,2σ6,2\sigma.
  3. Propriétés :
    • Spin-Parité : L'hypothèse JP=1+J^P = 1^+ est préférée aux assignations 0−,1−,2±0^-, 1^-, 2^\pm et 3+3^+ de plus de 5σ5\sigma.
    • Masse et Largeur : Lorsqu'elles sont autorisées à varier, la masse ajustée est de 4424±21±124424 \pm 21 \pm 12 MeV et la largeur est de 145±39±17145 \pm 39 \pm 17 MeV. Celles-ci sont cohérentes avec les mesures précédentes dans le canal ψ(2S)π−\psi(2S)\pi^- à 1,8σ1,8\sigma et 0,7σ0,7\sigma respectivement.
    • Fraction d'ajustement : La fraction d'ajustement du Tccˉ1(4430)−T_{c\bar{c}1}(4430)^- est de (1,3±0,4)%(1,3 \pm 0,4)\%. L'analyse note de grands effets d'interférence négative avec la composante S-wave QMI et les composantes non résonantes, qui sont nécessaires pour générer la structure de creux observée.
  4. Exclusion d'autres états : L'inclusion d'autres candidats exotiques tels que Tccˉ1(4200)−T_{c\bar{c}1}(4200)^-, Tccˉ1(3900)−T_{c\bar{c}1}(3900)^- et Tcs1∗(2900)0T_{cs1}^*(2900)^0 produit des améliorations marginales de la qualité de l'ajustement (significations de 3,6σ3,6\sigma, 1,3σ1,3\sigma et 2,6σ2,6\sigma respectivement lors de tests individuels, diminuant davantage lorsqu'ils sont inclus simultanément). Des limites supérieures sur leurs fractions d'ajustement sont établies au niveau de confiance de 95 %.
  5. Rapports de branchement : Le produit des fractions de désintégration B(B0→Tccˉ1K+)×B(Tccˉ1→D∗−D0)\mathcal{B}(B^0 \to T_{c\bar{c}1} K^+) \times \mathcal{B}(T_{c\bar{c}1} \to D^{*-} D^0) est mesuré. Le rapport des largeurs de désintégration partielle est déterminé comme étant Γ(Tccˉ1→D∗−D0)/Γ(Tccˉ1→ψ(2S)π−)=0,96±0,29±0,22±0,57\Gamma(T_{c\bar{c}1} \to D^{*-} D^0) / \Gamma(T_{c\bar{c}1} \to \psi(2S)\pi^-) = 0,96 \pm 0,29 \pm 0,22 \pm 0,57.

Signification et affirmations
L'article revendique la première observation de l'état Tccˉ1(4430)−T_{c\bar{c}1}(4430)^- dans un canal de désintégration à charme ouvert (D∗−D0D^{*-} D^0). L'observation est confirmée à une signification statistique dépassant 5σ5\sigma (spécifiquement 5,3σ5,3\sigma après prise en compte des incertitudes systématiques).

Les auteurs affirment que les propriétés mesurées (masse, largeur et spin-parité) sont cohérentes avec celles précédemment mesurées dans le canal à charme caché ψ(2S)π−\psi(2S)\pi^-. Crucialement, le rapport des largeurs partielles vers les états finaux à charme ouvert et à charme caché est proche de l'unité. L'article conclut que ce résultat défavorise la dominance de l'un ou l'autre mode de désintégration et fournit un « apport important pour la compréhension de sa structure interne », bien qu'il note explicitement que « des calculs théoriques dédiés manquent encore » pour interpréter ce rapport spécifique. L'observation confirme que le Tccˉ1(4430)−T_{c\bar{c}1}(4430)^- est une résonance réelle avec un couplage important aux états finaux à charme ouvert.

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