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Multiplicity dependence of prompt and non-prompt J/ $\psi$ production at midrapidity in pp collisions at $\sqrt{s} = 13$ TeV

यह शोध पत्र 13 TeV pp कोलिजन में मिड-रैपिडिटी पर प्रॉम्प्ट और नॉन-प्रॉम्प्ट J/ $\psi$ उत्पादन की पैदावार (yields) के मापन प्रस्तुत करता है, जो आवेशित-कण बहुलता (charged-particle multiplicity) के साथ स्व-सामान्यीकृत पैदावार में एक रैखिक से अधिक वृद्धि को प्रकट करता है जो J/ $\psi$ संवेग के सापेक्ष अज़ीमुथल क्षेत्र (azimuthal region) के आधार पर भिन्न होती है।

मूल लेखक: ALICE Collaboration

प्रकाशित 2026-04-10

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CC BY 4.0

मूल लेखक: ALICE Collaboration

मूल पेपर CC BY 4.0 (http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/) के तहत लाइसेंस किया गया है। ✨ नीचे दिए गए पेपर की यह व्याख्या AI से तैयार की गई है। इसे लेखकों ने न तो लिखा है, न इसका समर्थन किया है। तकनीकी सटीकता के लिए मूल पेपर देखें। पूरा डिस्क्लेमर पढ़ें

कल्पना कीजिए कि CERN में स्थित लार्ज हैड्रोन कोलाइडर (LHC) दुनिया का सबसे शक्तिशाली कण क्रशर (particle smasher) है। जब दो प्रोटॉन (सूक्ष्म उप-परमाणु कण) लगभग प्रकाश की गति से टकराते हैं, तो यह दो हाई-स्पीड ट्रेनों के आपस में टकराने जैसा होता है। इसका परिणाम मलबे का एक अराजक विस्फोट होता है, जिससे सैकड़ों नए कण पैदा होते हैं।

ALICE सहयोग (Collaboration) का यह शोध पत्र इस मलबे के एक विशिष्ट प्रकार की विस्तृत जांच है: J/ψ कण (उच्चारण "जे-साई")।

यहाँ उनके द्वारा खोजी गई कहानी को सरल रूप में समझाया गया है।

1. "J/ψ" मेहमानों के दो प्रकार

जब टक्कर होती है, तो J/ψ कण दो अलग-अलग तरीकों से जन्म लेते हैं:

"प्रॉम्प्ट" (Prompt) मेहमान: ये टक्कर के क्षण में ही तुरंत पैदा होते हैं, जैसे आतिशबाजी के जलते ही उससे निकलने वाली चिंगारी।
"नॉन-प्रॉम्प्ट" (Non-Prompt) मेहमान: ये एक भारी, अस्थिर कण (जिसे "ब्यूटी हैड्रोन" कहा जाता है) की संतान हैं। वह ब्यूटी कण टक्कर में पैदा होता है, एक बहुत छोटी दूरी तय करता है, और फिर J/ψ में बदल जाता है। यह एक माता-पिता द्वारा बच्चे को स्कूल छोड़ने जैसा है, जिसके बाद बच्चा कक्षा में प्रवेश करता है।

वैज्ञानिक यह जानना चाहते थे: क्या "नॉन-प्रॉम्प्ट" मेहमानों की संख्या इस बात पर निर्भर करती है कि टक्कर कितनी अराजक (chaotic) थी?

2. "भीड़भाड़ वाला कमरा" प्रयोग

शोधकर्ताओं ने केवल एक टक्कर को नहीं देखा; उन्होंने हजारों टक्करों का अध्ययन किया। उन्होंने इन टक्करों को दो समूहों में बांटा:

शांत टक्करें (Quiet Crashes): जहाँ केवल कुछ ही कण पैदा हुए।
शोर-शराबे वाली टक्करें (Rowdy Crashes): जहाँ सैकड़ों कण पैदा हुए (High Multiplicity)।

उन्होंने पूछा: यदि हमारे पास एक "शोर-शराबे वाली" टक्कर है जिसमें बहुत सारे कण हैं, तो क्या हमें अधिक J/ψ कण मिलेंगे? और यदि हाँ, तो क्या "प्रॉम्प्ट" और "नॉन-प्रॉम्प्ट" प्रकार अलग-अलग व्यवहार करते हैं?

निष्कर्ष:
हाँ! शोर-शराबे वाली टक्करों में, J/ψ कणों की संख्या अन्य कणों की तुलना में बहुत तेजी से बढ़ी।

उपमा: कल्पना कीजिए कि एक पार्टी है। यदि आप 10 लोगों को आमंत्रित करते हैं, तो आपको शायद 1 अतिरिक्त अतिथि मिले। यदि आप 100 लोगों को आमंत्रित करते हैं, तो आपको केवल 10 नहीं, बल्कि 50 अतिरिक्त अतिथि मिल सकते हैं। "J/ψ पार्टी" तब बहुत ज्यादा भीड़भाड़ वाली हो जाती है जब मुख्य पार्टी भीड़भाड़ वाली होती है। इसे "स्ट्रॉन्गर-दैन-लीनियर" (stronger-than-linear) वृद्धि कहा जाता है।

3. अलग-अलग दिशाओं में देखना ("फ्लैशलाइट" प्रभाव)

यह समझने के लिए कि ऐसा क्यों होता है, वैज्ञानिकों ने केवल पूरे कमरे को नहीं गिना। उन्होंने J/ψ के उड़ने की दिशा के सापेक्ष तीन विशिष्ट दिशाओं में एक "फ्लैशलाइट" का उपयोग किया:

"टुवर्ड" (Toward) ज़ोन: वह दिशा जिसमें J/ψ उड़ रहा था।
"ट्रांसवर्स" (Transverse) ज़ोन: किनारे, जो J/ψ से 90 डिग्री दूर हैं।
"अवे" (Away) ज़ोन: J/ψ के ठीक विपरीत दिशा।

चौंकाने वाली बात:

टुवर्ड ज़ोन: J/ψ कणों में वृद्धि बहुत बड़ी थी। यह समझ में आता है क्योंकि J/ψ और अन्य कण संभवतः एक ही "परिवार" या प्रक्रिया से पैदा हुए थे (जैसे कणों का एक जेट जो एक साथ बाहर निकलता है)।
ट्रांसवर्स और अवे ज़ोन: J/ψ से दूर की दिशाओं में भी, जब पूरा कमरा शोर-शराबे वाला हो गया, तो J/ψ कणों की संख्या में महत्वपूर्ण वृद्धि हुई।
रूपक: यह ऐसा ही है जैसे यदि आप एक भीड़ भरे कमरे में चिल्लाते हैं, तो लोग आपकी ओर देखते हैं। लेकिन यहाँ, उन लोगों के मामले में भी जो आपकी ओर नहीं देख रहे हैं, वे भी सामान्य से अधिक उत्साहित दिखाई दिए जब कमरा भीड़भाड़ वाला हो गया। यह सुझाव देता है कि "भीड़" स्वयं उन नियमों को बदल देती है जिनसे ये कण बनते हैं, न कि केवल उनका तत्काल परिवेश।

4. "रेसिपी" का रहस्य

वैज्ञानिकों ने अपने वास्तविक दुनिया के डेटा की तुलना कंप्यूटर सिमुलेशन (जैसे कि एक वीडियो गेम भौतिकी इंजन) से की।

पुरानी रेसिपी (Monash Tune): इस कंप्यूटर मॉडल ने भविष्यवाणी की थी कि J/ψ कण धीरे-धीरे बढ़ेंगे। यह गलत था। इसने "शोर-शराबे वाली" टक्करों को कम करके आंका था।
नई रेसिपी (OniaShower): जब वैज्ञानिकों ने कंप्यूटर मॉडल में एक विशिष्ट प्रक्रिया को शामिल करने के लिए बदलाव किए—जहाँ भारी कण अन्य कणों के "शॉवर" (shower) के भीतर बनते हैं—तो सिमुलेशन अंततः वास्तविक डेटा से मेल खा गया।
सबक: भारी कणों (जैसे J/ψ) के बनने का तरीका हमारी सोच से कहीं अधिक जटिल है। वे केवल एक साधारण टक्कर में नहीं बनते; वे अक्सर अन्य कणों के एक अराजक "तूफान" के भीतर पैदा होते हैं, और यह तूफान उन्हें भीड़भाड़ वाले आयोजनों में अधिक प्रकट होने में मदद करता है।

5. "भारी" बनाम "हल्का" तुलना

उन्होंने J/ψ (भारी) की तुलना D0 (एक हल्का संबंधी) से भी की।

विशाल टक्करों में (जैसे भारी नाभिकों को आपस में टकराने में), भारी कण कभी-कभी "पुनर्जीवित" (regenerated) हो जाते हैं क्योंकि वातावरण बहुत घना होता है।
हालाँकि, इन छोटे प्रोटॉन-प्रोटॉन टकरावों में, सबसे शोर-शराबे वाली टक्करों में भी, J/ $\psi$ और D0 का अनुपात लगभग समान रहा। यह सुझाव देता है कि जबकि J/ $\psi$ की संख्या बढ़ती है, वे भारी नाभिकों के टकरावों की तरह कणों के सूप से "पुनर्जीवित" नहीं हो रहे हैं। वे बस अधिक कुशलता से उत्पन्न हो रहे हैं।

सारांश: इसका क्या अर्थ है?

यह शोध पत्र हमें बताता है कि भीड़ मायने रखती है।
जब प्रोटॉन टकराते हैं और कई कणों वाला एक "शोर-शराबे वाला" वातावरण बनाते हैं, तो भारी, विलक्षण कणों (जैसे J/ $\psi$ ) के उत्पादन को जबरदस्त बढ़ावा मिलता है। यह बढ़ावा न केवल भारी कण के पास, बल्कि पूरे आयोजन में होता है।

यह सुझाव देता है कि "सॉफ्ट" कण (टक्कर का बैकग्राउंड शोर) और "हार्ड" कण (भारी J/ $\psi$ ) गहराई से जुड़े हुए हैं। भीड़ का अराजक स्वभाव वास्तव में अधिक भारी कणों को बनाने में मदद करता है, एक ऐसी घटना जिसे हमारे पुराने कंप्यूटर मॉडल तब तक नहीं समझ पाए थे जब तक कि हमने रेसिपी में सही "सामग्री" नहीं जोड़ी।

संक्षेप में: टक्कर जितनी अधिक अराजक होगी, इन विशेष भारी कणों के मिलने की संभावना उतनी ही अधिक होगी, और वे ऐसे तरीकों से अराजकता में फलते-फूलते हैं जिन्हें हम अभी समझना शुरू कर रहे हैं।

यहाँ ALICE सहयोग द्वारा लिखित शोध पत्र "Multiplicity dependence of prompt and non-prompt J/ψ production at midrapidity in pp collisions at √s = 13 TeV" का विस्तृत तकनीकी सारांश दिया गया है।

1. समस्या और प्रेरणा

यह शोध पत्र $\sqrt{s} = 13$ TeV की केंद्र-द्रव्यमान ऊर्जा पर प्रोटॉन-प्रोटॉन ($pp $) टकरावों में चारमोनियम ($ J/\psi$ मेसॉन) के उत्पादन तंत्र की जांच करता है, जो विशेष रूप से इस बात पर केंद्रित है कि उनकी प्राप्ति (yields) आवेशित-कण बहुलता (charged-particle multiplicity, $N_{ch}$ ) पर कैसे निर्भर करती है।

वैज्ञानिक संदर्भ: जबकि पर्टर्बेटिव QCD (pQCD) भारी-क्वार्क युग्म उत्पादन का वर्णन करता है, इन युग्मों का प्रॉम्प्ट $J/\psi$ मेसॉन (सीधे उत्पादित या उच्च चारमोनिया अवस्थाओं से) और नॉन-प्रॉम्प्ट $J/\psi$ मेसॉन (ब्यूटी हैड्रोन के कमजोर क्षय से) में रूपांतरण (hadronization) गैर-पर्टर्बेटिव है और इसके लिए फेनोमेनोलॉजिकल मॉडल (जैसे NRQCD, कलर इवपोरेशन मॉडल) की आवश्यकता होती है।
घटना: पिछले मापन दर्शाते हैं कि स्व-सामान्यीकृत क्वार्कोनिया (quarkonia) की प्राप्ति, आवेशित-कण बहुलता के साथ रैखिक से अधिक तीव्र (stronger-than-linearly) रूप से बढ़ती है। यह व्यवहार उच्च-बहुलता वाले $pp$ आयोजनों में देखा जाता है, जो भारी-आयन टकरावों में देखे जाने वाले क्वार्क-ग्लूऑन प्लाज्मा (QGP) के समान सामूहिकता (collectivity) के संकेत प्रदर्शित करते हैं।
मुख्य प्रश्न:
- क्या प्रॉम्प्ट और नॉन-प्रॉम्प्ट $J/\psi$ के बीच बहुलता निर्भरता भिन्न है?
- विभिन्न अज़ीमुथल (azimuthal) क्षेत्र ( $J/\psi$ के सापेक्ष 'ट्वॉर्ड', 'ट्रांसवर्स' और 'अवे') इस सहसंबंध को कैसे प्रभावित करते हैं?
- क्या वर्तमान सैद्धांतिक मॉडल (PYTHIA, EPOS4, CGC) इन अवलोकनों को पुनरुत्पादित कर सकते हैं?
- क्या ओपन चारम ( $D^0$ ) के सापेक्ष प्रॉम्प्ट $J/\psi$ का अनुपात बहुलता के साथ बदलता है, जो छोटे प्रणालियों में संभावित पुनर्जनन (regeneration) प्रभावों का संकेत देता है?

2. कार्यप्रणाली

डेटा नमूना और प्रयोगात्मक सेटअप:

डिटेक्टर: LHC पर ALICE प्रयोग।
टकराव प्रणाली: $\sqrt{s} = 13$ TeV पर $pp$ टकराव (Run 2 डेटा)।
क्षय चैनल (Decay Channel): सेंट्रल बैरल ( $|y| < 0.9$ ) में पुनर्गठित $J/\psi \to e^+e^-$ (डाईइलेक्ट्रॉन चैनल)।
ट्रिगर्स: V0 सिग्नल के आधार पर शीर्ष 0.1% आयोजनों को चुनने के लिए मिनिमम बायस (MB), ट्रांजिशन रेडिएशन डिटेक्टर (TRD), और हाई-मल्टीसिटीटी (HM) ट्रिगर्स का उपयोग करके एकत्र किया गया डेटा।
बहुलता अनुमानक (Multiplicity Estimator): ITS और TPC में पुनर्गठित ग्लोबल ट्रैक्स ( $p_T > 0.15$ GeV/c) का उपयोग करके $|\eta| < 0.9$ के भीतर आवेशित-कण बहुलता ( $N_{ch}$ )।

विश्लेषण रणनीति:

स्व-सामान्यीकरण (Self-Normalization): दोनों $J/\psi$ प्राप्ति और बहुलता को कम से कम एक आवेशित कण वाले इनइलास्टिक आयोजनों ($INEL>0$) के औसत मानों द्वारा सामान्यीकृत किया जाता है। यह ल्यूमिनोसिटी और दक्षता अनिश्चितताओं को हटा देता है।
प्रॉम्प्ट बनाम नॉन-प्रॉम्प्ट पृथक्करण:
- प्रॉम्प्ट और नॉन-प्रॉम्प्ट घटकों को छद्म-प्रॉपर क्षय लंबाई ( $x$ ) और अन्य गतिकीय चरों के आधार पर अलग करने के लिए एक बूस्टेड डिसीजन ट्री (BDT) एल्गोरिदम का उपयोग किया जाता है।
- यह पृथक्करण नॉन-प्रॉम्प्ट $J/\psi$ (B-हैड्रोन क्षय से) के द्वितीयक शीर्ष (secondary vertex) और प्रॉम्प्ट $J/\psi$ के प्राथमिक शीर्ष के बीच विस्थापन पर निर्भर करता है।
अज़ीमुथल क्षेत्र: बहुलता को $J/\psi$ $J / ψ$ संवेग दिशा के सापेक्ष तीन क्षेत्रों में मापा जाता है:
- ट्वॉर्ड (Toward): $|\Delta\phi| < \pi/3$ (उसी जेट/प्रक्रिया से कणों को समाहित करता है)।
- ट्रांसवर्स (Transverse): $\pi/3 < |\Delta\phi| < 2\pi/3$ (अंडरलाइंग इवेंट गतिविधि का परीक्षण करता है)।
- अवे (Away): $|\Delta\phi| > 2\pi/3$ (रिकोइल क्षेत्र)।
सुधार (Corrections):
- अनफोल्डिंग प्रक्रियाओं का उपयोग डिटेक्टर दक्षता और बिन माइग्रेशन के लिए किया जाता है।
- "ऑटोकोरिलेशन" पूर्वाग्रह (जहाँ $J/\psi$ क्षय उत्पाद बहुलता गणना में शामिल होते हैं) को ठीक करने के लिए सुधार लागू किए जाते हैं।
- उच्च- $p_T$ नमूनों के लिए TRD ट्रिगर दक्षता सुधार लागू किए जाते हैं।

3. मुख्य योगदान

प्रथम विभेदक मापन (First Differential Measurement): यह 13 TeV पर $pp $टकरावों में बहुलता के फलन के रूप में प्रॉम्प्ट और नॉन-प्रॉम्प्ट$ J/\psi$ प्राप्ति को अलग करने वाला पहला मापन है, जो पिछले समावेशी मापन का विस्तार करता है।
अज़ीमुथल अपघटन (Azimuthal Decomposition): यह अध्ययन अनूठे रूप से बहुलता निर्भरता को "ट्वॉर्ड", "ट्रांसवर्स" और "अवे" क्षेत्रों में विभाजित करता है, जिससे ऑटोकोरिलेशन प्रभावों और अंडरलाइंग इवेंट गुणों के बीच अंतर स्पष्ट होता है।
मॉडल प्रतिबंध (Model Constraints): परिणाम उच्च-घनत्व वाले वातावरण में भारी-फ्लेवर हैड्रोनाइजेशन के संबंध में इवेंट जनरेटरों (PYTHIA 8, EPOS4) और सैद्धांतिक ढांचों (Color Glass Condensate) पर कड़े प्रतिबंध लगाते हैं।
अनुपात विश्लेषण: यह पेपर $pp $टकरावों में बहुलता के फलन के रूप में प्रॉम्प्ट$ J/\psi $से प्रॉम्प्ट$ D^0 $के अनुपात का पहला मापन प्रस्तुत करता है, और इसकी तुलना$ p$-Pb और Pb-Pb प्रणालियों से करता है।

4. परिणाम

प्राप्ति की बहुलता निर्भरता:

रैखिक से अधिक तीव्र वृद्धि: दोनों प्रॉम्प्ट और नॉन-प्रॉम्प्ट स्व-सामान्यीकृत प्राप्तियाँ, स्व-सामान्यीकृत बहुलता के साथ रैखिक से अधिक तीव्र वृद्धि प्रदर्शित करती हैं।
अज़ीमुथल निर्भरता:
- ट्वॉर्ड क्षेत्र: यहाँ वृद्धि सबसे अधिक है, जो ऑटोकोरिलेशन (एक ही प्रक्रिया से उत्पन्न कण, जैसे जेट फ्रैगमेंटेशन या सामान्य मातृ कण) द्वारा संचालित है।
- ट्रांसवर्स/अवे क्षेत्र: यहाँ वृद्धि कमजोर है लेकिन फिर भी मौजूद है। यह सुझाव देता है कि अंडरलाइंग इवेंट गतिविधि हार्ड प्रक्रियाओं के साथ सह-संबंधित है, या इस क्षेत्र की परिभाषा अभी भी कुछ संबद्ध विकिरण को पकड़ रही है।
$p_T$ निर्भरता: बहुलता निर्भरता का ढलान $J/\psi$ के ट्रांसवर्स संवेग ( $p_T$ ) के साथ बढ़ता है, विशेष रूप से ट्वॉर्ड क्षेत्र में, जो हार्डर जेट उत्पादन के साथ संबंध का सुझाव देता है।

नॉन-प्रॉम्प्ट अंश ( $f_B$ ):

नॉन-प्रॉम्प्ट $J/\psi$ का अंश ( $f_B$ ) बहुलता के साथ बढ़ने का हल्का संकेत दिखाता है (पहले बिंदु को छोड़कर रैखिक फिट में $\sim 2.9\sigma$ सार्थकता), हालांकि यह रुझान मामूली है।
यह सुझाव देता है कि ब्यूटी उत्पादन तंत्र का चारम की तुलना में थोड़ा अलग बहुलता निर्भरता हो सकती है, या $B$ -हैड्रोन क्षय उच्च-बहुलता वाले आयोजनों में अधिक महत्वपूर्ण योगदान दे सकते हैं।

मॉडल के साथ तुलना:

PYTHIA 8:
- मानक Monash tune उच्च बहुलता पर प्रॉम्प्ट $J/\psi$ प्राप्ति को कम आंकता है।
- oniaShower सेटिंग (जहाँ क्वार्कोनिया पार्टन शॉवर के भीतर उत्पन्न होते हैं) प्रॉम्प्ट डेटा को अच्छी तरह से पुनरुत्पादित करती है, जो इंगित करता है कि उच्च-क्रम सुधार और पार्टन शॉवर प्रभाव महत्वपूर्ण हैं।
- PYTHIA नॉन-प्रॉम्प्ट रुझान को अच्छी तरह से पुनरुत्पादित करता है।
EPOS4:
- ट्वॉर्ड क्षेत्र में (विशेष रूप से हाइड्रोडायनामिक विकास के साथ) प्रॉम्प्ट प्राप्ति को बढ़ा-चढ़ाकर दिखाता है।
- उच्च बहुलता पर नॉन-प्रॉम्प्ट प्राप्ति को कम आंकता है।
CGC मॉडल:
- 3-Pomeron CGC मॉडल पूरे बहुलता रेंज में प्रॉम्प्ट डेटा का अच्छा वर्णन करता है।
- CGC+ICEM निम्न- $p_T$ डेटा का वर्णन करता है लेकिन उच्च $p_T$ पर विफल रहता है।

प्रॉम्प्ट $J/\psi$ / $D^0$ अनुपात:

$pp $टकरावों में बहुलता रेंज में प्रॉम्प्ट$ J/\psi $से प्रॉम्प्ट$ D^0$ का अनुपात अनिश्चितताओं के भीतर स्थिर रहता है।
यह Pb-Pb टकरावों के विपरीत है, जहाँ केंद्रीय टकरावों में अनुपात बढ़ता है (जिसे $c\bar{c}$ पुनर्जनन के कारण माना जाता है)। $pp$ में वृद्धि का अभाव यह सुझाव देता है कि छोटे सिस्टम में, उच्चतम बहुलता पर भी, पुनर्जनन प्रभाव नगण्य हैं।

5. सार्थकता और निष्कर्ष

ऑटोकोरिलेशन बनाम माध्यम प्रभाव: अध्ययन यह निष्कर्ष निकालता है कि $J/\psi$ प्राप्ति में रैखिक से अधिक तीव्र वृद्धि मुख्य रूप से ऑटोकोरिलेशन ( $J/\psi$ के साथ उत्पन्न होने वाले कण) द्वारा संचालित है, न कि केवल माध्यम-प्रेरित प्रभावों द्वारा। यह "ट्वॉर्ड" क्षेत्र पर मजबूत निर्भरता और $p_T$ निर्भरता से सिद्ध होता है।
हैड्रोनाइजेशन तंत्र: PYTHIA में oniaShower मॉडल की सफलता यह सुझाव देती है कि प्रॉम्प्ट क्वार्कोनिया का उत्पादन पार्टन शॉवर विकास के साथ गहराई से जुड़ा हुआ है, जो उन मॉडलों को चुनौती देता है जो $J/\psi$ उत्पादन को शुद्ध रूप से एक हार्ड स्कैटरिंग प्रक्रिया के रूप में देखते हैं।
लघु प्रणाली सामूहिकता (Small System Collectivity): जबकि उच्च-बहुलता वाले $pp $आयोजनों में सामूहिकता जैसे लक्षण (जैसे स्ट्रेंजनेस एन्हांसमेंट) दिखाई देते हैं,$ J/\psi/D^0$ का स्थिर अनुपात यह दर्शाता है कि विशिष्ट पुनर्जनन तंत्र (जो बड़े QGP सिस्टम में देखा जाता है) $pp$ टकरावों में सक्रिय नहीं है, भले ही बहुलता बहुत अधिक क्यों न हो।
भविष्य की रूपरेखा: ये परिणाम हाइलाइट करते हैं कि अंडरलाइंग इवेंट और हार्ड स्कैटरिंग प्रक्रिया के प्रभावों को पूरी तरह से अलग करने के लिए LHC रन 3 में उच्च-सांख्यिकीय, ट्रिगर-बायस-मुक्त मापन की आवश्यकता है।

संक्षेप में, यह शोध पत्र उच्च-बहुलता वाले $pp$ टकरावों में भारी-फ्लेवर उत्पादन का एक व्यापक विश्लेषण प्रदान करता है, यह प्रदर्शित करते हुए कि जबकि बहुलता सहसंबंध मजबूत हैं, वे मुख्य रूप से इवेंट टोपोलॉजी और पार्टन शॉवर डायनेमिक्स द्वारा संचालित होते हैं, न कि एक थर्मलकृत माध्यम के निर्माण द्वारा जो चारमोनिया को पुनर्जीवित करने में सक्षम हो।