Measurement of the Ωb− baryon lifetime
En utilisant les données de l'expérience LHCb Run 2, cet article mesure le rapport de durée de vie des baryons Ωb− par rapport aux Ξb− à 1,109±0,055±0,010, ce qui donne une durée de vie améliorée de l' Ωb− de 1,751±0,089±0,022 ps qui s'aligne avec les prédictions théoriques de l'expansion des quarks lourds.
Auteurs originaux : LHCb collaboration, R. Aaij, M. Abdelfatah, A. S. W. Abdelmotteleb, C. Abellan Beteta, F. Abudinén, T. Ackernley, A. A. Adefisoye, B. Adeva, M. Adinolfi, P. Adlarson, C. Agapopoulou, C. A. Aidala, S. Akar, K. Akiba, H. Al Saleh, P. Albicocco, J. Albrecht, R. Aleksiejunas, F. Alessio, P. Alvarez Cartelle, A. A. Alves, S. Amato, J. L. Amey, Y. Amhis, Z. Amos, L. An, L. Anderlini, P. Andreola, M. Andreotti, S. Andres Estrada, A. Anelli, D. Ao, C. Arata, F. Archilli, Z. Areg, M. Argenton, S. Arguedas Cuendis, L. Arnone, M. Artuso, E. Aslanides, R. Ataíde Da Silva, M. Atzeni, B. Audurier, J. A. Authier, D. Bacher, I. Bachiller Perea, S. Bachmann, M. Bachmayer, J. J. Back, M. Bai, Z. B. Bai, V. Balagura, A. Balboni, W. Baldini, Z. Baldwin, L. Balzani, H. Bao, J. Baptista de Souza Leite, C. Barbero Pretel, I. R. Barbosa, W. Barker, R. J. Barlow, M. Barnyakov, S. Baron, S. Barsuk, W. Barter, J. Bartz, S. Bashir, B. Batsukh, P. B. Battista, A. Bavarchee, A. Bay, A. Beck, M. Becker, F. Bedeschi, I. B. Bediaga, N. A. Behling, S. Belin, A. Bellavista, I. Belyaev, G. Bencivenni, E. Ben-Haim, J. L. M. Berkey, R. Bernet, A. Bertolin, L. Bertsch, F. Betti, J. Bex, O. Bezshyyko, S. Bhattacharya, M. S. Bieker, N. V. Biesuz, A. Biolchini, M. Birch, F. C. R. Bishop, A. Bitadze, A. Bizzeti, T. Blake, F. Blanc, J. E. Blank, S. Blusk, J. A. Boelhauve, O. Boente Garcia, T. Boettcher, A. Bohare, C. Bolognani, R. B. Bonacci, A. Bordelius, F. Borgato, S. Borghi, M. Borsato, J. T. Borsuk, E. Bottalico, S. A. Bouchiba, M. Bovill, T. J. V. Bowcock, A. Boyer, C. Bozzi, J. D. Brandenburg, A. Brea Rodriguez, N. Breer, C. Breitfeld, J. Brodzicka, J. Brown, E. Buchanan, M. Burgos Marcos, C. Burr, E. Butera, C. Buti, J. S. Butter, W. Byczynski, S. Cadeddu, H. Cai, Y. Cai, Y. Cai, A. Caillet, R. Calabrese, L. Calefice, M. Calvi, M. Calvo Gomez, P. Camargo Magalhaes, J. I. Cambon Bouzas, P. Campana, A. Campomagnani, A. C. Campos, A. F. Campoverde Quezada, Y. Cao, S. Capelli, M. Caporale, L. Capriotti, R. Caravaca-Mora, A. Carbone, L. Carcedo Salgado, R. Cardinale, A. Cardini, P. Carniti, L. Carus, R. Caspary, G. Casse, M. Cattaneo, G. Cavallero, V. Cavallini, S. Celani, I. Celestino, S. Cesare, A. J. Chadwick, M. Charles, Ph. Charpentier, E. Chatzianagnostou, R. Cheaib, M. Chefdeville, C. Chen, J. Chen, S. Chen, Z. Chen, A. Chen Hu, M. Cherif, S. Chernyshenko, X. Chiotopoulos, G. Chizhik, V. Chobanova, A. Christakakis, M. Chrzaszcz, Y. Chu, V. Chulikov, P. Ciambrone, X. Cid Vidal, P. Cifra, P. E. L. Clarke, M. Clemencic, H. V. Cliff, J. Closier, C. Cocha Toapaxi, V. Coco, A. Codovini, C. S. Codovini, J. Cogan, E. Cogneras, L. Cojocariu, S. Collaviti, P. Collins, T. Colombo, M. Colonna, A. Comerma-Montells, L. Congedo, J. Connaughton, A. Contu, N. Cooke, A. Corallo, G. Cordova, C. Coronel, I. Corredoira, A. Correia, G. Corti, G. C. Costantino, C. Cotirlan, J. Cottee Meldrum, B. Couturier, D. C. Craik, N. Crepet, M. Cruz Torres, M. Cubero Campos, E. Curras Rivera, R. Currie, C. L. Da Silva, X. Dai, J. Dalseno, C. D'Ambrosio, G. Darze, A. Davidson, O. De Aguiar Francisco, C. De Angelis, F. De Benedetti, J. de Boer, K. De Bruyn, S. De Capua, M. De Cian, U. De Freitas Carneiro Da Graca, F. De Gregorio, E. De Lucia, J. M. De Miranda, L. De Paula, A. De Robertis, E. De Santis, M. De Serio, P. De Simone, F. De Vellis, J. A. de Vries, F. Debernardis, D. Decamp, S. Dekkers, L. Del Buono, B. Demaire-Lepape, J. Deng, O. Deschamps, F. Dettori, B. Dey, P. Di Nezza, S. Ding, Y. Ding, L. Dittmann, J. F. Diverchy, A. D. Docheva, A. Doheny, C. Dong, F. Dordei, J. Dorta Moreno, A. C. dos Reis, J. Dos Santos Oliveira, A. D. Dowling, L. Dreyfus, W. Duan, P. Duda, L. Dufour, V. Duk, P. Durante, M. M. Duras, J. M. Durham, K. Duwe, A. Dziurda, S. Easo, E. Eckstein, U. Egede, S. Eisenhardt, E. Ejopu, L. Eklund, M. Elashri, D. Elizondo Blanco, J. Ellbracht, S. Ely, A. Ene, T. Evans, F. Fabiano, S. Faghih, L. N. Falcao, B. Fang, R. Fantechi, L. Fantini, M. Faria, K. Farmer, F. Fassin, D. Fazzini, L. Felkowski, C. Feng, M. Feng, A. Fernandez Casani, M. Fernandez Gomez, B. Fernandez Rodino, J. Fernandez-John, A. D. Fernez, F. Ferrari, F. Ferreira Rodrigues, R. A. Fini, R. Fiorenza, M. Fiorini, M. Firlej, D. S. Fitzgerald, C. Fitzpatrick, T. Fiutowski, F. Fleuret, A. Fomin, M. Fontana, M. Fontes Vaz, L. A. Foreman, R. Forty, D. Foulds-Holt, V. Franco Lima, M. Franco Sevilla, M. Frank, E. Franzoso, G. Frau, C. Frei, D. A. Friday, J. Fu, Y. Fu, Q. Führing, T. Fulghesu, M. Fulghieri, G. Galati, M. D. Galati, A. Gallas Torreira, D. Galli, S. Gambetta, M. Gandelman, P. Gandini, B. Ganie, H. Gao, R. Gao, T. Q. Gao, Y. Gao, Y. Gao, Y. Gao, L. M. Garcia Martin, P. Garcia Moreno, J. García Pardiñas, P. Gardner, L. Garrido, C. Gaspar, A. Gavrikov, J. George, E. Gersabeck, M. Gersabeck, T. Gershon, S. Ghizzo, Z. Ghorbanimoghaddam, F. I. Giasemis, V. Gibson, H. K. Giemza, A. L. Gilman, M. Giovannetti, A. Gioventù, L. Girardey, M. A. Giza, F. C. Glaser, V. V. Gligorov, A. Glioti, C. Göbel, L. Golinka-Bezshyyko, E. Golobardes, A. Golutvin, S. Gomez Fernandez, A. G. Gomez Mongui, W. Gomulka, F. Goncalves Abrantes, I. Gonçales Vaz, M. Goncerz, G. Gong, S. Gong, J. A. Gooding, C. Gotti, E. Govorkova, J. P. Grabowski, L. A. Granado Cardoso, R. Grande Quartieri, E. Graugés, E. Graverini, L. Grazette, G. Graziani, A. T. Grecu, N. A. Grieser, L. Grillo, C. Gu, M. Guarise, L. Guerry, M. Guittiere, A. -K. Guseinov, Y. Guz, T. Gys, K. Habermann, T. Hadavizadeh, C. Hadjivasiliou, G. Haefeli, C. Haen, S. Haken, G. Hallett, P. M. Hamilton, Q. Han, S. Han, X. Han, S. Hansmann-Menzemer, N. Harnew, T. J. Harris, L. Hartman, M. Hartmann, S. Hashmi, J. He, N. Heatley, A. Hedes, F. Hemmer, C. Henderson, R. Henderson, R. D. L. Henderson, A. M. Hennequin, K. Hennessy, A. Henrot, J. Herd, P. Herrero Gascon, J. Heuel, A. Heyn, A. Hicheur, G. Hijano Mendizabal, J. Horswill, R. Hou, Y. Hou, D. C. Houston, N. Howarth, W. Hu, X. Hu, W. Hulsbergen, R. J. Hunter, D. Hutchcroft, M. Idzik, P. Ilten, A. Iohner, S. Jacevicius, H. Jage, S. J. Jaimes Elles, S. Jakobsen, T. Jakoubek, E. Jans, A. Jawahery, C. Jayaweera, A. Jelavic, V. Jevtic, Z. Jia, E. Jiang, X. Jiang, Y. Jiang, Y. J. Jiang, E. Jimenez Moya, N. Jindal, M. John, A. John Rubesh Rajan, D. Johnson, C. R. Jones, S. Joshi, B. Jost, J. Juan Castella, N. Jurik, I. Juszczak, K. Kalecinska, D. Kaminaris, S. Kandybei, M. Kane, Y. Kang, C. Kar, A. Kauniskangas, J. W. Kautz, M. K. Kazanecki, F. Keizer, M. Kenzie, T. Ketel, B. Khanji, S. Kholodenko, V. Kholoimov, G. Khreich, F. Kiraz, T. Kirn, V. S. Kirsebom, N. Kleijne, A. Kleimenova, D. Klekots, K. Klimaszewski, M. R. Kmiec, T. Knospe, R. Kolb, S. Koliiev, L. Kolk, A. Konoplyannikov, P. Kopciewicz, P. Koppenburg, A. Korchin, I. Kostiuk, O. Kot, S. Kotriakhova, E. Kowalczyk, O. Kravcov, M. Kreps, W. Krupa, W. Krzemien, O. Kshyvanskyi, S. Kubis, M. Kucharczyk, A. Kupsc, A. Kurzina, V. Kushnir, B. Kutsenko, J. Kvapil, I. Kyryllin, D. Lacarrere, P. Laguarta Gonzalez, A. Lai, A. Lampis, D. Lancierini, C. Landesa Gomez, G. Lanfranchi, C. Langenbruch, T. Latham, F. Lazzari, C. Lazzeroni, R. Le Gac, H. Lee, R. Lefèvre, M. Lehuraux, C. Lemettais, E. Lemos Cid, O. Leroy, T. Lesiak, E. D. Lesser, B. Leverington, A. Li, C. Li, C. Li, H. Li, J. Li, K. Li, L. Li, L. Li, P. Li, P. -R. Li, Q. Li, T. Li, T. Li, W. Li, Y. Li, Y. Li, Y. Li, Z. Li, Z. Lian, Q. Liang, X. Liang, Z. Liang, S. Libralon, A. Lightbody, J. Lin, S. Lin, T. Lin, R. Lindner, H. Linton, R. Litvinov, D. Liu, F. L. Liu, G. Liu, K. Liu, S. Liu, W. Liu, X. Liu, Y. Liu, Y. Liu, Y. L. Liu, G. Loachamin Ordonez, I. Lobo, A. Lobo Salvia, A. Loi, T. Long, F. C. L. Lopes, J. H. Lopes, A. Lopez Huertas, C. Lopez Iribarnegaray, Q. Lu, C. Lucarelli, D. Lucchesi, M. Lucio Martinez, Y. Luo, A. Lupato, M. Lupberger, E. Luppi, K. Lynch, J. Lyu, S. Lyu, X. -R. Lyu, H. Ma, S. Maccolini, F. Machefert, F. Maciuc, B. Mack, I. Mackay, L. M. Mackey, L. R. Madhan Mohan, M. J. Madurai, D. Magdalinski, J. J. Malczewski, S. Malde, L. Malentacca, G. Manca, C. Mancuso, R. Manera Escalero, A. Mangalasseri, F. M. Manganella, R. Mangrulkar, D. Manuzzi, S. Mao, D. Marangotto, J. F. Marchand, R. Marchevski, U. Marconi, L. Mareso, E. Mariani, S. Mariani, C. Marin Benito, J. Marks, A. M. Marshall, L. Martel, G. Martelli, G. Martellotti, L. Martinazzoli, M. Martinelli, C. Martinez, A. Martinez Armas, D. Martinez Gomez, D. Martinez Santos, F. Martinez Vidal, A. Martorell i Granollers, A. Massafferri, R. Matev, A. Mathad, C. Matteuzzi, K. R. Mattioli, L. Matzner, A. Mauri, E. Maurice, J. Mauricio, P. Mayencourt, J. Mazorra de Cos, M. Mazurek, D. Mazzanti Tarancon, M. McCann, N. T. McHugh, A. McNab, R. McNulty, B. Meadows, S. E. R. Medaer, D. Melnychuk, D. Mendoza Granada, P. Menendez Valdes Perez, F. M. Meng, M. Merk, A. Merli, L. Meyer Garcia, D. Miao, H. Miao, S. Mico, M. Mikhasenko, D. A. Milanes, A. Minotti, E. Minucci, B. Mitreska, D. S. Mitzel, R. Mocanu, A. Modak, L. Moeser, R. D. Moise, E. F. Molina Cardenas, T. Mombächer, M. Monk, T. Monnard, S. Monteil, A. Morcillo Gomez, G. Morello, M. J. Morello, M. P. Morgenthaler, A. Moro, J. Moron, W. Morren, A. B. Morris, A. G. Morris, R. Mountain, Z. Mu, N. Muangkod, E. Muhammad, F. Muheim, M. Mulder, K. Müller, V. Mytrochenko, P. Naik, T. Nakada, R. Nandakumar, G. Napoletano, I. Nasteva, M. Needham, N. Neri, S. Neubert, N. Neufeld, J. Nicolini, D. Nicotra, E. M. Niel, L. Nisi, Q. Niu, B. K. Njoki, P. Nogarolli, P. Nogga, J. Nombela Royo, C. Normand, A. Novo Cal, J. Novoa Fernandez, G. Nowak, H. N. Nur, A. Oblakowska-Mucha, T. Oeser, O. Okhrimenko, R. Oldeman, N. Oldman, F. Oliva, E. Olivart Pino, M. Olocco, R. H. O'Neil, J. S. Ordonez Soto, D. Osthues, J. M. Otalora Goicochea, P. Owen, A. Oyanguren, O. Ozcelik, F. Paciolla, A. Padee, K. O. Padeken, B. Pagare, T. Pajero, A. Palano, L. Palini, L. Palombini, M. Palutan, C. Pan, X. Pan, S. Panebianco, S. Paniskaki, L. 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Wang, C. Wang, C. Wang, G. Wang, H. Wang, J. Wang, J. Wang, J. Wang, J. Wang, M. Wang, N. W. Wang, X. Wang, X. Wang, X. Wang, X. W. Wang, Y. Wang, Y. Wang, Y. Wang, Y. H. Wang, Z. Wang, Z. Wang, J. A. Ward, M. Waterlaat, N. K. Watson, D. Websdale, Y. Wei, Z. Weida, J. Wendel, B. D. C. Westhenry, A. S. White, C. White, M. Whitehead, E. Whiter, A. R. Wiederhold, D. Wiedner, M. A. Wiegertjes, C. Wild, G. Wilkinson, M. K. Wilkinson, M. Williams, M. J. Williams, M. R. J. Williams, R. Williams, S. Williams, Z. Williams, F. F. Wilson, M. Winn, W. Wislicki, M. Witek, L. Witola, T. Wolf, E. Wood, G. Wormser, S. A. Wotton, H. Wu, J. Wu, T. Wu, X. Wu, Y. Wu, Z. Wu, K. Wyllie, S. Xian, Z. Xiang, Y. Xie, T. X. Xing, A. Xu, L. Xu, M. Xu, R. Xu, Z. Xu, Z. Xu, Z. Xu, Z. Xu, S. Yadav, K. Yang, X. Yang, Y. Yang, Y. Yang, Z. Yang, Z. Yang, H. Yeung, H. Yin, X. Yin, C. Y. Yu, J. Yu, K. Yu, X. Yuan, Y Yuan, S. Zalambani, J. A. Zamora Saa, F. Zangari, M. Zavertyaev, M. Zdybal, F. Zenesini, C. Zeng, M. Zeng, S. H Zeng, C. Zhang, C. Zhang, D. Zhang, J. Zhang, L. Zhang, Q. Z. Zhang, R. Zhang, S. Zhang, S. L. Zhang, Y. Zhang, Z. Zhang, J. Zhao, M. Zhao, Y. Zhao, A. Zhelezov, S. Z. Zheng, X. Z. Zheng, Y. Zheng, T. Zhou, X. Zhou, V. Zhovkovska, L. Z. Zhu, X. Zhu, X. Zhu, Y. Zhu, V. Zhukov, J. Zhuo, T. Zies, D. Zuliani, X. Zuo
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Dans le monde subatomique, la matière est construite à partir d'une petite famille de particules fondamentales appelées quarks. Parmi ceux-ci, le quark « beauté » est particulièrement lourd et instable, ce qui signifie qu'il ne dure pas longtemps avant de se désintégrer en particules plus légères. Les physiciens ont développé un cadre mathématique sophistiqué pour prédire combien de temps ces particules lourdes devraient survivre avant de se désintégrer. Ce cadre, connu sous le nom d'expansion des quarks lourds, suggère que si toutes les particules contenant un seul quark beauté devraient avoir une durée de vie à peu près la même, de subtiles différences dans leur structure interne — spécifiquement la manière dont leurs autres quarks constituants interagissent — devraient provoquer de minuscules variations dans leurs temps de survie. Mesurer ces variations avec une précision extrême est crucial car cela sert de test de résistance à notre compréhension actuelle de l'univers. Si les mesures correspondent aux prédictions, cela confirme que nos théories sont solides ; si elles divergent, cela pourrait signaler la présence d'une physique entièrement nouvelle que nous n'avons pas encore découverte.
Une équipe de chercheurs de l'expérience LHCb, l'expérience de beauté du Grand Collisionneur de Hadrons, a maintenant franchi une étape importante dans cette quête en mesurant la durée de vie d'une particule rare appelée le baryon Ωb−. Cette particule est unique car elle est composée d'un quark beauté lourd et de deux autres quarks connus sous le nom de quarks strange. Cette combinaison spécifique la rend distincte d'autres particules de beauté, offrant une opportunité spéciale de sonder les forces qui maintiennent ces particules ensemble. Les chercheurs ont analysé un ensemble massif de données de collisions entre protons, collectées sur quatre ans, pour trouver et suivre ces particules éphémères. En comparant la durée de vie de l' Ωb− par rapport à une particule similaire et plus commune appelée le Ξb−, ils ont pu déterminer la durée de vie de l' Ωb− avec une précision deux fois supérieure à toute mesure précédente.
L'expérience reposait sur le tamisage de milliards de collisions pour trouver les rares cas où un baryon Ωb− était créé puis se désintégrait en un ensemble spécifique de particules plus légères. L'équipe s'est concentrée sur deux manières différentes dont cette désintégration pourrait se produire : une où la particule se décompose en un mélange de protons, de pions et de kaons, et une autre où elle produit une paire de muons ainsi que d'autres particules. Comme l' Ωb− est produit si rarement et se désintègre si rapidement, trouver suffisamment d'exemples pour effectuer une mesure fiable est un défi redoutable. Les chercheurs ont utilisé de puissants ordinateurs pour simuler le comportement de ces particules à l'intérieur de leurs détecteurs, leur permettant de distinguer le signal authentique du bruit de fond écrasant des autres interactions de particules. Ils ont soigneusement corrigé les biais de leur équipement ou de leur logiciel, garantissant que le compte final de particules était précis.
Après avoir recueilli les données, l'équipe a calculé le rapport entre la durée de vie de l' Ωb− et celle du baryon Ξb−. Ils ont trouvé que l' Ωb− vit environ 1,11 fois plus longtemps que sa particule cousine. En combinant ce nouveau résultat avec les mesures antérieures d'une phase précédente de l'expérience, ils sont arrivés à une valeur définitive pour la durée de vie de l' Ωb− : 1,751 picoseconde. Une picoseconde est une unité de temps incroyablement courte, égale à un billionième de seconde, mais dans le monde des particules subatomiques, c'est une durée mesurable qui révèle des vérités profondes sur leur nature. L'incertitude de cette mesure est très faible, représentant une amélioration majeure de la précision par rapport à la moyenne mondiale connue avant cette étude.
Le résultat s'aligne remarquablement bien avec les prédictions faites par le cadre de l'expansion des quarks lourds. Cet accord suggère que nos modèles théoriques actuels décrivent correctement la manière dont la force nucléaire forte opère au sein de ces particules complexes. L'étude a également examiné si certains processus de désintégration rares, qui ne sont pas pleinement pris en compte dans la théorie standard, pourraient fausser les résultats. Les chercheurs ont conclu que de tels effets seraient trop faibles pour modifier de manière significative le résultat au niveau de précision actuel. Bien que l'adéquation entre la théorie et l'expérience soit rassurante, les auteurs notent que de futures réductions de l'incertitude de mesure permettront des tests encore plus rigoureux. Ce travail ne renverse pas la physique existante, mais il resserre les vis de notre compréhension, confirmant que l'expansion des quarks lourds reste un outil robuste pour décrire le comportement des blocs de construction les plus fondamentaux de l'univers.
Résumé technique : Mesure de la durée de vie du baryon Ωb−
Problème et motivation
Le cadre de l'expansion des quarks lourds (HQE - Heavy Quark Expansion) fournit une méthode théorique pour prédire les taux de désintégration inclusifs des hadrons de beauté en développant en puissances de la constante de couplage forte (αs) et de ΛQCD/mb. Bien que l'HQE au premier ordre prédise des durées de vie égales pour tous les hadrons faiblement désintégrés contenant un seul quark b, les effets non perturbatifs d'ordres supérieurs — spécifiquement les opérateurs cinétiques, de Darwin et chromomagnétiques — introduisent des différences dans les largeurs de désintégration totales. Le baryon Ωb− ($bss$) offre un terrain de test unique pour ces prédictions car il contient deux quarks strange de valence dans un état de spin 1, une configuration qui sonde l'opérateur chromomagnétique absent dans d'autres baryons b à l'état fondamental comme le Λb0, le Ξb0 et le Ξb−.
Avant ce travail, la précision expérimentale sur la durée de vie de l'Ωb− était limitée, avec une moyenne mondiale de τΩb−=1,64±0,16 ps. Cette grande incertitude entravait un test rigoureux des prédictions de l'HQE. Ce document répond à cette limitation en présentant une nouvelle mesure de haute précision du rapport de durée de vie rτ≡τΩb−/τΞb− et de la durée de vie absolue de l'Ωb− en utilisant les données de l'expérience LHCb Run 2.
Méthodologie
L'analyse utilise un échantillon de données de collisions $pp$ collectées par l'expérience LHCb durant le Run 2 (2015–2018) à une énergie de centre de masse de s=13 TeV, correspondant à une luminosité intégrée de 6 fb−1. La mesure repose sur la détermination du rapport des rendements de signal corrigé par l'efficacité en fonction du temps de désintégration, R(t), pour deux ensembles de modes de désintégration :
- Modes hadroniques : (Ωb−,Ξb−)→(Ωc0π−,Ξc0π−), avec des désintégrations ultérieures (Ωc0,Ξc0)→pK−K−π+.
- Modes J/ψ : (Ωb−,Ξb−)→(J/ψΩ−,J/ψΞ−), avec (Ω−,Ξ−)→(ΛK−,Λπ−), Λ→pπ− et J/ψ→μ+μ−.
Le rapport R(t) est modélisé par R(t)=R0exp(λt), où λ=1/τΞb−−1/τΩb−. Le rapport de durée de vie est ensuite dérivé via rτ=1/(1−λτΞb−).
Les composantes techniques clés de l'analyse incluent :
- Sélection d'événements : Les candidats sont reconstruits avec des exigences strictes d'identification des particules (PID) et de cinématique. Un arbre de décision boosté par gradient (BDT) est employé pour supprimer le bruit de fond combinatoire, entraîné sur le signal simulé et les bandes latérales (sidebands) des données.
- Corrections de simulation : Des corrections extensives sont appliquées à la simulation pour correspondre aux données. Celles-ci incluent le calibrage de la PID à l'aide de canaux de contrôle (D∗+, Λb0, J/ψ), le repondérage des spectres (pT,η), et les corrections pour les contributions de résonance (K∗0, Λ(1520)) dans les désintégrations de Ωc0 et Ξc0. Des poids spécifiques sont également appliqués pour corriger les asymétries de moment dans les désintégrations de Λ et d'hyperons observées dans les données mais non pleinement reproduites dans la simulation.
- Stratégie d'ajustement (Fitting) : Les rendements de signal sont extraits dans des intervalles de temps de désintégration spécifiques par des ajustements simultanés de type maximum de vraisemblance non étendu. La forme de la masse du signal est paramétrée par une somme de deux fonctions Crystal Ball. Les bruits de fond, incluant les désintégrations partiellement reconstruites et les modes mal identifiés, sont modélisés à l'aide de formes dérivées de la simulation ou des bandes latérales des données.
- Incertitudes systématiques : Les sources incluent la taille de l'échantillon de simulation, la modélisation de la forme du signal et du bruit de fond, l'efficacité de correspondance de vérité (truth-matching), les exigences du BDT et la précision de la durée de vie du Ξb−. L'incertitude systématique totale s'avère nettement plus petite que l'incertitude statistique.
Contributions clés et résultats
L'analyse produit les rapports de durée de vie suivants, combinant les incertitudes statistiques et systématiques :
- Modes hadroniques : rτhad=1,100±0,079±0,010
- Modes J/ψ : rτJ/ψ=1,172±0,102±0,011
Ces deux mesures sont cohérentes entre elles. En les combinant avec les mesures précédentes du Run 1 dans les mêmes modes de désintégration, le rapport de durée de vie moyen final est :
rτ=1,109±0,055 (stat)±0,010 (syst)
En utilisant la durée de vie connue du Ξb− (τΞb−=1,579±0,018±0,014 ps), la durée de vie absolue de l'Ωb− est déterminée à :
τΩb−=1,751±0,089 (stat)±0,022 (syst) ps
Signification
L'article affirme que cette mesure améliore la précision de la durée de vie de l'Ωb− d'un facteur d'environ deux par rapport à la précédente moyenne mondiale. Les résultats sont cohérents avec les prédictions théoriques les plus récentes du cadre HQE (rτHQE=1,054±0,046), concordant à l'intérieur d'un écart-type. Les auteurs notent que les transitions s→uW− (non entièrement traitées dans l'HQE) pourraient théoriquement décaler le rapport d'environ 1 %, mais la précision actuelle est insuffisante pour résoudre cet effet. L'article conclut que de nouvelles réductions des incertitudes expérimentales et théoriques seront nécessaires pour un test plus rigoureux des prédictions de l'HQE concernant l'opérateur chromomagnétique dans le système $bss$.
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