Improved search for ψ(3770)→γηc(1S,2S) radiative transitions
BESIII検出器による20.3 fb−1の改良されたデータセットを用いて、本研究では放射遷移ψ(3770)→γηc(1S,2S)における有意な信号を見出しておらず、それらの分岐比および部分崩壊幅に対して、以前の制約をそれぞれ約3倍および2倍減少させる、より厳格な90%信頼区間の上限値を設定した。
原著者: BESIII Collaboration, M. Ablikim, M. N. Achasov, P. Adlarson, X. C. Ai, C. S. Akondi, R. Aliberti, A. Amoroso, Q. An, Y. H. An, M. S. Anderson, Y. Bai, O. Bakina, H. R. Bao, X. L. Bao, M. Barbagiovanni, V. Batozskaya, K. Begzsuren, N. Berger, M. Berlowski, M. B. Bertani, D. Bettoni, F. Bianchi, E. Bianco, A. Bortone, I. Boyko, R. A. Briere, A. Brueggemann, D. Cabiati, H. Cai, M. H. Cai, X. Cai, A. Calcaterra, G. F. Cao, N. Cao, S. A. Cetin, X. Y. Chai, J. F. Chang, T. T. Chang, G. R. Che, Y. Z. Che, C. H. Chen, Chao Chen, G. Chen, H. S. Chen, H. Y. Chen, M. L. Chen, S. J. Chen, S. M. Chen, T. Chen, W. Chen, X. R. Chen, X. T. Chen, X. Y. Chen, Y. B. Chen, Y. Q. Chen, Z. K. Chen, J. Cheng, L. N. Cheng, S. K. Choi, X. Chu, G. Cibinetto, F. Cossio, J. Cottee-Meldrum, H. L. Dai, J. P. Dai, X. C. Dai, A. Dbeyssi, R. E. de Boer, D. Dedovich, Z. Y. Deng, A. Denig, I. Denisenko, M. Destefanis, F. De Mori, E. Di Fiore, X. X. Ding, Y. Ding, Y. X. Ding, J. Dong, L. Y. Dong, M. Y. Dong, X. Dong, Z. J. Dong, M. C. Du, S. X. Du, Shaoxu Du, X. L. Du, Y. Q. Du, Y. Y. Duan, Z. H. Duan, P. Egorov, G. F. Fan, J. J. Fan, K. X. Fan, Y. H. Fan, J. Fang, Jin Fang, S. S. Fang, W. X. Fang, Y. Q. Fang, L. Fava, F. Feldbauer, G. Felici, C. Q. Feng, J. H. Feng, Q. X. Feng, Y. T. Feng, M. Fritsch, C. D. Fu, J. L. Fu, Y. W. Fu, H. Gao, Xu Gao, Y. Gao, Y. N. Gao, Y. Y. Gao, Yunong Gao, Z. Gao, S. Garbolino, I. Garzia, L. Ge, P. T. Ge, Z. W. Ge, C. Geng, A. Gilman, K. Goetzen, J. Gollub, J. B. Gong, J. D. Gong, L. Gong, W. X. Gong, W. Gradl, M. Greco, M. D. Gu, M. H. Gu, C. Y. Guan, A. Q. Guo, H. Guo, J. N. Guo, L. B. Guo, M. J. Guo, R. P. Guo, X. Guo, Y. P. Guo, Z. Guo, A. Guskov, J. Gutierrez, J. Y. Han, T. T. Han, X. Han, F. Hanisch, J. Y. Hao, K. D. Hao, X. Q. Hao, F. A. Harris, C. Z. He, K. K. He, K. L. He, F. H. Heinsius, C. H. Heinz, Y. K. Heng, C. Herold, N. D. Hoffman, P. C. Hong, G. Y. Hou, X. T. Hou, Y. R. Hou, Z. L. Hou, H. M. Hu, J. F. Hu, Q. P. Hu, S. L. Hu, T. Hu, Y. Hu, Y. X. Hu, Z. M. Hu, G. S. Huang, K. X. Huang, L. Q. Huang, P. Huang, X. T. Huang, Y. P. Huang, Y. S. Huang, T. Hussain, N. Hüsken, N. in der Wiesche, J. Jackson, Q. Ji, Q. P. Ji, W. Ji, X. B. Ji, X. L. Ji, Y. Y. Ji, L. K. Jia, X. Q. Jia, D. Jiang, S. J. Jiang, X. S. Jiang, Y. Jiang, J. B. Jiao, J. K. Jiao, Z. Jiao, L. C. L. Jin, S. Jin, Y. Jin, M. Q. Jing, X. M. Jing, T. Johansson, S. Kabana, X. L. Kang, X. S. Kang, B. C. Ke, V. Khachatryan, A. Khoukaz, O. B. Kolcu, B. Kopf, L. Kröger, L. Krümmel, Y. Y. Kuang, M. Kuessner, X. Kui, N. Kumar, A. Kupsc, W. Kühn, Q. Lan, T. T. Lei, M. Lellmann, T. Lenz, C. Li, C. H. Li, C. K. Li, Chunkai Li, Cong Li, D. M. Li, F. Li, G. Li, H. B. Li, H. J. Li, H. L. Li, H. N. Li, H. P. Li, Hui Li, J. N. Li, J. S. Li, J. W. Li, K. Li, K. L. Li, L. J. Li, L. K. Li, Lei Li, M. H. Li, M. R. Li, M. T. Li, P. L. Li, P. R. Li, Q. M. Li, Q. X. Li, R. Li, S. Li, S. X. Li, S. Y. Li, Shanshan Li, T. Li, T. Y. Li, W. D. Li, W. G. Li, X. Li, X. H. Li, X. K. Li, X. L. Li, X. Y. Li, X. Z. Li, Y. H. Li, Y. B. Li, Y. C. Li, Y. G. Li, Y. P. Li, Yi Li, Z. H. Li, Z. J. Li, Z. L. Li, Z. X. Li, Z. Y. Li, Zaiyi Li, C. Liang, H. Liang, Y. F. Liang, Y. T. Liang, Z. Z. Liang, G. R. Liao, L. B. Liao, M. H. Liao, Y. P. Liao, J. Libby, A. Limphirat, C. C. Lin, C. X. Lin, D. X. Lin, T. Lin, B. J. Liu, B. X. Liu, C. Liu, C. X. Liu, F. Liu, F. H. Liu, Feng Liu, G. M. Liu, H. Liu, H. B. Liu, H. M. Liu, Huihui Liu, J. B. Liu, J. J. Liu, K. Liu, K. Y. Liu, Ke Liu, Kun Liu, L. Liu, L. C. Liu, Lu Liu, M. H. Liu, P. L. Liu, Q. Liu, S. B. Liu, T. Liu, W. T. Liu, X. Liu, X. K. Liu, X. L. Liu, X. P. Liu, X. T. Liu, X. Y. Liu, Y. Liu, Y. B. Liu, Yi Liu, Z. A. Liu, Z. D. Liu, Z. Q. Liu, Z. X. Liu, Z. Y. Liu, X. C. Lou, H. J. Lu, J. G. Lu, X. L. Lu, Y. Lu, Y. H. Lu, Y. P. Lu, Z. H. Lu, C. L. Luo, J. R. Luo, J. S. Luo, M. X. Luo, T. Luo, X. L. Luo, Z. Y. Lv, X. R. Lyu, Y. F. Lyu, Y. H. Lyu, C. L. Ma, F. C. Ma, H. L. Ma, Heng Ma, J. L. Ma, L. L. Ma, L. R. Ma, Q. M. Ma, R. Q. Ma, R. Y. Ma, T. Ma, X. T. Ma, X. Y. Ma, F. E. Maas, I. MacKay, M. Maggiora, S. Maity, S. Malde, Q. A. Malik, L. M. Mansur, Y. J. Mao, Z. P. Mao, S. Marcello, A. Marshall, F. M. Melendi, Y. H. Meng, Z. X. Meng, G. Mezzadri, H. Miao, T. J. Min, R. E. Mitchell, X. H. Mo, A. F. Mohammad, B. Moses, N. Yu. Muchnoi, J. Muskalla, Y. Nefedov, F. Nerling, H. Neuwirth, Z. Ning, S. Nisar, Q. L. Niu, W. D. Niu, Y. Niu, C. Normand, S. L. Olsen, Q. Ouyang, I. V. Ovtin, S. Pacetti, Y. Pan, C. Y. Pang, A. Pathak, Y. P. Pei, M. Pelizaeus, G. L. Peng, H. P. Peng, X. J. Peng, Y. Y. Peng, K. Peters, K. Petridis, J. L. Ping, R. G. Ping, S. Plura, V. Prasad, L. Pöpping, F. Z. Qi, H. R. Qi, L. Y. Qian, S. Qian, W. B. Qian, C. F. Qiao, J. H. Qiao, J. J. Qin, J. L. Qin, L. Q. Qin, L. Y. Qin, P. B. Qin, X. P. Qin, X. S. Qin, Z. H. Qin, J. F. Qiu, Z. H. Qu, J. Rademacker, K. Ravindran, C. F. Redmer, A. Rivetti, M. Rolo, G. Rong, S. S. Rong, F. Rosini, Ch. Rosner, M. Q. Ruan, W. R. Ruangyoo, N. Salone, A. Sarantsev, Y. Schelhaas, M. Schernau, K. Schoenning, M. Scodeggio, W. Shan, X. Y. Shan, Z. J. Shang, J. F. Shangguan, L. G. Shao, M. Shao, C. P. Shen, H. F. Shen, W. H. Shen, X. Y. Shen, B. A. Shi, Ch. Y. Shi, H. Shi, J. L. Shi, J. Y. Shi, M. H. Shi, S. Shi, S. Y. Shi, X. Shi, X. D. Shi, H. L. Song, J. J. Song, M. H. Song, T. Z. Song, W. M. Song, Y. X. Song, Zirong Song, S. Sosio, S. Spataro, S. Stansilaus, F. Stieler, M. Stolte, S. S Su, G. B. Sun, G. X. Sun, H. Sun, H. K. Sun, J. F. Sun, K. Sun, L. Sun, R. Sun, S. S. Sun, T. Sun, W. Y. Sun, Y. C. Sun, Y. H. Sun, Y. J. Sun, Y. Z. Sun, Z. Q. Sun, Z. T. Sun, H. Tabaharizato, N. T. Tagsinsit, C. J. Tang, G. Y. Tang, J. Tang, J. J. Tang, L. F. Tang, Y. A. Tang, Z. H. Tang, L. Y. Tao, M. Tat, J. X. Teng, J. Y. Tian, W. H. Tian, Y. Tian, Z. F. Tian, K. Yu. Todyshev, I. Uman, E. van der Smagt, B. Wang, Bin Wang, Bo Wang, C. Wang, Chao Wang, Cong Wang, D. Y. Wang, F. K. Wang, H. J. Wang, H. R. Wang, J. Wang, J. H. Wang, J. J. Wang, J. P. Wang, K. Wang, L. L. Wang, L. W. Wang, M. Wang, Mi Wang, N. Y. Wang, P. Wang, S. Wang, Shun Wang, T. Wang, W. Wang, W. P. Wang, X. F. Wang, X. L. Wang, X. N. Wang, Xin Wang, Y. Wang, Y. D. Wang, Y. F. Wang, Y. H. Wang, Y. J. Wang, Y. L. Wang, Y. N. Wang, Yanning Wang, Yaqian Wang, Yi Wang, Yuan Wang, Z. Wang, Z. L. Wang, Z. Q. Wang, Z. Y. Wang, Zhi Wang, Ziyi Wang, D. Wei, D. H. Wei, D. J. Wei, H. R. Wei, F. Weidner, H. R. Wen, S. P. Wen, U. Wiedner, G. Wilkinson, J. F. Wu, L. H. Wu, L. J. Wu, S. G. Wu, S. M. Wu, X. W. Wu, Z. Wu, H. L. Xia, L. Xia, B. H. Xiang, D. Xiao, G. Y. Xiao, H. Xiao, Y. L. Xiao, Z. J. Xiao, C. Xie, K. J. Xie, Y. Xie, Y. G. Xie, Y. H. Xie, Z. P. Xie, T. Y. Xing, D. B. Xiong, G. F. Xu, H. Y. Xu, Q. J. Xu, Q. N. Xu, T. D. Xu, X. P. Xu, Y. Xu, Y. C. Xu, Z. S. Xu, F. Yan, L. Yan, W. B. Yan, W. C. Yan, W. H. Yan, X. Q. Yan, Y. Y. Yan, H. J. Yang, H. L. Yang, H. X. Yang, J. H. Yang, L. Y. Yang, N. Yang, R. J. Yang, X. Y. Yang, Y. Yang, Y. G. Yang, Y. H. Yang, Y. M. Yang, Y. Q. Yang, Y. Z. Yang, Youhua Yang, Z. Y. Yang, W. J. Yao, Z. P. Yao, M. Ye, M. H. Ye, Z. J. Ye, K. Yi, Junhao Yin, Qiqin Yin, Z. Y. You, B. X. Yu, C. X. Yu, G. Yu, J. S. Yu, L. W. Yu, T. Yu, X. D. Yu, Y. C. Yu, Yongchao Yu, C. Z. Yuan, H. Yuan, J. Yuan, Jie Yuan, L. Yuan, M. K. Yuan, S. H. Yuan, Y. Yuan, Z. Y. Yuan, C. X. Yue, Ying Yue, A. A. Zafar, F. R. Zeng, S. H. Zeng, X. Zeng, Y. J. Zeng, Yujie Zeng, Y. C. Zhai, Y. H. Zhan, B. L. Zhang, B. R. Zhang, B. X. Zhang, D. H. Zhang, G. Y. Zhang, Gengyuan Zhang, H. Zhang, H. C. Zhang, H. H. Zhang, H. L. Zhang, H. Q. Zhang, H. R. Zhang, H. Y. Zhang, Han Zhang, J. Zhang, J. J. Zhang, J. L. Zhang, J. Q. Zhang, J. S. Zhang, J. W. Zhang, J. X. Zhang, J. Y. Zhang, J. Z. Zhang, Jianyu Zhang, Jin Zhang, Jiyuan Zhang, L. M. Zhang, Lei Zhang, N. Zhang, P. Zhang, Q. Y. Zhang, Q. Z. Zhang, R. Y. Zhang, S. H. Zhang, S. N. Zhang, Shulei Zhang, X. M. Zhang, X. Y. Zhang, Y. T. Zhang, Y. H. Zhang, Y. P. Zhang, Yao Zhang, Yu Zhang, Yu Zhang, Z. Zhang, Z. D. Zhang, Z. H. Zhang, Z. L. Zhang, Z. R. Zhang, Z. X. Zhang, Z. Y. Zhang, Zh. Zh. Zhang, Zhaoke Zhang, Zhilong Zhang, Ziyang Zhang, Ziyu Zhang, G. Zhao, J. -P. Zhao, J. Y. Zhao, J. Z. Zhao, L. Zhao, Lei Zhao, M. G. Zhao, R. P. Zhao, S. J. Zhao, Y. B. Zhao, Y. L. Zhao, Y. P. Zhao, Y. X. Zhao, Z. G. Zhao, A. Zhemchugov, B. Zheng, B. M. Zheng, J. P. Zheng, W. J. Zheng, W. Q. Zheng, X. R. Zheng, Y. H. Zheng, B. Zhong, C. Zhong, X. Zhong, H. Zhou, J. Q. Zhou, S. Zhou, X. Zhou, X. K. Zhou, X. R. Zhou, X. Y. Zhou, Y. X. Zhou, Y. Z. Zhou, A. N. Zhu, J. Zhu, K. Zhu, K. J. Zhu, K. S. Zhu, L. X. Zhu, Lin Zhu, S. H. Zhu, T. J. Zhu, W. D. Zhu, W. J. Zhu, W. Z. Zhu, Y. C. Zhu, Z. A. Zhu, X. Y. Zhuang, M. Zhuge, J. H. Zou, J. Zu
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亜原子の世界の深淵には、チャームクォークとその反物質の双子からなる、強い核力によって結合された重いチャーム・クォークの束のペアである「チャームonium」と呼ばれる粒子が存在している。これらの中でも、ψ(3770) は特に興味深い状態であり、これらのクォークのペアがバラバラになってオープンチャーム粒子を形成できるエネルギー閾値のすぐ上に位置している。物理学者は、この粒子がほぼ排他的にそれらのオープンチャームのペアへと崩壊すると長年予想してきたが、観測結果は、この粒子が時として他のより軽い粒子へと変化するという、より複雑な現実を示唆している。理論家たちが確認を切望していた特定の変化の一つは、ψ(3770) が光、すなわち光子(フォトン)を放出し、ηc と呼ばれる別の、より固く結合した状態へと変化することである。このプロセスは放射遷移であり、重い粒子がエネルギーを放出し、その内部構造を変化させる方法である。この現象が起こるかどうか、そしてどの程度の頻度で起こるかを理解することは、この粒子が単純なモデルが予測する通りに振る舞うのか、あるいは仮想粒子が生成と消滅を繰り返すような、より複雑な量子効果が重要な役割を果たしているのかを明らかにする上で極めて重要である。
BESIII検出器(高エネルギー衝突の破片を捉えるために設計された巨大な装置)を用いた研究チームは、この特定の光を放つ変化の証拠を見つけ出すべく動いた。彼らは、数十億回の電子・陽電子衝突を含む膨大なデータセットを分析したが、このサンプルは、この信号を見つけるためのこれまでの試みで使用されたものよりも7倍大きい。電荷を持つ粒子の経路と光子のエネルギーを注意深く再構成することで、彼らは ψ(3770) が光子と ηc 粒子へと変化し、その後 ηc が直ちに特定のカオンとパイオンの組み合わせへと崩壊するという、特有のシグネチャーを探した。膨大なデータセットと精密な計器にもかかわらず、研究者たちは有意な信号を見出すことはできなかった。データは、これらの新しい粒子の存在を示す明確なピークを示さず、代わりに、観察されたイベントは、信号を模倣するものの、当該の変換を伴わない既知の背景プロセスと一致していた。
信号が見つからなかったため、チームはこの崩壊が起こる具体的な割合を測定することはできなかった。その代わりに、彼らは、彼らのデータと矛盾することなく、このイベントが発生し得る最も厳格な上限値を算出した。彼らは、ψ(3770) が光子とより軽い ηc 状態へと崩壊する確率は 5.0×10−6 未満であり、わずかに重いバージョンの ηc については、その限界はさらに低い 3.7×10−6 であると決定した。崩壊中に放出されるエネルギーの観点からは、軽い遷移の割合は 5.5 keV 未満であり、重い方の場合は 29.4 keV 未満でなければならないと確立した。これらの新しい限界値は、以前の測定値よりも大幅に厳しく、この崩壊がはるかに頻繁に起こると示唆していた幅広い理論的予測を事実上排除している。
この結果は、理論物理学者が活動するためのより鋭い境界線を提供する。オープンチャーム・チャネルとの複雑な相互作用を含む一部のモデルは、これらの新しい、より厳格な限界値とも依然として互換性のある予測を出していたが、特定の相対論的補正に依存する他のモデルは、この向上した感度をもってしても検出できないほど、はるかに小さな割合を予測している。信号の不在は、もしこの変換が起こるとすれば、それは非常に稀なイベントであり、初期の計算が示唆していたよりもはるかに低い頻度で起こることを示唆している。この知見は、クォークを結びつける力の理解を洗練させる助けとなり、ψ(3770) の振る舞いが単純なオープンチャームへの崩壊よりも繊細であること、それでいて、エキゾチックな量子干渉の理論が期待したほど劇的なものではないことを裏付けている。この研究は、たとえ答えが、派手な発見ではなく静かな「ノー」であったとしても、より多くのデータを蓄積することで、目に見えるものの境界を押し広げるという力の証となっている。
技術要約:ψ(3770)→γηc(1S,2S) 放射遷移に関する改善された探索
問題と動機
ψ(3770) 共鳴状態は、一般にわずかな 23S1 成分を持つ 13D1 チャームモニウム状態として同定されており、オープンチャーム閾値の直上に位置している。初期の予測では、ほぼ排他的に DDˉ 終状態へと崩壊すると示唆されていたが、包括的な測定により、その起源が謎である有意な非-DDˉ 分岐比が明らかになっている。ψ(3770) の性質、特にその放射遷移を理解することは、非摂動的QCDメカニズムを検証する上で極めて重要である。
具体的には、放射遷移 ψ(3770)→γηc(1S,2S) は理論的に興味深い対象である。純粋な 13D1 クォークモデルでは、磁気双極子(M1)遷移による 11S0 (ηc) 状態への遷移は禁止されている。しかし、有限の光子エネルギーにより、高次多重極(E2, M3)の寄与が可能となる。また、オープンチャーム・チャネルを伴う中間メソンループ(IML)メカニズムが重要な役割を果たすことが予測されている。理論的な部分崩壊幅の予測は幅広く、IMLモデルは Γ(ψ(3770)→γηc(1S))≈17.1 keV と予測しているのに対し、大きな相対論的補正を取り入れた相対論的ベテ・サルピエーター(BS)方程式による計算では、はるかに小さな値(<1.54 keV)が予測されている。BESIIIコラボレーションによる 2.92 fb−1 のデータサンプルを用いた先行研究では、有意な信号は見出されず、ηc(1S) および ηc(2S) 遷移に対してそれぞれ 18.6 keV および 54.8 keV の 90% 信頼係数(C.L.)上限値が設定された。
手法
本研究では、BEPCII コライダーの BESIII 検出器を用いて、重心エネルギー s=3.773 GeV で収集された、積分輝度 20.3 fb−1 の改善されたデータサンプルを利用する。解析は、ηc 状態をハドロン崩壊モード ηc→KS0K±π∓ を用いて再構成することによる、放射遷移 ψ(3770)→γηc(1S,2S) に焦点を当てている。このチャネルは、他の ηc 崩壊モードと比較して、分岐比が大きく、再構成効率が高く、組合せ背景事象(コンビナトリアル・バックグラウンド)が少ないことから選択された。
- イベント選択: 候補イベントには、少なくとも4本の荷電トラックと1個の光子を要求する。荷電トラックは、特定の極角および頂点距離の条件を満たさなければならない。粒子識別(PID)によってカオンとパイオンを区別する。KS0 候補は、反対符号の電荷を持つパイオン対から再構成される。ψ(3770)→γKS0K±π∓ 仮説の下で、4制約(4C)運動学的フィットを行う。ψ(3770)→π+π−K±π∓ および π0π+π−K±π∓ からの背景事象を抑制するため、ゼロ光子および二光子仮説の下での追加の運動学的フィットを行い、1光子仮説の χ2 が最小となることを要求する。
- 背景事象の推定: 主要な背景事象には、ψ(3770)→D0Dˉ0(特定の崩壊を含む)、π0 を伴う e+e−→π0KS0K±π∓(消失した光子によって信号を模倣するもの)、フェイク/ISR/FSR 光子を伴う e+e−→KS0K±π∓、および ψ(3686) 共鳴の放射テイル(e+e−→γISRψ(3686)→γISRγηc)が含まれる。特定の過程による背景事象の収量は、既知の断面積に正規化されたデータ駆動型手法またはモンテカルロ(MC)シミュレーションを用いて推定される。
- フィット戦略: KS0K±π∓ 不変質量スペクトルに対して、アンビン抜き最大尤度フィットを行う。信号の確率密度関数(PDF)は、ガウス型分解関数で畳み込まれたブライト・ウィグナー関数を含み、さらに Eγ7 依存性(E2/M3 多重極の混合に特徴的)と減衰因子によって変調される。背景成分は、MC形状または多項式関数を用いてモデル化される。
主要な結果
20.3 fb−1 のデータサンプルの解析の結果、ηc(1S) および ηc(2S) のいずれの遷移についても有意な信号は見出されなかった。
信号収量: 抽出された信号収量は、Nηc(1S)=53±28 および Nηc(2S)=−25±13 である。
有意性: 統計的有意性は、ηc(1S) で 1.1σ、ηc(2S) で 1.0σ と推定される。
上限値: その結果、信号イベント数の 90% C.L. 上限値は、ηc(1S) に対して NC.L.<139、ηc(2S) に対して NC.L.<156 と設定される。
分岐比および部分崩壊幅: 検出効率および既知の分岐比を用いて、積分岐比の上限値は以下の通り決定された:
- B(ψ(3770)→γηc(1S))×B(ηc(1S)→KS0K±π∓)<5.0×10−6
- B(ψ(3770)→γηc(2S))×B(ηc(2S)→KS0K±π∓)<3.7×10−6
これらの結果と ψ(3770) の全幅に基づき、部分崩壊幅の 90% C.L. 上限値は以下の通りである:
- Γ(ψ(3770)→γηc(1S))<5.5 keV
- Γ(ψ(3770)→γηc(2S))<29.4 keV
意義と比較
積分輝度が前回のBESIIIによる探索よりも約7倍大きいこの研究により、部分崩壊幅の上限値は、ηc(1S) に対しては約3倍、ηc(2S) に対しては約2倍改善された。
結果を理論予測と比較する:
- Γ(ψ(3770)→γηc(1S)) の上限値(<5.5 keV)は、中間メソンループ(IML)および格子QCD(LQCD)の予測の 1σ の範囲と一致しているが、相対論的ベテ・サルピエーター方程式による予測(<1.54 keV)よりは大きい。
- Γ(ψ(3770)→γηc(2S)) の上限値(<29.4 keV)は、IML 予測(∼1.8 keV)および相対論的 BS 予測(∼0.02 keV)の両方よりも依然として大幅に大きく、これは主に統計量の制限と ηc(2S)→KS0K±π∓ の分岐比における大きな不確かさに起因する。
本論文は、有意な信号は観察されなかったものの、改善された制約が、チャームモニウム放射遷移および中間メソンループの役割に関する理論モデルを検証するための貴重なデータを提供すると結論付けている。
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